WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Физика твердого тела, 1998, том 40, № 1 Позитронные исследования элементов свободного объема в полимерных газоразделительных мембранах © В.П. Шантарович, Ю.А. Новиков, З.К. Азаматова Институт химической физики Российской академии наук, 117334 Москва, Россия Институт общей физики Российской академии наук, 117942 Москва, Россия (Поступила в Редакцию 30 июня 1997 г.) Работа представляет часть исследований, направленных на превращение позитронного метода в инструмент количественных исследований микродефектности полимеров. На основе позитронных данных оценивается количество (1019 cm-3) и эффективные радиусы элементарных свободных объемов (0.2-2.8nm) в газоразделительных полимерных мембранах политриметилсилилпропине (ПТМСП) и пористом полифениленоксиде (ПФО 200 и 70 m2/g). Расчеты облегчаются использованием взаимодополняющих друг друга математических программ PATFIT и CONTIN, а также возможностью оценки коэффициентов диффузии позитрония в образцах ПФО с различной удельной поверхностью.

Исследования элементов свободного объема (ЭСО) высокую проницаемость мембран и появление второй в полимерных системах представляет значительный ин- (по отношению к традиционной позитрониевой компотерес, так как от размера и количества этих элемен- ненте 3, I3) долгоживущей компоненты (4, I4: около тов зависят многие механические и физико-химические 6 ns для ПТМСП и примерно до 30 ns в пористом ПФО) свойства полимеров. Между тем до последнего времени во временном распределении аннигиляционного излуче не было прямых методов исследования количества и ния. Очевидно, две компоненты соответствуют наличию размеров ЭСО. В этих условиях возможности метода двух групп пор различных размеров. Наши предварипозитронной аннигиляции (ПА) представляются весьма тельные данные по ПТМСП были недавно подтверждены заманчивыми. Они наметились с момента опубликования в работах Консолати [8] и Ито [9]. Так, в работе [8] Брандтом модели ”свободного объема” [1]. По этой при использовании математической программы PATFIT модели позитроний — связанная система позитрон– для обработки временных распределений аннигиляции электрон (символ Ps) стремится локализоваться до ан- позитронов в ПТМСП также наблюдалась сверхдолгонигиляции в ЭСО, а аннигиляционные характеристики живущая компонента 4, которая для вакуумированного (времена жизни и интенсивности долгоживущих ком- образца достигала 13 ns при неизменном, по сравнению понент во временном распределении аннигиляционного с нашими измерениями, значении интенсивности I4. Это излучения) дают информацию соответственно о коли- свидетельствует о проницаемости пор и наличии, наряду честве и размере дефектов (свободных объемов) [2–4]. со столкновительной аннигиляцией, химической реакции До недавнего времени для вычисления аннигиляционных позитрония на атмосферном кислороде в поре [10]. В характеристик использовалась математическая програм- работе [9] с использованием программы CONTIN пома PATFIT, анализирующая временное распределение лучено непрерывное распределение пор по размерам в аннигиляционного излучения в терминах нескольких экс- вакуумированном ПТМСП а также в образце, заполпонент, характеризующихся скоростями распада i/1/i ненном пластификатором. В отличие от атмосферного и интенсивностями Ii. Грегори и Джин [5,6] впервые кислорода, пластификатор был химически инертен в использовали для этого распределения обратное пре- отношении позитрония, и его введение в пору вызывало образование Лапласа с тем, чтобы получить непрерывное не тушение (укорочение времени жизни), а ингибировараспределение времен жизни позитронов в аннигиля- ние образования позитрония (подавление интенсивности ционном спектре (программа CONTIN). В принципе компоненты I4). Одновременно возрастала компонента это позволяет получить распределение элементарных I3. Это может объясняться как частичным заполнением свободных объемов (ЭСО) по размерам. пластификатором пор большого размера (рост количеВ настоящей работе мы использовали обе програм- ства дефектов меньшего размера), так и увеличением мы (PATFIT и CONTIN) для изучения необычно боль- вероятности захвата позитрония в уже имевшиеся ранее ших для полимеров времен жизни позитрония (элемен- дефекты малого размера при полном закрытии больших дефектов (исчезновение альтернативного канала).

