WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

напряжения, возникающие при росте кристалла, задают Насколько нам известно, ММС, подобная обнаруженхарактерное направление такого упорядочения и тем ной в данной работе, ранее в гематите не наблюдасамым определяют направление оси наведенной анизо- лась. Причина этого, вероятно, связана с ограничениями тропии. О наличии примесей косвенно свидетельствует экспериментальных методик, традиционно применяемых более низкая температура перехода Морина области для визуализации ДС гематита. Так, метод порошковых кристалла, где индуцируется ММС (хорошо извест- фигур [1] или полярный эффект Керра [3] требуют но [13], что примеси существенно снижают TM гематита: выхода намагниченности из плоскости образца, что например, замещение в матрице гематита даже 1% невозможно при исследованиях на базисной плоскости ионов Fe ионами Sn приводит к смещению TM в область гематита; метод рентгеновской топографии [2] не обласубгелиевых температур [14]). дает достаточным пространственным разрешением. Что Если сделанные предположения верны, то, основыва- же касается [4], где для наблюдения ДС использовался ясь на теории магнитной ряби и считая (как этого требу- метод, аналогичный нашему, то, судя по приведенным ет теоретическая модель [12]), что Ka > K KaN-1/2, результатам, в этой работе исследовались лишь образцы где Ka — константа анизотропии, задающая направление с совершенной кристаллической структурой.

легкой оси магнитного центра; K — константа наведенной одноосной анизотропии; N — число одноосных ценСписок литературы тров в единице объема, период ММС можно представить в виде [1] Eaton J.A., Morrish A.H. // Canad. J. Phys. 1971. Vol. 49.

= 2(J/K)1/2(HM/2K - 1)-1/2. (2) P. 2768–2777.

[2] Лабушкин В.Г., Селезнев В.Н., Фалеев Н.Н., Фигин В.А. // Здесь J — константа обмена; M — спонтанная намагФТТ. 1978. Т. 20. Вып. 5. С. 1544–1546.

ниченность, причем в соответствии с принятой моделью [3] Богданов А.А., Власов А.Я. // ФТТ. 1970. Т. 12. Вып. 1.

в (2) не входят ни концентрация примесей, ни констанС. 164–169.

та внутриплоскостной гексагональной анизотропии (эти [4] Преображенский В.Л., Шишков А.А., Экономов Н.А. // параметры определяют максимальный угол отклонения ФТТ. 1987. Т. 29. Вып. 12. С. 3549–3552.

локального вектора m структуры от направления намаг[5] Фарздинов М.М., Шамсутдинов М.А. // ФТТ. 1977. Т. 19.

ничивания).

Вып. 8. С. 1422–1426.

Согласно (2), ММС возникает при условии [6] Азаматов З.Т., Караев А.Т., Соколов Б.Ю., Федоров Ю.М. // ЖТФ. 2001. Т. 71. Вып. 3. С. 84–87.

H > H0 = 2K/M, (3) [7] Восканян Р.А., Желудев И.С. // Кристаллография. 1967.

Т. 12. Вып. 3. С. 539–540.

которое позволяет оценить константу наведенной одно- [8] Меркулов В.С., Рудашевский Е.Г., Ле Галль А., Лейкюосной анизотропии. Используя H0 = 6 Oe — значение рас К. // ЖЭТФ. 1981. Т. 80. Вып. 1. С. 141–170.

[9] Щербаков Ю.И. // ФТТ. 1984. Т. 26. Вып. 3. С. 866–869.

поля, при котором появляется ММС, и известную [10] Федоров Ю.М., Лексиков А.А., Аксенов А.Е. // ФТТ. 1984.

величину M(T = 290 K) 2G [13], из (3) находим Т. 26. Вып. 1. С. 220–226.

K 6erg/ cm3 (для сравнения: при комнатной темпера[11] Baltz A., Doyie W.D. // J. Appl. Phys. 1964. Vol. 35. #6.

туре константа гексагональной анизотропии в гематите P. 1814–1818.

1-3erg/ cm3 [5]).

[12] Hoffmann H. // J. Appl. Phys. 1964. Vol. 35. #6. P. 1790–1798.

К сожалению, эффекты гистерезиса и пининга, наблю[13] Петраковский Г.А., Панкрац А.И., Соснин В.М., Вадаемые при изменении величины приложенного поля, сильев В.Н. // ЖЭТФ. 1983. Т. 85. Вып. 2 (8). С. 691–699.

не позволяют непосредственно сравнить (2) с экспери[14] Костюжанский Б.Я., Марышко М., Прозоров Л.А. // ментальной зависимостью (H). Однако из структуры ЖЭТФ. 1979. Т. 77. Вып. 2 (8). С. 764–772.

формулы (2) видно, что вначале при H H0 зависимость (H) имеет резкий спад, но при H 2H0 можно считать const. Тогда подставляя в (2) значение константы обмена J = 2 · 10-6 erg / cm [1], K = 6erg/ cmи H = 12 Oe, находим 35 µm, что хорошо согласуется с данными эксперимента (рис. 2, c). Это указывает на то, что выбранная модель возникновения ММС достаточно адекватно описывает экспериментальную ситуацию. Существенно, что (2) и (3) совпадают с соответствующими выражениями, полученными в [6] из рассмотрения термодинамического потенциала ромбоэдрического слабого ферромагнетика, если положить Журнал технической физики, 2003, том 73, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.