WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Пауков И.Е., Ковалевская Ю.А., Белицкий И.А. Низкотемпературные термодинамические свойства гармотома: сравнение с филлипситом

Научная статья

 

Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1594   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

НИЗКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ГАРМОТОМА: СРАВНЕНИЕ С ФИЛЛИПСИТОМ

Пауков H.E.(paukov@casper.che.nsk.su)(l), Ковалевская Ю.А.(1) Белицкий И.А.(2),

(1)Институт неорганической химии СО РАН (2)Институт минералогии и петрографии СО РАН

Введение

Гармотом и филлипсит относятся к первой группе цеолитов, по классификации Брека [1]. Оба эти минерала имеют в основном одинаковые каркасные структуры, но различаются по химическому составу и по соотношению количеств атомов кремния и алюминия в каркасе, Si/Al. Исследования минеральных равновесий с участием цеолитов ряда филлипсит - гармотом требуют знания их термодинамических свойств, в том числе низкотемпературной теплоемкости. Термодинамические свойства филлипсита Nai.o8Ko.8oAli.88Si6.i20i6-6H20 детально изучены [2], а соответствующие данные для гармотома до настоящего времени отсутствовали.

Гармотом обладает изоструктурным с филлипситом алюмокремнекислородным каркасом (топологический тип PHI, IUPAC Code [3]), но, в отличие от филлипсита, содержит значительное количество бария. Алюмокремнекислородный каркас гармотома с преимущественно неупорядоченными атомами А1 и Si включает систему взаимосвязанных каналов, ограниченных восьмичленными кольцами из тетраэдров [(Al,Si)04J с поперечными сечениями 3.6 х 3.6 А вдоль оси [100], 3.0x4.3 А по оси [010] и 3.2x3.3 А по оси [001] [3], которые заполнены внекаркасными катионами и молекулами воды.

Это исследование посвящено изучению термодинамических свойств гармотома при низких температурах, расчету его термодинамических функций на основе зависимости теплоемкости от температуры и сравнению полученных результатов с данными для филлипсита.

Образец

Гармотом (село Искра, Хасковский округ, Восточные Родопы, Болгария) получен нами от Г.Н.Кирова и Л.Д.Фелизовой. Мономинеральный образец для калориметрических измерений был выделен ручным отбором кристаллов под микроскопом. Дифрактограмма


Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1595   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

была получена на рентгеновском дифрактометре ДРОН-3 (излучение Сика, внутренний стандарт АЬОз). Рассчитанные параметры элементарной ячейки равны: а=9.882(4)А, Ь=14.151(7) А, с=8.696(4) А, (3=124.56(4)°, V=1001.4(9) А3.

Химический состав образца гармотома определен с помощью микрозонда Camebax-Micro фирмы Cameca, Франция. При этом использовались следующие условия: E=20kV, 1=20 nA, t=10 сек. В качестве эталонов были использованы: Кка - OR-1, Сака - диопсид, Ваьа - GL-11, NaKa - альбит, MgKa - диопсид, SiKa - альбит, А1ка - альбит, SiLa - GL-10. Данные анализа (масс. %) являются результатом усреднения 10 определений: SiCb - 46.28; AI2O3 -16.61; ВаО - 20.47; MgO - 0.012; СаО - 0.387; Na20 - 0.974; К20 - 0.610; Н20 - 14.65; Е=100.0. В расчете на 16 атомов кислорода это дает следующую формулу для изучаемого образца гармотома: Bao.98Cao.o5Nao.23Ko.o9Al2.38Si5.620i6"5.94H20 с молекулярной массой 730.45 г.

Результаты измерений теплоемкости

Для измерения теплоемкости в температурном интервале 5.6 - 305 К использовался вакуумный адиабатический калориметр [4]. Масса образца составляла 6.9977 г. Заполнение калориметрической ампулы газообразным гелием проводилось по описанной ранее методике [5]. Поскольку количество газообразного гелия в калориметре при измерениях образца по условиям этой методики было существенно больше, чем при калибровке пустой калориметрической ампулы, вводилась поправка на Cv газообразного гелия [6]. Эта поправка оказалась значительной и составила -30% при 5.5 К, 6% при 10 К и 0.6% при 20 К. При комнатных температурах она равнялась 0.02%. При этом мы предполагали, что гелий не адсорбируется на поверхности образца при самых низких температурах и не проникает в каналы цеолита, поскольку они полностью заполнены молекулами воды и внекаркасными катионами. Экспериментально найденные значения теплоемкости приведены в таблице 1.

