WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. 2 К температурной зависимости упругих постоянных второго порядка кубических кристаллов © Б.П. Сорокин, Д.А. Глушков, К.С. Александров Красноярский государственный университет, 660041 Красноярск, Россия (Поступила в Редакцию 18 февраля 1998 г.

В окончательной редакции 1 июля 1998 г.) Рассмотрена упрощенная феноменологическая теория температурных зависимостей упругих постоянных второго порядка (УПВП) кристаллов. Рассчитаны температурные зависимости УПВП для ряда кубических кристаллов с различными типами преимущественной химической связи. Получено удовлетворительное соответствие результатов расчета с экспериментальными данными.

Нормальное поведение УПВП в зависимости от темпе- помощью соотношения ратуры для большинства кристаллов — уменьшение при T PQ = SPQKLKL + PQT = PQT, (1) повышении температуры по линейному закону и малая зависимость (или ее отсутствие) при низких температуT где PQ — тензор теплового расширения, SPQKL —тенрах. Знание таких зависимостей важно не только с точки зор упругих податливостей. Соответствующее уравнение зрения фундаментальной науки, но и для прикладных состояния для динамических переменных будет иметь задач кристаллов. Существующие теории температурных вид зависимостей Ci j(T ) строятся на основе теории Дебая S S AB = CABKL + CABKLPQPQ KL с учетом ангармонизма колебаний атомов в реальных решетках, причем для корректного описания Ci j(T ) в S S = CABKL + CABKLPQPQT KL, (2) широкой области температур в рассмотрение включаS S где CABKL, CABKLPQ — упругие постоянные второго и ют и температурную зависимость числа фононов [1–9].

третьего порядков соответственно, AB, KL — динами Однако конечные выражения, получаемые таким обраческие упругие напряжения и деформации. Общий вид зом, оказываются слишком громоздкими для анализа, тензора Грина–Кристоффеля для случая распространеи обычно рассматривают поведение Ci j(T ) в низко- и ния упругих волн малой амплитуды в кристалле при высокотемпературном пределах. В данной работе расдействии конечной статической деформации приводится, сматривается вариант упрощенной феноменологической например, в [11]. Для данных граничных условий с учетеории, базирующейся на представлении о конечных том (2) тензор Грина–Кристоффеля можно представить деформациях (и упругом ангармонизме), которые возв форме никают в твердом теле при тепловом расширении и распространении объемных акустических волн малой амS S BC( ) = CFC CABFD + CABFDPQPQT NAND. (3) плитуды в таких условиях. Отметим, что сходный способ учета конечных деформаций при тепловом расширении В (3) CFC — тензор конечных статических деформаций был использован в [10] для анализа температурных заГрина висимостей резонансных частот кварцевых резонаторов.

Поскольку в нашем случае температурные зависимости CFC = FC + 2FC = FC + 2FCT. (4) пьезоэлектрических и диэлектрических постоянных не Подставляя (4) в (3) и считая, что Ci j(T ) T, можно рассматриваются, полученные результаты могут быть получить упрощенное выражение для тензора Грина– применены для центросимметричных кристаллов или Кристоффеля, оставляя только члены, не зависящие от для непьезоактивных направлений в ацентричных кривнешних воздействий и пропорциональные первой стесталлах.

пени T S S BC(T ) = CFC CABFD + CABFDPQPQT NAND 1. Расчет температурных зависимостей S S =(FC +2FCT) CABFD + CABFDPQPQT NAND УПВП кубических кристаллов S S S CABCD +2CABFDFCT + CABCDPQPQT NAND Пусть кристалл подвергается воздействию изменения температуры. Для механически свободного образца S S S = CABCD + 2CABPDCQ + CABCDPQ PQT NAND. (5) (KL = 0) возникающие вследствие теплового расши рения статические деформации могут быть описаны с 236 Б.П. Сорокин, Д.А. Глушков, К.С. Александров С помощью (5) можно описать распространение объ- где емных акустических волн в направлении NA в условиях 1 однородной статической деформации, вызванной измене11 = (C11 + C44) + (2C11 + 2C2 нием температуры.

