WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

p Плотность фотовозбужденных экситонов N при исЭто хорошо согласуется с величиной I 2W· cm-2, p при которой наблюдается максимальное значение lin пользуемых мощностях накачки приблизительно равна (рис. 3). Из полученных экспериментальных данных 1017 cm-3. В этом случае удовлетворяются следующие следует, что наблюдаемая эволюция линейной поляри- условия: S > (/2)2 и L < S/. Для оценки величины зации lin зависит не только от, но от величины I.

обратного времени сверхизлучения 1/N воспользуемся p -Важно отметить, что ни в одном из исследованных выражением N = N2L [14], где — обратное время диапазонов углов (0 <<11.5 и15.0 <<35.0) не перехода ( r-1) для одного экситона, которое по наблюдалось заметного значения величины lin ни при порядку величины составляет 108 s-1. После подста-каких значениях I.

p новки в формулу для N всех численных значений Таким образом, полученная экспериментально кори проведения необходимых преобразований мы нашли, реляция между параметрами спектров излучения что полуширина линии в случае сверхизлучения может пространственно-непрямых экситонов — степенью линаходиться (в зависимости от конкретных условий) нейной поляризации, полушириной линии, наличием в пределах 0.2-3 meV, что и наблюдается в экспедиаграммы направленности и концентрацией (фазовым рименте. Следует отметить, что особенности сверхизсостоянием) системы IX — позволяет сделать предполучения связаны с конечными размерами и формой ложение о том, что характерные особенности фотолюобласти, в которой расположены источники. В нашем минесценции ДКЯ связаны с коллективным поведением случае возбужденные состояния находятся в тонком пространственно-непрямых экситонов, состояния котослое, образованном ДКЯ (Lx Ly Lz, где Lx, Ly рых когерентны. Вследствие этого возможно возникнои Lz обозначают размеры фотовозбужденной области вение спонтанного когерентного излучения коллектива в плоскости xy и в направлении роста структуры пространственно-непрямых экситонов.

соответственно). Похожая ситуация для соотношения Спонтанное когерентное излучение может возникнуть размеров излучающей области (Lx Ly Lz ) рассмотв результате эффекта Дике, на возможность которого рена в теоретических работах [15,16], в которых по(для атомов) впервые указывалось в [11]. В случае казано, что при наличии режима сверхизлучения возконденсированного состояния экситонов возможность никает стохастическая дифракционная структура, кореализации эффекта сверхизлучения отмечалась в работорая характеризуется узкой диаграммой направленнотах [12,13]. Cпонтанное когерентное излучение появлясти и большой величиной линейной поляризации. Поется в результате синхронизации излучающих диполей следнее обстоятельство наряду с экспериментальными вследствие установления корреляций между состоянияданными позволяет полагать, что связанная с больми, возникающими в процессе излучения. Такая ситушой величиной линейной поляризации узкая диаграмма ация возможна при условии, что время установления корреляций c меньше времени релаксации дипольно- направленности обусловлена существованием режима го момента d и времени спонтанного излучательного сверхизлучения в люминесценции коллектива экситонов распада r (c

Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. Излучение конденсата экситонов в двойных квантовых ямах 4. Заключение Таким образом, полученная экспериментально корреляция между параметрами спектров излучения пространственно-непрямых экситонов — концентрацией (фазовым состоянием) системы IX, полушириной линии, степенью линейной поляризации и наличием диаграммы направленности — позволяют сделать предположение о когерентном характере спонтанной PL конденсированного состояния пространственно-непрямых экситонов.

При этом следует отметить, что приведенные выше экспериментальные результаты и качественные оценки показывают только принципиальную возможность реализации режима сверхизлучения пространственнонепрямых экситонов в ДКЯ при возникновении БЭК, поэтому для решения указанной задачи, безусловно, требуются дальнейшие исследования.

Авторы выражают благодарность Е.Д. Трифонову за плодотворное обсуждение.

Список литературы [1] Ю.Е. Лозовик, В.И. Юдсон. ЖЭТФ 71, 738 (1976).

[2] И.В. Лернер, Ю.Е. Лозовик. ЖЭТФ 80, 1488 (1981).

[3] D. Yoshioka, A.H. MacDonald. J. Phys. Soc. Jpn. 59, (1900).

[4] Ю.Е. Лозовик, О.Л. Берман. ЖЭТФ 111, 1879 (1997).

[5] T. Fukuzawa, E.E. Mendez, J.M. Hong. Phys. Rev. Lett. 64, 3066 (1990).

[6] L.V. Butov, A. Zrenner, G. Abstreiter, G. Bohm, G. Weimann.

Phys. Rev. Lett. 73, 304 (1994).

[7] V.V. Krivolapchuk, E.S. Moskalenko, A.L. Zhmodikov, T.S. Cheng, C.T. Foxon. Solid State Commun. 111, 49 (1999).

[8] V.V. Krivolapchuk, E.S. Moskalenko, A.L. Zhmodikov.

Nanotechnology 11, 246 (2000); Phys. Rev. B 64, 045 (2001).

[9] А.В. Ларионов, В.Б. Тимофеев, И. Хвам, К. Соеренсен.

ЖЭТФ 117, 1255 (2000).

[10] J. Fernandez-Rossier, C. Tejedor, R. Merlin. Solid State Commun. 108, 473 (1998).

[11] R.H. Dicke. Phys. Rev. 93, 99 (1954).

[12] С.А. Москаленко. Бозе-эйнштейновская конденсация экситонов и биэкситонов. Редакц.-издат. отд. АН МССР, Кишинев (1970).

[13] T. Fukuzawa, S.S. Kano. Surf. Sci. 288, 482 (1990).

[14] Л. Аллен, Дж. Эберли. Оптический резонанс и двухуровневые атомы. Мир, М. (1978). С. 155–194.

[15] Ю.А. Аветисян, А.И. Зайцев, В.А. Малышев, Е.Д. Трифонов. ЖЭТФ 95, 1541 (1989).

[16] Ю.А. Аветисян, Е.Д. Трифонов. Опт. и спектр. 86, (1999).

Физика твердого тела, 2006, том 48, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.