WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

характерными этапами процесса конденсации: закритиg 3g g+ческие кластеры начинают формироваться на временах, больших кинетического. Это связано не с наличием раз Введем дискретные аналоги выражений (13) для моличных времен релаксации, а с тем фактом, что время ментов функции распределения запаздывания формирования закритических кластеров больше кинетического. Предложены два варианта раз = g/3ng или = (g/g)/3ng, личной точности описания поведения доли конденсата.

g=g g=g Первый из них получается при диффузионном описании процесса и соответствует линейному приближению, = g/3. (30) т. е. малым пересыщениям в системе. Исходя из дискретного описания удалось оценить точность полученных В результате как для доли конденсата, так и для уравнений, получить уравнение диффузионного типа, -моментов получаем в точности те же уравнения, что и применимого в широком диапазоне пересыщений, а в континуальном подходе. Это означает, что вытекающее также предложить замкнутую систему уравнений для из диффузионного приближения описание поведения определения доли конденсата, выходящую за рамки лидоли конденсата соответствует только малым пересынейного приближения, присущего континуальному подщениям, а система уравнений для моментов функходу.

ции распределения принципиально не позволяет выйти за рамки линейного описания. Линейное приближение присуще всем имеющимся подходам к описанию доли Список литературы конденсата, за исключением предложенного в работе [3].

Чтобы выйти за рамки этого ограничения, проведем [1] Hill P.G.J. // Fluid Mech. 1966. Vol. 25. Pt 3. P. 593–620.

процедуру приближенного суммирования ряда, пола- [2] Стернин Л.Е. Основы газодинамики двухфазных течений гая a 1 - exp(-a). Пренебрегая величинами порядка в соплах. М.: Машиностроение, 1974. 212 с.

-3/ и используя определение величины, введен- [3] Шнейдман В.А., Шубенко А.Л. // Изв. АН СССР. МЖГ.

1990. № 1. С. 108–116.

ной в (28), получим следующую замкнутую систему [4] Колесниченко Е.Г. // Изв. АН СССР. МЖГ. 1981. № 3.

уарвнений, описывающую эволюцию доли конденсата:

С. 96–105.

[5] van Kampen N.G. // Phys. Rep. 1985. Vol. 124. N 2. P. 69– d m = D nqs + 2 1 - s( / 2-1) 160.

dt g [6] Горбачев Ю.Е., Никитин И.С. // ЖТФ. 2000. Т. 70.

Вып. 12. С. 28–38.

dg + g jqs - nqs, (31) [7] Куни Ф.М. В сб.: Проблемы теоретической физики. III.

g dt Изд-во ЛГУ, 1988.

[8] Kuni F.M. The Kinetics of the Condensation under the Dina d 2 2 D mical Conditions. Preprint. N ITP-84-178 E. Kiev, 1984.

+ 2 u = nqs + 1 1 - s( / 1-1) dt 3 g g [9] Becker R., Dring W. // Annalen der Physik. 1935. Vol. 24.

P. 719–752.

2 dg + jqs - nqs + g-1 2, (32) [10] Зельдович Я.Б. // ЖЭТФ. 1942. Вып. 11–12. С. 525–538.

g 3 dt [11] Френкель Я.И. Собрание избранных трудов. Т. III. М.; Л.:

АН СССР, 1959. С. 358–407.

d 1 1 D -+ 1 u = nqs + 0 1 - s( / 0-1) [12] Горбачев Ю.Е., Круглов В.Ю. // Письма в ЖТФ. 1990.

dt 3 g g Т. 16. Вып. 8. С. 1–4.

[13] Gorbachev Yu.E. // Proc. of 20th Intern. Symp. Rarefied Gas 1 dg + jqs - nqs + g-1 1, (33) g Dynamics / Ed. Ching Shen. Beijing (China): Peking Univ.

3 dt Press, 1997. P. 853–858.

d 0 dg + 0 u = jqs - nqs, (34) g dt dt 1 = 2. (35) -1 Получение этой системы завершает исследование по выводу уравнений, описывающих поведение доли конденсата в рамках непрерывного и дискретного подхода.

Журнал технической физики, 2003, том 73, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.