Рассмотрим, например, распространение акустических + C111 + 2C112 + C144 + 2C155)T, волн в кубических кристаллах симметрии 432, m3m вдоль 1 направления [100]. Если принять во внимание, что для 12 = (C12 + C44) + (2C12 + 2Cкубических кристаллов тензор теплового расширения 2 изотропен: 11 = 22 = 33 =, то тензор Грина– + C123 + 2C112 + C144 + 2C155)T, Кристоффеля (5) будет иметь вид 33 = C44 +(2C44 + C144 + 2C155)T. (12) 11 0 В данном направлении распространяются три волны с 0 22 0, (6) различными собственными значениями 0 0 4 =11 +12, 5 =11 - 12, 6 =33, где 11 = C11 + 2C11 + C111 + 2C112 T, 4 = (C11 + C12 + 2C44), 22 = C44 + 2C44 + C144 + 2C155 T. (7) 0 Вид тензора (6) для данного направления совпадает с 5 = (C11 - C12), 6 = C44, (13) его представлением в невозмущенном состоянии, что, конечно, является следствием принципа симметрии Кю- так что 4 соответствует чистой продольной волне, 5 — ри, поскольку изотропное воздействие (изменение тем- чистой сдвиговой с поляризацией U [110], 6 —чистой сдвиговой с поляризацией U [001].

Коэффициенты пературы) не меняет симметрии среды. Ясно, что в управления будут иметь вид данном направлении могут распространяться продольная и вырожденная сдвиговая волны v4 = 24(0) +C111 + C44(0) 1 =11 = C11 + 2C11 + C111 + 2C112 T, 1 = C11, + 4C112 + 2C144 + 4C155, 2 = 3 =22 = C44 + 2C44 + C0 + 2C155 T, 2 = 3 = C44. (8) v5 = 25(0) +C111 - C123, 45(0) Температурные коэффициенты управления скоростью объемных акустических волн, определяемые из экспери- v6 = 26(0) +C144 + 2C155. (14) мента как тангенсы углов наклона относительных изме46(0) нений скорости от температуры, будут иметь значения Чтобы выразить температурную зависимость C12(T ), представим 1 и 5 так v1 = 2C11 + C111 + 2C112, 2C 1 = C11 = C11 +(2C11 + C111 + 2C112)T, v2 = v3 = 2C44 + C144 + 2C155. (9) 25 = C11 - C2C= C11- C12 +(2C11- 2C12 + C111 - C123)T. (15) Используя (8) и (9), можно получить явный вид температурных зависимостей упругих постоянных C11 и C44, Вычитая из первого второе из соотношений (15), получим dCdC= 2C11 + C111 + 2C112, =(2C12 + C123 + 2C112). (16) dT dT dCСоотношение (16) совместно с (10) дает температур= 2C44 + C144 + 2C155. (10) ные зависимости всех независимых упругих постоянных dT кубических кристаллов. Анализируя вид этих соотноЧтобы найти соответствующее соотношение для консшений, можно сказать, что вклад линейных упругих танты C12, надо рассмотреть распространение акустиконстант связан с деформацией вещества под действием ческих волн в направлении [110], для которого тензор теплового расширения и обычно положителен. Вклады, Грина–Кристоффеля (5) будет иметь вид связанные с нелинейными упругими постоянными, опре деляют изменение межатомного взаимодействия за счет 11 12 12 11 ангармонизма и при увеличении температуры обычно, (11) эти вклады отрицательны и превышают положительный 0 0 Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. К температурной зависимости упругих постоянных второго порядка кубических кристаллов линейный вклад, так что нормальные температурные воздействует изотропное давление фононов Pph, то, в зависимости упругих постоянных в кристаллах отрица- соответствии с [12], измененные таким давлением эффектельны. Естественно, что применимость формул (10) тивные упругие постоянные будут иметь вид и (16) ограничивается линейными участками зависимоC11 = C11 - Pph, стей Ci j(T ). Кроме того, поскольку большинство измерений упругих постоянных третьего порядка сделаны при C12 = C12 + Pph, фиксированной, как правило комнатной температуре, реальная возможность корректно сравнить расчетные и C44 = C44 - Pph. (18) экспериментальные данные существует только для этой Дифференцируя (18) по температуре, используя явный температурной точки.