Экспериментальная зависимость С°(Т) сглаживалась сплайн-функциями. Сглаженные значения теплоемкости, а также основные термодинамические функции (энтропия, разность энтальпий и потенциал Гиббса) при некоторых выбранных температурах представлены в таблице 2. При этом следует отметить, что приведенная величина S° (298.15) -S°(0) не учитывает остаточной энтропии S°(0), которая может быть связана с

неупорядоченностью атомов Si и А1 в тетраэдрических позициях каркаса, а также катионов и молекул воды в водно-катионной подрешетке гармотома. Точность полученных величин при


Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1596   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

298.15 К оценивалась с учетом разброса экспериментальных точек относительно сглаженной кривой  С°(7),  результатов  измерений  стандартного  вещества -  бензойной  кислоты  и

точности поправки на Cv газообразного гелия.

Таблица 1. Экспериментальные значения теплоемкости С ° гармотома в

Дж К"  моль'

Г, К

с;

Г, К

с;

Г, К

с;

Г, К

с;

5.56

0.3309

17.62

15.07

54.43

139.3

176.73

493.9

5.63

0.3779

19.05

18.53

59.10

155.0

187.27

518.9

6.86

0.6545

20.74

22.95

65.95

177.7

197.95

542.9

6.87

0.6722

22.64

28.36

72.41

198.8

208.81

567.3

8.21

1.201

24.51

34.07

78.45

218.2

219.82

589.7

8.53

1.391

26.31

39.82

87.97

248.4

230.77

612.3

9.72

2.159

28.03

45.48

94.78

269.2

241.68

632.2

9.98

2.391

29.77

50.97

101.25

288.9

252.61

651.6

11.18

3.483

32.01

59.28

107.59

307.9

263.53

669.9

11.49

3.858

34.68

68.67

115.73

332.2

274.48

688.3

12.65

5.403

37.23

77.76

125.76

360.8

285.00

703.5

13.15

6.241

39.72

86.69

135.72

388.5

295.04

718.3

14.21

8.149

42.93

98.23

145.65

415.1

305.05

732.7

14.55

8.797

46.74

112.0

155.88

441.9

16.19

11.96

50.37

124.4

166.30

468.2

Таблица 2.

Теплоёмкость, энтропия, изменение энтальпии и приведённый потенциал Гиб-бса гармотома при некоторых температурах. С°, S° (7) - S° (0) и Ф° (7) в Дж К"

^оль"1, Н° (7) - Н° (0) в Дж-моль"1.

Г, К

С0

S°(J)-S°(0)

#°(7)-#°(0)

Ф°(7)

5.56

0.3438

0.1146

0.4781

0.0287

10

2.398

0.7236

5.503

0.1733

15

9.631

2.851

32.96

0.6538

20

20.97

7.083

107.9

1.690

25

35.62

13.29

248.2

3.352

30

52.04

21.21

466.8

5.651

35

69.78

30.56

771.1

8.526

40

87.72

41.04

1165

11.92

45

105.7

52.41

1648

15.78

50

123.4

64.47

2221

20.05

60

158.0

90.06

3630

29.56


Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1597   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

Продолжение таблицы 2.

Г, К

*- р

S°(T)-S°(0)

#°(7)-#°(0)

Ф°(Т)

70

191.0

116.9

5376

40.11

80

223.1

144.5

7447

51.43

90

254.6

172.6

9836

63.33

100

285.1

201.0

12530

75.67

120

344.5

258.3

18840

101.3

140

400.1

315.6

26290

127.9

160

452.4

372.5

34820

154.9

180

501.7

428.7

44360

182.2

200

547.7

483.9

54860

209.6

220

590.4

538.2

66250

237.0

240

629.2

591.2

78450

264.3

260

664.2

643.0

91390

291.5

280

696.2

693.4

105000

318.4

300

725.6

742.5

119200

345.0

305.05

732.9

754.6

122900

351.7

298.15

722.9

738.0

117900

342.6

±0.7

±0.8

±120

±0.5

Обсуждение результатов

Как отмечалось ранее, каркас гармотома является изоструктурным каркасу филлипсита. Поэтому представляет определенный интерес сравнение полученных нами данных с результатами работы [2], в которой изучались низкотемпературные свойства филлипсита. При сравнении приведенных выше формул гармотома и филлипсита видно, что имеются существенные отличия в составе катионов обоих образцов. У гармотома это преимущественно щелочноземельные металлы, а у филлипсита - только щелочные. Существенное различие наблюдается и в отношении Si/Al. Для гармотома оно составляет 2.38, а для филлипсита 3.23.

