WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

mx = - mx = m, 1 Учитывая свойства функций J(i j), нетрудно показать, что для регулярных решеток гранул hy = 0. В Tc i X1 = -X2 = m 2. (22) общем же случае hy = 0, но в силу знакопеременно i T го характера Jyx(i j) будет выполняться соотношение При этом условие существования нетривиального решеN1,2 N1,ния уравнений (18) имеет вид | Jyx(i j)| | Jxx(i j)|, поэтому значение hy пренеi j j брежимо мало и опускается в дальнейшем рассмотрении. T < Tc. (23) Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. Магнитное упорядочение в гранулированной системе Представим далее значение для Tc в виде m2v Tc =(1 + 2) v, (25) 2kBaотметим, что при постоянной концентрации магнитного материала v/a3 критическая температура растет с увеличением объема гранул по линейному закону. Данный эффект связан с соответственным изменением роли магнитостатического взаимодействия при увеличении размеров гранул.

В заключение на основании полученных результатов выразим соотношение, определяющее энергетическое преимущество магнитостатического взаимодействия AFM фазы над FM фазой. В относительных едиРис. 2. Фазовая диаграмма магнитного состояния гранулироницах оно имеет вид ванной системы.

|EAFM| -|EFM| = =. (26) J=|EAFM| 1 + Установленные области существования FM и AFM Для двухмерной решетки (рис. 1) 10%, для трехфаз имеют общую зону. Исследования системы, нахомерной решетки с кубической ячейкой 60%.

дящейся в AFM фазе, на устойчивость к появлению Эти оценки указывают на то, что установление ферромалых ферромагнитных возмущений в направлении OY, магнитного порядка в ГП с малой концентрацией гранул проведенные на основании уравнений (11), определили возможно только в результате косвенного обменного критерий перехода из AFM в FM состояние взаимодействия между гранулами через электроны проводимости при выполнении условия (21).

2J2I-1 2. (24) Это естественный результат, так как при равенстве в Список литературы соотношении (24) энергии FMи AFMсостояний равны.

Фазовая диаграмма состояния для гранулированных [1] M.N. Baibich, J.M. Broto, A. Fert, F. Nguyen Van Dau, пленок в плоскости J2I-1-T, построенная на основании F. Petroff, P. Etienne, G. Creuzet, A. Friederich, J. Chazelas.

условий (21)–(24), определяющих межфазные границы, Phys. Rev. Lett. 61, 21, 2472 (1988).

приведена на рис. 2.

[2] J.Q. Xiao, J.S. Jiang, C.L. Chien. Phys. Rev. Lett. 68, 25, Четкие межфазные границы, представленные на рис. 2, (1992).

могут иметь место для материалов с идеальной решет- [3] A.E. Berkowitz, J.R. Mitchell, M.J. Carey, A.P. Young, S. Zhang, F.E. Spada, F.T. Parker, A. Hutten, G. Thomass.

кой. В общем случае они разделяют области с преоблаRev. Lett. 68, 25, 3745 (1992).

данием соответствующих фаз.

[4] T.L. Hylton. Appl. Phys. Lett. 62, 19, 2431 (1993).

Числовые параметры 1, 2 имеют величину порядка [5] T.L. Hylton, M.A. Parker, K.R. Coffey, J.K. Howard, единицы. Так, расчеты, проведенные для решеток гранул R. Fontana, C. Tsang. Appl. Phys. Lett. 67, 8, 1154 (1995).

с квадратной ячейкой в пределе малых концентраций гра[6] С.А. Гусев, Л.А. Мазо, Ю.Н. Ноздрин, М.В. Сапожников, нул v/a3 1, приводят к следующим результатам: а) для Л.В. Суходеев, А.А. Фраерман. В сб.: Тез. докл. XVI Междунар. школы-семинара НМММ. М. (1998). С. 494.

двумерной решетки с квадратной ячейкой 1 = 4.8;

[7] T.L. Hylton, K.R. Coffey, M.A. Parker, J.K. Howard. Science 2 = 0.3; b) для трехмерной решетки с кубической 261, 5124, 1021 (1993).

ячейкой 1 = 3.7; 2 = 1.7.

[8] J.C. Sionczewski. J. Magn. Magn. Mater. 129, 2–3, LI Оценка величины критической температуры для ГП (1994).

с параметрами гранул m0 103 G, v1/3 6 · 10-7 cm [9] H.Fujimori, S. Mitani, S. Ohnuma. Mater. Sci. End. B31, при объемной концентрации магнитного материала (1995).

v/a3 5% дает значение Tc 200 K. При более высоких [10] A.F. Kravets, C.S. Kim, A.Y. Vovk, A.N. Pohorilyi, O.V. Shypil.

Book of abstracts of the 7th European magnetic materials and концентрациях ферромагнетика значения параметров 1, aplicationa conference. Zaragoza, Spain (1998). P. 28.

2 зависят от размеров гранул.

[11] В.Г. Барьяхтар, Ю.И. Горобец. Цилиндрические магнитные Отметим, что при исследовании предложенным сподомены и их решетки. Наук. думка, Киев (1988). 168 с.

собом системы сферических гранул (случай обыкновен[12] С.В. Гапонов, С.А. Гусев, Л.А. Мазо, Ю.Н. Ноздрин, ных ГП) вместо функций Бесселя в уравнениях (18) М.В. Сапожников, Л.В. Суходеев, А.А. Фраерман. В сб.:

возникнет функция Ланжена. Сопоставление результатов Тез. докл. XVI Междунар. школы-семинара НМММ. М.

в этих двух случаях показывает, что критическая тем(1998). С. 42.

[13] R.J. Celotta, R. Gupta, R.E. Sholten, J.McClelland. J. Appl.

пература Tc системы дисковых гранул в 3/2 раза выше, Phys. 79, 8, 6079 (1996).

чем в системе с гранулами шаровой формы. Этот факт, [14] Y.J. Chen, W.Y. Cheung, I.H. Wilson, N.Ke, S.P. Wong, J.B. Xu, очевидно, связан с замораживанием степени свободы в H. Sang, G. Ni. Appl. Phys. Lett. 72, 19, 2472 (1998).

направлении OZ для плоских гранул.

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.