WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Из приведенных соотношений видно, что спиновые [13] М.П. Петров, Г.А. Смоленский, А.П. Паугурт, С.А. Кижаволны в отличие от случая распространения звука ев, М.К. Чижов. ФТТ 14, 1, 109 (1972).

в плоскости ДГ возбуждаются только поперечными компонентами поля.

Во втором порядке теории возмущения ДС совершает дрейфовое движение со скоростью Vdr = µxx()(ku0x )+ Rµxy()(ku0x )(ku0y) +µyy()(ku0y )2, (22) где µi j() при 1010 s-1 имеют вид (kz )2 kz qµxy = 1µ0 0, µxx = -2µ0 0, 2 kz qµyy = -3µ0 0. (23) Числовые коэффициенты 1 1, 2 0.05, 3 0.получены в результате оценок выражений для µi j() в длинноволновом приближении. Основной вклад в скорость дрейфа вносит нелинейная подвижность µxy. Скорость дрейфа, обусловленная данной подвижностью, Vdr 0.1 cm/s.

На основе проведенного анализа установлено, что дрейф уединенной ДГ и полосовой ДС в легкоплоскостном СФМ возможен в звуковой волне, распространяющейся как перпендикулярно плоскости ДГ, так и параллельно ей. В первом случае направленное движение доменных границ вызывается поперечными компонентами Физика твердого тела, 2003, том 45, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.