тов свободного объема) в политриметилсилилпропине (ПТМСП), используемом в качестве непористой газораз- Продолжая свои исследования в этом направлении, мы делительной мембраны, а также в пористом полифени- сообщаем наши первые результаты по одновременному леноксиде (ПФО 200 и 70 m2/g), представляющем собой применению программ PATFIT и CONTIN для упомяпористую газоразделительную мембрану [7]. Большая нутого уже ПТМСП и образцов ПФО в атмосферных концентрация этих объемов обусловливает аномально условиях (см. таблицу и рис. 1, 2). Сравнение с данПозитронные исследования элементов свободного объема в полимерных газоразделительных... ными по временам жизни для ПТМСП [8] позволяет при этом оценить ошибку, вносимую в оценку радиуса поры пренебрежением химической реакцией позитрония с атмосферным кислородом. Она оказывается весьма заметной и для радиусов пор в ПТМСП может достигать 50-80%. При этом мы исходили из известной и широко используемой формулы Тао и Элдрупа [2,3]. Имея образцы ПФО с охарактеризованной удельной поверхностью и оценивая радиусы пор хотя бы с указанной погрешностью, представлялось заманчивым оценить по порядку величины коэффициент диффузии D позитрония до момента захвата в пору, так как знание этой величины позволяет не только определить относительное распределение пор по размерам R, но и их абсолютную концентрацию N (по вычисляемым из аннигиляционных характеристик скоростям захвата = 4DRN [11]).

Измерения выполненны на спектрометре ORTEC, собранном по ”быстро–быстрой” схеме с разрешающей Рис. 2. Данные CONTIN по плотности вероятности аннигиляции позитрония с данным временем жизни ( = -1) в ПФО:

70 (1) и 200 m2/g (2). В программе PATFIT эти компоненты отвечают интенсивностям I3 и I4 со средними временами 3 и соответственно.

способностью (полная ширина пика мгновенных совпадений на полувысоте) 230 ps. Суммарная статистика в каждой из кривых была не менее 107 импульсов.

Результаты обработки спектров времени жизни позитронов в ПТМСП и непористом (гомогенном) ПФО с использованием программ PATFIT и CONTIN представлены в таблице. В качестве эталонного образца использовался монокристаллический кремний, имеющий в спектре времен жизни одну компоненту 220 ps. Видно, что гомогенный ПФО имеет спектр, характерный для обычных полимерных материалов. Хотя PATFIT и выделяет здесь две компоненты 3 и 4, они довольно близки, имеют интенсивности до 15%, и CONTIN, использованный, как и в случае ПТМСП, в интервале скоростей аннигиляции 0.1-15 ns-1 с 75 точками в решении, описывает их одним широким пиком в области 2.3 ns с интенсивностью 31%. В то же время ПТМСП, отличающийся необычно высокой проницаемостью, имеет время жизни 5.58 ns при очень высокой интенсивности 40.5%. Данные PATFIT и CONTIN для ПТМСП имеют весьма хорошее соответствие, что объясняется правильным выбором функции разрешения в варианте обработки по PATFIT.

Рис. 1 (a) демонстрирует плотность вероятности аннигиРис. 1. a) Плотность вероятности аннигиляции позитронов ляции () с данной скоростью [5] для позитронов и позитрония () с данной скоростью для ПТМСП.

и позитрония в ПТМСП, а рис. 1 (b) — распределение b) Распределение пор по размерам f (R) в ПТМСП(сплошная пор по размерам для ПТМСП, полученное с помощью линия) по данным позитрониевых компонент I33 и I44 (два леданных CONTIN и известных формул, взятых из [2,3] вых пика в шкале скоростей аннигиляции). Штриховой линией и связывающих время жизни позитрония с размером обозначена расчетная зависимость [3] скорости аннигиляции поры. Отметим также, что по имеющимся представлеот радиуса поры R, использованная при получении размеров ниям [11,12] компонента I11 соответствует комбинапор.