На рисунке 1 представлены зависимости С°(7) обоих цеолитов. Видно, что в интервале от самых низких температур до ~ 170 К обе зависимости очень близки как по форме, так и по величинам теплоемкости, что вполне согласуется с изоструктурностью их каркасов. При этом следует отметить, что различие в количестве и составе катионов, а также различие в соотношении атомов Si/Al оказывается малозначимым. Этот факт весьма важен для оценки термодинамических параметров тех членов ряда гармотом - филлипсит, для которых по каким-либо причинам окажется невозможным экспериментальное определение. Обращает


Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1598   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

на себя внимание начинающееся после 170 К существенное расхождение кривых С°(7). В

работе [2] отмечено, что в окрестности 175 К водная подсистема филлипсита претерпевает переход в стеклообразное состояние. Однако, как показывает анализ зависимости dC/dT,

0                         100                       200                       300

Т. к

Рис. 1. Зависимости С° (7) гармотома - • и филлипсита - А

процесс превращения начинается в окрестности 145 К, а заканчивается, по-видимому, существенно выше комнатных температур. Для уточнения начальной температуры превращения мы рассчитали зависимости дебаевской температуры ©о от температуры для гармотома и филлипсита, поскольку хорошо известно, что такие зависимости весьма чувствительны к любым аномалиям в ходе кривой С° (7). Они представлены на рисунке 2.

Видно, что кривая ©d(T) филлипсита в окрестности 150 К существенным образом уменьшает свой наклон, что свидетельствует о появлении дополнительного вклада в теплоемкость. Аналогичные аномалии теплоемкости были ранее обнаружены нами при исследовании морденита [7], шабазита [8], ломонтита [9], и эрионита [10]. Мы предполагаем, что это возрастание теплоемкости связано с ориентационным или позиционным разупорядочением в водно-катионной подсистеме цеолитов. Для более определенного   заключения   о   природе   превращения   необходимо   достаточно   точное


Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1599   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

определение величин энтальпии и энтропии перехода AS. Это позволило бы использовать известное уравнение Больцмана AS=RlnN, где N - степень разупорядочения в процессе превращения. Однако для большинства исследованных цеолитов сделать точный расчет


850

750

650

Ф550  -

450

350

250

0                      100                    200                    300

Т, К Рис. 2. Зависимости температур Дебая от температуры для гармотома О и филлипсита - д

этой величины в настоящее время затруднительно по различным причинам. В частности, для филлипсита такой расчет по имеющимся на сегодняшний день данным [2] невозможен, так как переход заканчивается при температурах значительно более высоких, чем комнатные, а данных по теплоемкости при Т > 310 К нет. Таким образом, необходимо проведение дополнительных калориметрических исследований в более широком температурном интервале.

Авторы выражают благодарность Г.Н.Кирову и Л.Д.Филизовой за предоставление образца гармотома.

ЛИТЕРАТУРА

1. БрекД. Цеолитовые молекулярные сита. М.: Изд-во "Мир", 1976. С. 781.

2.   Hemingway B.S., Robie R.A. Thermodynamic properties of zeolites: low-temperature heat

capacites and thermodynamic functions for phillipsite and clinoptilolite. Estimates of the


Электронный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ»    1600   http://zhumal.ape.relarn.ru/articles/2001/139.pdf

thermochemical properties of zeolitic water at low temperature. // American Miner. 1984. V. 69. P. 692-700.

  1. Meier W.M., Olson D.H. Atlas of zeolite structure types. London: Butterworth-Heinemann, Third Ed., 1992. P. 200.
  2. Bessergenev V.G., Kovalevskaya Yu.A., Paukov I. E., Starikov M.A., Oppermann 77, Reichelt

W. Thermodynamic properties of МпМоСч and Мп2Моз08. // J.Chem. Thermodynamics. 1992. V. 24. P. 85-98.

5.  Пауков И.E., Белицкий И.А., Фурсенко Б.А., Ковалевская Ю.А. Термодинамические

свойства природного стеллерита при низких температурах. // Геохимия. 1997. № 10. С.

1070-1072.

6.  Сычёв В.В., Вассерман А.А., Козлов А.Д., Спиридонов Г.А., Цымарный В.А. II

Термодинамические свойства гелия. М.: Изд-во стандартов, 1984. С. 320.

  1. Белицкий И.А., Габуда СП., Кригер Ю.Г. и др. Структура и структурные превращения воды в цеолите. // Труды Института геологии и геофизики. Вып. 487. Молекулярная спектроскопия и рентгенография минералов (Отдельный оттиск). Новосибирск: Наука. 1981. С. 167-178.
  2. Белицкий И.А., Габуда СП., Дребущак В.А., Наумов В.Н., Ногтева В.В., Пауков НЕ. Теплоемкость шабазитов в интервале температур 5 - 316 К, энтропия и энтальпия при стандартных условиях. //Геохимия. 1982. № 3. С. 444-446.
  3. Пауков Н.Е., Фурсенко Б.А. Низкотемпературная теплоемкость и термодинамические

функции ломонтита. //Геохимия. 1998. № 12. С. 1301-1303.

10. Пауков НЕ., Белицкий НА., Ковалевская Ю.А. Теплоемкость и термодинамические

свойства природного цеолитаэрионита. //Геохимия. 1998. № 7. С. 744-746.

 



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.