WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

дефектов (V и I), такого как облучение нейтронами, дефекты типа E-центров (атом фосфора + вакансия), но ионами. В этих случаях появление акцепторных центров более сложные по структуре и включающие более одной наблюдается и в чистом кремнии (рис. 1, 3), и в кремнии, вакансии. Но и это предположение также не подходит, выращенном методом Чохральского (рис. 2, 4, 5).

поскольку максимальная концентрация акцепторных ценС нашей точки зрения, наблюдение за изменением тров существенно превосходит исходную концентрацию концентрации термоакцепторов позволяет судить о профосфора (рис. 1, таблица), даже если учитывать возможцессах, происходящих в кристалле при термообработках.

ную компенсацию основной легирующей примеси.

Если концентрация акцепторов уменьшается, значит есть Если ни один из известных радиационных дефектов основания считать, что в объеме появились подвижные нельзя сопоставить с возникающими акцепторными цен- дефекты I и преобладает реакция (1), увеличение же трами, то логично предположить, что мы имеем дело с концентрации акцепторов предполагает прохождение репримесным атомом III группы, и наиболее вероятным акции (2) и, соответственно, существование подвижных кандидатом является бор. Бор — это примесь, которая вакансий.

всегда содержится в кремнии, даже в ультрачистом [2], и, Изложенные выше представления позволяют понять находясь в узле кристаллической решетки, вносит в за- процессы, происходящие при теромообработках незавипрещенную зону мелкий уровень. Но часть бора находит- симо от вида воздействия: электроны, ионы, нейтроны.

ся в электрически неактивном состоянии, и до сих пор При температурах отжига выше 250C за счет распанеизвестно, что собой представляет это электрически да дивакансий (а в кислородосодержащем кремнии и неактивное состояние. При облучении бор, находящийся A-центров) происходит поступление вакансий, протекает в узле решетки (BS), эффективно взаимодействует с реакция (2) и наблюдаемая концентрация дырок достимежузельным атомом кремния (I), образуя межузельный гает максимума (рис. 1, 3) или имеет тенденцию к бор (BI) по реакции, насыщению (рис. 2). Особенно показательна кривая на рис. 1 — здесь проявляется некоторый перегиб на BS + I BI. (1) зависимости p(Tann), достижение максимума, резкий спад Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. 166 В.Ф. Стась, И.В. Антонова, Е.П. Неустроев, В.П. Попов, Л.С. Смирнов концентрации дырок и переход в n-тип проводимости. микроскопии [15]. Наиболее вероятно, что именно поток Уменьшение концентрации дырок свидетельствует о до- подвижных дефектов типа I вызвал перераспределение минировании реакции (1). Но ход кривой 2 рис. 1 концентрации дырок в образцах, облученных ионами вызывает необходимость предполагать, что дефекты I (рис. 4, 5), что является наглядным подтверждением взаимодействуют и с крупными (стабильными) ваканси- прохождения реакций (1)–(5).

онными комплексами, т. е. протекает реакция И в заключение обсудим еще один вопрос — почему наблюдаются низкие значения подвижности дырок Vn + I Vn-1. (3) (см. таблицу). Обычными механизмами рассеяния столь низкие значения подвижности при малых значениях Но стабильность комплекса Vn-1 меньше стабильности концентрации дырок объяснить нельзя. Такие низкие комплекса Vn, в результате чего может происходить значения подвижности дырок характерны для образцов распад с сильно неоднородным потенциальным рельефом. Этот Vn-1 (n - 1)V, (4) потенциальный рельеф может быть обусловлен или наи наблюдается ситуация, когда в объеме кристалла личием крупных заряженных дефектов или неоднорододновременно существуют подвижные дефекты V и I.

ным распределением концентрации дырок. Последнее При этом возможна обратная реакция, заканчивающаяся представляется наиболее вероятным. Так, например, при стабильной конфигурацией нейтронном облучении равномерно по объему вводятся разупорядоченные области (скопление вакансий), окруVn-1 + V Vn. (5) женные оболочкой из межузельных атомов [3], т. е.

налицо неоднородное распределение вакансионных и Пока преобладает реакция (2), мы видим увеличение межузельных дефектов, а следовательно, и возможность концентрации дырок (рис. 1, кривая 2). Когда пофлуктуаций в распределении концентрации дырок. Низступление вакансий за счет реакции (4) ослабевает, кие значения подвижности не являются характерными но генерация I продолжается, то начинает преобладать только для дырок. Если облучать FZ-Si (st 200 Ом·см) реакция (1) и происходит резкое уменьшение концентрамалой дозой электронов (например, D = 3 · 1015 см-2), ции дырок. Если же исчерпана концентрация центров, то образец сохранит n-тип проводимости, но при тергенерирующих дефекты I, то наблюдается насыщение мообработках при Tann = 450-500C резко уменьшазависимости концентрации акцепторов от Tann.

ется концентрация электронов и измеренные величины Распределение концентрации акцепторов по объему водвижности электронов принимают значения порядка кристалла, судя по рис. 4, на макроуровне достаточ400 см2/(В · с) и даже менее.

но однородно. Однако при уменьшении концентрации запасенных вакансий (например, за счет прохождения Как следует из экспериментальных данных, бор, реакций (3) и (4)) акцепторы сохраняются лишь там, предположительно участвующий в образовании куда преимущественно стекают вакансии (рис. 5). термоакцепторов, не проявляется (не активируется) при Данные рис. 3 свидетельствуют, что коагуляция более дальнейших высокотемпературных термообработках эффективна при гетерогенном зарождении. Предвари- (Tann 900C). Это скорее всего связано с тем, тельное облучение нейтронами (D = 1014 см-2), не при- что исходно в кристалле электрически неактивная водящее само по себе к конверсии типа проводимости, (фоновая) компонента примеси бора присутствует не в вводит центры (например, разупорядоченные области), виде отдельных атомов в межузельном положении, а в которые являются стоками для вакансий. Последующее виде стабильных комплексов бора с другими примесями облучение электронами даже малой дозой способствует (например, с углеродом). Появление в кристалле эффективному разделению дефектов V и I и созданию крупных вакансионных кластеров создает условия для условий для формирования акцепторов. активации бора, встроенного в комплекс (кластер).