Физика твердого тела, 1998, том 40, № 166 В.П. Шантарович, Ю.А. Новиков, З.К. Азаматова Сравнение результатов обработки временных распределений аннигиляционного излучения в непористой газоразделительной мембране ПТМСП и гомогенном ПФО с использованием математических программ PATFIT и CONTIN Параметр ПТМСП ПФО гомогенный распределения PATFIT CONTIN PATFIT CONTIN 1, ns 0.136 ± 0.006 0.13 0.141 ± 0.008 0.2, ns 0.360 ± 0.010 0.40 0.370 ± 0.008 0.3, ns 1.520 ± 0.012 1.75 1.780 ± 0.140 2.4, ns 5.580 ± 0.020 5.63 3.060 ± 0.I1, % 23.90 ± 1.40 24.5 ± 0.4 18.35 ± 1.50 14.6 ± 1.I2, % 29.40 ± 1.30 26.7 ± 0.7 50.46 ± 1.21 54.0 ± 2.I3, % 5.58 ± 0.02 5.4 ± 0.8 15.38 ± 2.65 31.0 ± 0.I4, % 40.50 ± 0.30 42.9 ± 3.0 15.80 ± 2.ции процессов аннигиляции синглетного позитрония и образом, оказывается, что 0.3 · 10-6 < <0.5 · 10-6 cm.

делокализованных позитронов, а компонента I2, 2 во Судя по сильному изменению интенсивности самого долмногих случаях связана, по крайней мере частично, с гоживущего пика при переходе от удельной поверхности аннигиляцией позитронов, локализованных в дефектах 200 к 70 m2/g (рис. 2), диффузионная длина позитрония Ps небольшого размера в микрообластях повышенной плот- до локализации в дефекте D = (6D )1/2 как раз ности (упорядочения) данного материала. Однако более близка к, и можно допустить, что она находится в тех подробно этот вопрос здесь не обсуждается. же пределах. Принимая время жизни нелокализованного позитрония равным примерно времени жизни своПерейдем теперь к данным по пористому ПФО.

бодных позитронов (0.3 ns) в результате получаем, что Рис. 2 (кривые 1, 2) показывает результаты обработки по 0.5·10-4 < DPs < 1.5·10-4 cm2/s. Заметим, что именно CONTIN позитрониевой части спектров времен жизни позитронов в изготовленных из ПФО мембранах с удель- величина 10-4 cm2/s принималась нами ранее [11] для оценки концентрации дефектов в ПТМСП. При этом ной поверхностью 70 и 200 m2/g. Использовано 90 точек оказывается, что количество дефектов, объединенных для решения в более широком интервале 0.01-15 ns-1.

правым пиком на рис. 1 (b) и рассчитанных из скорости Как видно, для образца 200 m2/g даже в атмосферных условиях наиболее долгоживущая компонента позитро- захвата по соотношению /4DR, составляет нескольния (правый пик), имеющая по данным PATFIT интенсив- ко единиц на 1019 cm-3.

ность 6.5%, характеризуется средним временем жизни В заключение отметим, что попытки оценок коэффици35 ns. Это несколько больше приведенного нами ранее ента диффузии нелокализованного позитрония делались значения 4 для данного материала [4]. Как отмечалось иранее[13,14], причем оценка [14] относилась к резинам.

в [4], при таких больших временах жизни позитрония Использовалась формула (2) [4], связывающая величину уже не вполне корректно использовать формулы [2,3], I3/(I2 + I3) с коэффициентом диффузии позитрония. При пренебрегающие собственной скоростью аннигиляции трехкомпонентном описании указанное отношение притриплетного позитрония (0.007 ns-1) по сравнению со ближенно представляет вероятность выхода позитрония скоростью аннигиляции позитрония в поре. Поправка [4] в пору. Однако и этот подход не является совершенным, приводит к несколько большим (примерно на 30%) ибо выделить точное количество делокализованного позначениям радиуса поры, чем рассчитанные по [2,3]. В зитрония на фоне аннигиляции свободных позитронов итоге можно заключить, что по позитронным данным затруднительно. В то же время примечательно, что авдаже в атмосферных условиях в ПФО 200 m2/g присутторы [14] пришли к значению DPs = 0.2 · 10-4 cm2/s, ствуют поры с радиусом примерно 1.4 nm. Используя близкому к нижней границе нашей оценки.

