WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

рядоченных кристаллах PST было показано, что образуТаким образом, в результате проведенных исследовающаяся при этом переходе поверхностная фрактальная ний показано, что спонтанный фазовый переход, наблюструктура имеет гетерофазное, а не доменное происдаемый в монокристаллах PST с разной степенью упохождение. Внешнее электрическое поле, приложенное рядочения ионов, является переходом 1-го рода, имеет к образцу, меняет профиль пространственных полей и перколяционную природу и сопровождается появлением поэтому изменяет положения межфазных границ, их аномально узкого пика интенсивности МРС. Построеструктуру и толщину, вызывая коалесценцию соседних на зависимость температуры спонтанного перехода от полярных областей, что приводит к уменьшению общей величины приложенного электрического поля, причем площади границ между ними. Следовательно, увеличение только для упорядоченного образца PST обнаружена электрического поля должно приводить к уменьшению линейная зависимость, характерная для перехода 1-го интенсивности МРС. Наши экспериментальные данные рода. Увеличение электрического поля свыше 2 kV/cm согласуются с выводами теоретической работы [13], приводит к резкому уменьшению интенсивности МРС и согласно которой интенсивность МРС вблизи фазового исчезновению пика при 4 kV/cm, что связано, очевидперехода в неупорядоченной системе в электрическом но, с уменьшением площади межфазных границ. Изучено поле обратно пропорциональна величине электрического влияние скорости изменения температуры образца на инполя.

тенсивность МРС. При увеличении скорости до 20 K/min В заключение приведем некоторые сравнительные данинтенсивность пика МРС остается практически неизные о влиянии скорости изменения температуры (скоменной, что отличает кристаллы PST от классического рость нагрева образца) на величину интенсивности МРС релаксора PMN.

в кристалле PST (в отсутствие электрического поля) и в классическом релаксоре PMN (в присутствии электричеСписок литературы ского поля 3 kV/cm). В релаксорных сегнетоэлектриках температура возникновения макродоменного состояния [1] F. Chu, N. Setter, A.K. Tagantsev. J. Appl. Phys. 74, 8, в электрическом поле, приложенном к образцу, а так(1993).

же величина диэлектрической аномалии, наблюдаемой [2] F. Chu, G.R. Fox, N. Setter. J. Am. Ceram. Soc. 81, 6 при этой температуре, зависит не только от величи(1998).

ны электрического поля, но и от скорости изменения [3] O.I. Prokopalo, I.P. Raevskii, M.A. Malitskaya, Yu.M. Popov, температуры (режим FHaZEC) [14,15]. Действительно, A.A. Bokov, V.G. Smotrakov. Ferroelectrics 45, 1–2, фазовый переход из микродоменного в макродоменное (1982).

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. 140 Л.С. Камзина, Н.Н. Крайник [4] N. Setter, L.E. Cross. J. Appl. Phys. 51, 8, 4356 (1980).

[5] F. Chu, I.M. Reaney, N. Setter. J. Appl. Phys. 77, 4, (1995).

[6] C.G.F. Stenger, A.J. Burggraaf. J. Phys. Chem. Solids 41, (1980).

[7] X. Dai, Z. Xu, D. Viehland. J. Appl. Phys. 79, 2, 1021 (1996).

[8] F. Chu, I.M. Reaney, N. Setter. J. Am. Ceram. Soc. 78, 7, (1995).

[9] Л.С. Камзина, А.Л. Корженевский. Письма в ЖЭТФ 50, 3, 146 (1989).

[10] Л.С. Камзина, А.Л. Корженевский, О.Ю. Коршунов. ФТТ 36, 2, 479 (1994).

[11] Л.С. Камзина, А.Л. Корженевский, О.Ю. Коршунов, Л.М. Сапожникова. Изв. АН СССР. Сер. физ. 54, 4, (1990).

[12] А.Л. Корженевский, Л.С. Камзина. ФТТ 40, 8, 1537 (1998).

[13] A.L. Korzhenevskii. Ferroelectrics 100, 39 (1989).

[14] Л.С. Камзина, Н.Н. Крайник, О.Ю. Коршунов. ФТТ 37, 9, 2765 (1995).

[15] Yao Xi, Chen Zhili, L.E. Cross. J. Appl. Phys. 54, 6, (1983).

[16] V.A. Isupov. Phys. Stat. Sol. (b) 213, 211 (1999).

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.