При электронном облучении большая часть ме- Потоки межузельных атомов и их аннигиляция с жузельных дефектов отжигается при температуре вакансиями опять приводят к переводу комплекса Tann 500C [16]. В результате именно при этой (кластера) в исходное положение в решетке. Поэтому во температуре отжига в кристалле появляются свободные всех изложенных выше представлениях о формировании междоузлия, которые взаимодействуют с вакансионны- и отжиге термоакцепторов подразумевалось участие ми кластерами и происходит восстановление исходной бора именно в том виде, в каком он присутствует проводимости образцов. При более сильном воздей- как электрически неактивная компонента в кристалле ствии (нейтроны, ионы) основной отжиг межузельных кремния.

дефектов имеет место при более высоких температурах Tann 650C (рис. 2, 4, 5 и данные работы [16]).

Какие именно дефекты поставляют подвижные I на этой Заключение стадии в настоящее время неизвестно, но тот факт, что на этой стадии имеются подвижные I, подтверждается В работе проведен анализ условий формирования большой скоростью образования стабильных межузель- мелких акцепторных центров в процессе высокотемпеных дефектов, хоршо изученных методами электронной ратурного отжига облученного кремния. В результате Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. Термоакцепторы в облученном кремнии выявлены следующие закономерности трансформации Thermal acceptors in an irradiated silicon подсистемы дефектов при отжиге.

V.F. Stas, I.V. Antonova, E.P. Neustroev, V.P. Popov, 1. Формирование термоакцепторов наблюдается до L.S. Smirnov температур отжига Tann 650C и предположительно связано с активацией атомов бора (всегда присутствую- Institute of Semiconductor Physics, Siberian Branch of Russian Academy of Sciences, щих в кремнии в электрически неактивном состоянии) и вакансиями, запасенными в многовакансионных скопле- 630090 Novosibirsk, Russia ниях.

2. Наличие потока собственных межузельных атомов

Abstract

Formation of shallow acceptor centres have been found кремния способствует необратимому отжигу дефектов. to occur in silicon irradiated by high doses of electrons, neutrons Можно выделить стадии отжига по крайней мере при and high energy ions throuhgout a high-temperature annealing. The температурах Tann 450 и 650C. comparison of condition of the thermal acceptors introduction for different type of irradiation is made. Relation between radiation Авторы благодарны Т.А. Белых за облучение образцов displacements and concentration of as-grown defects and impurities ионами азота.

which necessary for acceptor introduction is found. Acceptor is suggested to be multi-vacancy cluster activated by background Работа выполнена при частичной поддержке РФФИ, impurities (most likely by boron atoms).

гранты № 96-02-19385 и № 96-15-97272.

Список литературы [1] V.V. Voronkov, R. Falster, J.C. Holzer. Electrochem. Proc., 97(22), 3 (1997).

[2] M.C. Ohmer, J.E. Lang. Appl. Phys. Lett., 34, 750 (1979).

[3] Вопросы радиационной технологии полупроводников, под ред. Л.С. Смирнова (Новосибирск, Наука, 1980).

[4] A. Agarval, K. Christinsen, D. Venables, D.M. Maher, G.A. Rozgonyi. Appl. Phys., 69(25), 3899 (1996).

[5] B.G. Svensson, C. Jagadish, A. Hallen, J. Lalita. Phys. Rev. B, 55, 10 498 (1997).

[6] R.A. Brown, O. Kononchuk, G.A. Rozgonyi. S. Koveshnikov, A.P. Khights, P.J. Simpson, F. Gonzales. J. Appl. Phys., 84, 2459 (1998).

[7] L.I. Fedina, A.K. Gutakovskii, L.A. Aseev. Phys. Mag. A, 77(2), 423 (1998).

[8] B.C. MacEvoy, G. Hall, K. Gill. Phys. Rev. A, 374, 12 (1996).

[9] J.W. Corbett, J.C. Bourgoin, L.J. Cheng, J.C. Correlli, J.H. Lee, P.M. Moonney, C. Weigel. In: Radiation Effects in Semiconductors, Conf. Ser. N 31 (Bristol–London, 1976), [10] J.H. Lee, P.R. Brosious, J.W. Corbett. Rad. Eff., 22, 69 (1974).

[11] В.Ф. Стельмах, В.П. Толстых, Л.В. Цвирко. ФТП, 19(10), 1860 (1985).

[12] D.J. Chadi, K.J. Chang. Phys. Rev. B, 38, 1523 (1988).

[13] Физические процессы в облученных полупроводниках, под ред. Л.С. Смирнова (Новосибирск, Наука, 1977).

[14] G.H. Hastings, S.K. Esteicher, P.A. Fedders. Phys. Rev. B, 56, 1025 (1997).

[15] А.Л. Асеев, Л.И. Федина, Д. Хеэль, Х. Барч. Скопления межузельных атомов в кремнии и германии (Новосибирск, Наука, 1991).

[16] J.H. Lee, J.W. Corbett, N.N. Gerasimenko. Phys. Rev. B, 14, 4506 (1976).

[17] А.В. Двуречинский, А.А. Каранович, Р. Гритцшель, Ф. Херрман, Р. Кеглер, А.В. Рыбин. ФТТ, 40(2), 217 (1998).

Редактор Т.А. Полянская Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.