теперь данную удельную поверхность в качестве верхней Малость найденного коэффициента диффузии по сравграницы этой величины для образца в атмосфере, можно нению со значением D+ = 10-1 cm2/s [15], характерным сказать, что концентрация пор N < 3.3 · 1019 g-1, для свободных позитронов в полимерах, говорит о том, или, полагая плотность вещества полимера примерно что диффундирует именно позитроний, а не позитрон, 1g/cm3, N < 3.3 · 1019 cm-3, а среднее расстояние локализация которого в поре могла бы сопровождаться между дефектами (порами) > 0.3 · 10-6 cm. Далее, образованием позитрония.

согласно расчетам [4], даже если обезгаживание ПФО Очевидно, точноcть наших оценок может быть повы200 m2/g дает трехкратное увеличение времени жизни, шена при работе с обезгаженными образцами.

что обычно не достигается, это будет соответствовать удвоению радиуса дефекта. При заданной поверхности Авторы признательны профессору Р.Б. Грегори (Кентэто означает уменьшение концентрации пор и соот- ский университет, США) за любезно предоставленную ветственно увеличение расстояния между ними. Таким математическую программу CONTIN.

Физика твердого тела, 1998, том 40, № Позитронные исследования элементов свободного объема в полимерных газоразделительных... Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант № 95-03-08325).

Список литературы [1] W. Brandt, J. Spirn. Phys. Rev. 142, 231 (1966).

[2] S.J. Tao. J. Chem. Phys. 56, 5499 (1972).

[3] M. Eldrup, D. Lightbody, J.N. Sherwood. Chem. Phys. 63, (1981).

[4] В.П. Шантарович, Ю.П. Ямпольский, И.Б. Кевдина. Химия высоких энергий 28, 1, 53 (1994).

[5] R.B. Gregory, Zhu Yongkang. In: Positron and Positronium Chemistry / Ed Y.C. Jean. World Scientific, Singapore (1991).

P. 136; R.B. Gregory. J. Appl. Phys. 70, 9, 4665 (1991).

[6] Q. Deng, Y.C. Jean. Macromolecules 26, 30 (1993).

[7] Yu.P. Yampolskii, V.P. Shantarovich, F.P. Chernyakovskii. et al.

J. Appl. Polym. Sci. 47, 1, 85 (1993).

[8] G. Consolati, J. Genco, M. Pegoraro, L. Zanderighi. J. Polym.

Sci. Pt B: Polym. Phys. B34, 357 (1996).

[9] K. Okamoto, K. Tanaka, M. Ito, H. Kita, Y. Ito. In: Proc.

10th Int. Conf. on Positron Annihilation / Ed. Yuan-Jin He, Y.C. Jean. Mat. Sci. Forum. Trans Tech. Publ., Switzerland (1995). V. 175–178. P. 743.

[10] А.Д. Мокрушина, А.О. Татур, В.П. Шантарович. Изв.

АН СССР. Сер. хим. 6, 1216 (1973).

[11] В.П. Шантарович, Ю.П. Ямпольский, И.Б. Кевдина, З.К. Азаматова, В.С. Хотимский. Высокомолекуляр. соединения A39, 3, 445 (1997).

[12] V.P. Shantarovich. J. Rad. Nucl. Chem. Articles 210, 2, (1996).

[13] K. Venkatesvaran, K.J. Cheng, Y.C. Jean. Phys. Chem. 88, 12, 2465 (1984).

[14] B. Brandt, R. Paulin. Phys. Rev. Lett. 21, 193 (1968).

[15] M. Maurino, W. Brandt. Bull. Am. Phys. Soc. 24, 72 (1979).




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.