вид соотношений (10), (16) и учитывая, согласно [8], что Соотношения (10) и (16) несколько отличаются от предложенных в [8] аналогичных выражений, которые dPph были получены в предположении, что в кубическом = (C11 + 2C12), (19) dT кристалле ”правильные” температурные коэффициенты должны включать в себя действие изотропного фононполучим модифицированные с учетом фононного давленого давления Pph, возникающего вследствие фононния соотношения (10), (16) в виде решеточного взаимодействия dC= (C11 - 2C12 + 2C112), dCdT =(C11 + C111 + 2C112), dT dC= (C11 + 4C12 + C123 + 2C112), dCdT =(C11 + 3C12 + C123 + 2C112), dT dC= (2C44 - C11 - 2C12 + C144 + 2C155). (20) dCdT =(-C11 + C12 + 3C44 + C144 + 2C166). (17) dT Для анализа и сравнения был выбран ряд кубических Оказалось интересным провести сравнение резуль- кристаллов с различными типами преимущественной татов расчета по соотношениям (10), (16) и по со- химической связи с расширением их круга по сравнеотношениям (17) с экспериментальными данными по нию с [8]. Результаты приводятся в таблице. Данные температурным зависимостям упругих постоянных. Кро- из [25–27] использовались для сравнения с эксперименме того, приняв во внимание аргументы автора [8], в том расчетных температурных зависимостей УПВП(T ) расчете также были использованы модифицированные по трем моделям: 1) соотношения (10), (16) (без учета с учетом фононного давления соотношения (10), (16), фононного давления); 2) соотношения (20) (с учетом полученные следующим образом. Если предположить, фононного давления); 3) модель [8] с учетом фононного что изнутри на кристаллическую кубическую решетку давления (соотношения (17)).

Температурные коэффициенты упругих постоянных кристаллов кубической симметрии (в 107 Pa · K-1) C11 C12 C№ Данные Эксп.

T T T Кристалл Модель п/п для расчета данные Расчет Эксперимент Расчет Эксперимент Расчет Эксперимент 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 1 BaF2 -1.98 -2.00 -1.52 -1.27 -0.49 -0.72 1) [13] [25] -2.32 -1.18 -0.83 2) -2.15 -1.26 -0.54 3) 2 CaF2 -3.16 -3.18 -1.81 -1.27 -0.85 -1.22 1) [14] [25] -3.58 -1.39 -1.28 2) -3.46 -1.45 -1.01 3) 3 Y3Al5O12 -2.46 -3.00 -0.92 -0.56 -0.42 -0.81 1) [15,16] [25] -2.84 -0.54 -0.80 2) -2.69 -0.61 -0.50 3) 4 C -0.87 -1.51 -0.41 -0.71 -0.53 -0.72 1) [17,18] [26] Алмаз -1.01 -0.27 -0.67 2) -0.97 -0.29 -0.56 3) 5 Si -0.32 -0.87 -0.19 -0.48 -0.10 -0.33 1) [20] [25] (n-тип) -0.38 -0.13 -0.17 2) -0.35 -0.14 -0.11 3) Физика твердого тела, 1999, том 41, вып.

238 Б.П. Сорокин, Д.А. Глушков, К.С. Александров (продолжение таблицы) 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 6 Si -0.32 -1.26 -0.20 -0.16 -0.10 -0.44 1) [20] [25] -0.38 -0.13 -0.17 2) -0.35 -0.14 -0.11 3) 7 AgCl -4.29 -6.06 -1.11 -1.27 -0.16 -0.27 1) [17] [25] -4.69 -0.72 -0.56 2) -4.47 -0.83 -0.21 3) 8 CsCl -2.52 -1.54 -1.07 -0.84 -1.08 -1.04 1) [21] [25] -2.79 -0.80 -1.36 2) -2.70 -0.85 -1.18 3) 9 CsI -1.84 -1.08 -0.96 -0.52 -0.75 -0.82 1) [21] [25] -2.04 -0.76 -0.95 2) -1.97 -0.79 -0.81 3) 10 LiF -5.95 -7.39 -1.01 0.05 -1.16 -1.77 1) [22] [25] -6.67 -9.56 -0.28 -3.06 -1.89 -2.17 2) [27] -6.38 -0.43 -1.22 3) 11 LiCl -4.76 -3.82 -1.22 -1.14 -1.16 -0.65 1) [8] [27] -5.15 -0.83 -1.55 2) -4.96 -0.92 -1.16 3) 12 LiBr -3.01 -2.86 -0.27 -0.27 -0.22 -0.67 1) [21] [27] -3.31 0.03 -0.52 2) -3.19 -0.03 -0.25 3) 13 NaF -6.05 -6.21 -0.70 0.44 -0.41 -0.59 1) [8] [25] -6.51 -5.35 -0.24 -0.37 -0.87 -0.57 2) [27] -6.35 -0.32 -0.55 3) 14 NaCl -3.42 -3.93 -0.25 0.22 -0.34 -0.35 1) [23] [25] -3.71 -3.50 0.05 0.98 -0.64 -0.15 2) [27] -3.61 -0.01 -0.43 3) 15 NaBr -3.08 -3.43 -0.34 -0.50 -0.31 -0.25 1) [8] [25] -3.33 -0.10 -0.55 2) -3.24 -0.14 -0.38 3) 16 NaI -2.56 -2.57 -0.31 -0.14 -0.33 -0.20 1) [8] [27] -2.77 -0.11 -0.53 2) -2.69 -0.15 -0.38 3) 17 KF -3.72 -4.19 -0.25 -0.10 -0.18 -0.19 1) [8] [27] -4.01 0.04 -0.47 2) -3.92 -0.01 -0.29 3) 18 KCl -3.09 -3.38 -0.10 0.39 -0.07 -0.13 1) [17] [25] -3.33 -3.30 0.14 0.24 -0.32 -0.12 2) [27] -3.27 0.11 -0.20 3) 19 KBr -2.45 -2.94 -0.08 0.43 -0.66 -0.12 1) [16] [25] -2.65 -2.76 0.12 0.12 -0.86 -0.11 2) [27] -2.60 0.10 -0.77 3) 20 KI -1.86 -2.56 0.02 0.42 -0.08 -0.08 1) [8] [25] -2.00 0.16 -0.22 2) -1.96 0.14 -0.15 3) 21 RbCl -2.09 -2.90 0.03 0.25 -0.05 -0.16 1) [8] [27] -2.26 0.19 -0.21 2) -2.21 0.17 -0.13 3) 22 RbI -1.76 -2.25 -0.05 0.001 -0.06 -0.05 1) [16] [27] -1.89 0.08 -0.18 2) -1.86 0.06 -0.13 3) 23 MgO -5.04 -6.76 -0.08 0.95 -1.00 -1.54 1) [24] [25] -5.58 0.46 -1.54 2) -5.37 0.35 -1.05 3) Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. К температурной зависимости упругих постоянных второго порядка кубических кристаллов 2. Обсуждение результатов неупругость, вызванная неидеальностью структуры (дислокации), может внести значительный вклад в невосКак видно из таблицы, для кристаллов со структурой производимость или привести к ошибкам в названных флюорита (CaF2, BaF2) и граната Y3Al3O12 наиболее экспериментах.

близкими к экспериментальным являются результаты, Известным исключением в ряду кристаллов с преполученные с помощью соотношений (20) (учтено дейстимущественными ионными связями являются резульвие фононного давления). Отличия по всем температаты по кристаллу MgO, где совпадение температуртурным коэффициентам (ТК) не превышают 15%, что ных коэффициентов по величине и по знакам можно можно считать хорошим соответствием. В то же время признать хорошим. Наилучший ряд результатов снодля этой группы кристаллов различия с экспериментом ва дает модель 2 (см. (20)), существенное различие из соотношений (17) могут достигать 50% (величины ( 60%) наблюдается только для абсолютной величины C44/T для Y3Al5O12).

ТК C12. С точки зрения эксперимента кристалл оксида Значительно худшее соответствие для всех рассмотмагния имеет значительную механическую прочность в ренных моделей наблюдается для алмаза. Возможным сравнении с большинством ЩГК, что при выполнении объяснением этого могут служить малочисленность и экспериментов с приложением давления может играть разрозненность экспериментальных данных по этому решающую роль в корректности и воспроизводимости кристаллу (как экспериментальных температурных зарезультатов по упругим постоянным второго и третьего висимостей, так и данных, использованных в расчепорядков.

те). Так, в [18] упругие постоянные третьего порядка Отметим, что развитый в данной работе подход в получены следующим образом: из экспериментальных принципе может быть использован для определения темзависимостей частот оптических фононов от одноосного пературных зависимостей упругих констант кристаллов сжатия с помощью теории Китинга [19] вычислялись более низкой симметрии.

микроскопические параметры ангармонизма и затем — Работа выполнена при частичной поддержке гранта упругие постоянные третьего порядка.

РФФИ № 96-15-96700 и гранта Минобразования РФ Плохое совпадение с экспериментом для полупро№ 97-0-7.2-117.

водниковых кристаллов Si лекго понять, если принять во внимание, что в наши расчеты включена только решеточная упругая нелинейность, тогда как в этих Список литературы кристаллах значительно более заметную роль играет электрон-фононное взаимодействие, что было показано [1] G. Leibfried, H. Hahn. Z. Phys. 150, 4, 497 (1958).

в [20].

[2] Y. Hiki, A.V. Granato. Phys. Rev. 144, 2, 411 (1966).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.