WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Журнал технической физики, 2002, том 72, вып. 10 Краткие сообщения 01;10 Масс-анализатор зеркального типа с цилиндрической формой полюсов © Л.П. Овсянникова, Т.Я. Фишкова Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН, 194021 Санкт-Петербург, Россия e-mail: L.Ovsyannikova@pop.ioffe.rssi.ru (Поступило в Редакцию 28 января 2002 г.) Предложен статический анализатор заряженных частиц по массе с неоднородным магнитным полем.

В аналитическом виде получено выражение для распределения магнитного потенциала, на основании которого найдены формулы основных параметров в плоскости дисперсии при наличии фокусировки первого порядка по углу. Получены также условия пространственной фокусировки при расположении источника и приемника вне пределов магнитного поля. Найдены режимы работы, при которых траектория имеет три поворота, т. е. большую протяженность пути заряженных частиц в поле. Это приводит к существенному увеличению линейной дисперсии по массе.

Для анализа ионных пучков по массе наиболее часто ала, разрезанный по образующим на четыре одинаковые используются статические однородные магнитные поля. части с малыми зазорами; при этом две из них являютПри этом величина линейной дисперсии определяется ся полюсами магнита, между которыми располагаются радиусом кривизны траектории пучка, поэтому получе- экраны. Ввод и вывод пучка осуществляется по каналам, ние в них высокого разрешения приводит к увеличению прорезанным в одном из экранов.

габаритов прибора. Кроме того, в однородных полях Распределение скалярного магнитного потенциала в отсутствует фокусировка по углу в направлении, перпен- двумерном приближении в направлении продольной оси системы z имеет вид дикулярном плоскости дисперсии. Указанные недостатки стимулировали развития работ, связанных с использова(x, y) =W / arctg 2(1 - x + y)/(2x - x2 - y2) нием неоднородных магнитных полей [1].

Нами предлагается в качестве масс-анализатора ис- arctg 2(1 - x - y)/(2x - x2 - y2). (1) пользовать конструкцию, которая представлена на рис. 1.

Она представляет собой цилиндр из магнитного матери- Здесь и в дальнейшем координаты, а также все геометрические параметры выражены в единицах радиуса цилиндрических полюсов r. Силовые линии такого поля даны на рис. 1.

Рассмотрим движение пучка заряженных частиц в средней плоскости магнита xoz, которая является плоскостью дисперсии (рис. 2). Тогда, проинтегрировав один раз проекцию уравнения движения на эту плоскость и приравняв полученное таким образом изменение продольной скорости е его величине, найденной из закона сохранения энергии, получим выражение, определяющее угол наклона траектории пучка в поле, (x )2 = 1 - P2(x) /P2(x), (2) где P(x) =cos + ln x2( 2 + 1) + 2(1 - x) x2( 2 - 1) + 2(1 - x) /(2 2).

Рис. 1. Поперечное сечение масс-анализатора с цилиндриЗдесь — угол наклона траектории на входе в поле, ческой формой полюсов, а также картина силовых линий через обозначена сила магнитного поля, равная магнитного поля. 1 — полюсные наконечники магнита, 2 — экраны, 3 — катушки возбуждения, 4 —ярмо. =(KW )/(rc) -e/2m, (3) 120 Л.П. Овсянникова, Т.Я. Фишкова полученного результата ввиду зеркальной симметрии траектории xm 1/l() =2 P(x) 1 - P2(x) dx. (5) Из выражений (2), (4), (5) видно, что подынтегральная функция в верхнем пределе стремится к бесконечности, от которой можно избавиться интегрированием по частям. Однако при этом возникает бесконечность на нижнем пределе, поэтому интеграл (5) приходится разбивать на два. Для режимов с тремя поворотами, имеющими место при углах впуска > 90, для которых характерна большая протяженность пути заряженных частиц в поле (траектория 1 на рис. 2) и, как следствие, большая дисперсия по массе, логично выбрать следующие два участка: 1) от входа в поле до первого поворота Рис. 2. Ход центральных траекторий пучка в зеркальном режиме работы при углах впуска >90 (1), 90 (2), < 90 (3).

траектории, 2) от первого поворота до второго. Тогда расстояние между входом и выходом запишется в виде:

l() = 2[l1() +l2()]. При этом протяженность пути вдоль оси z на первом участке l1() выражается пов которой K = 2 2/ является коэффициентом при прежнему через интеграл (5), но с верхним пределом старшей гармонике, если магнитный скалярный потенинтегрирования xn. Величина l1() всегда меньше нуля, циал (1) представить в виде ряда; m и e — масса и поскольку частицы двигаются против положительного заряд частицы; c — скорость света; — ускоряющий направления продольной оси.

потенциал.

Протяженность пути вдоль оси z на втором участке Из формул (2) при x = 0 можно определить макпосле интегрирования по частям запишется в виде симальную координату, через которую проходит ось зеркальной симметрии траектории внутри поля, а при xm x = — координату точки поворота траектории для l2() = u(xn) +2 (x - 1) 2 [x2(2 - x)2] - случая, когда начальный угол входа пучка > 90. Эти xn координаты можно записать единым образом 1/ 1 - P2(x) dx, (6) xm,n = 1 - 2 2cthµ - 3 2( 2 - cth µ). (4) Максимальной координате xm соответствует µm = где u(x) =[x4+2(1-x)(1-x +2x2)]/[x(2-x)], а u(xn) — = 2(1 - cos )/, точке поворота — xn - µn = это величина данной функции в точке первого поворота.

= - 2cos/.

Фокусировка первого порядка по углу раствора пучка Определим базу масс-анализатора (расстояние между имеет место, если для величины выноса источника и источником и приемником) L = l + ctg, где — приемника выполняется условие = sin2 l()/.

входной угол наклона центральной траектории пучка, Для режимов с тремя поворотами это означает l — расстояние между входом и выходом ее из поля, xn = h + g — суммарная величина выноса из поля -3/источника и приемника соответственно. Для частиц, = 2 sin3 - 1 - P2(x) dx выходящих их точечного источника под углами ± к центральной траектории, расстояние между входом и выходом из поля равно + 1/ u(xn)(du/dx) xn Z = l() + ctg( ± ) =L + C1 + C22 +..., xm 1/где коэффициенты аберраций первого и второго по- + (du/dx)2 + ud2u/dx2 1 - P2(x) dx. (7) рядка в плоскости дисперсии соответственно равны xn C1 = Z/ =0, C2 = 1/22Z/2 =0.

Величина l() найдена путем интегрирования выра- Здесь и в дальнейшем координаты xn и xm относятся жения (2) в пределах от входа в поле, где x = 0 до к центральной тректории пучка. При выполнении усломаксимальной координаты xm и последующего удвоения вия (7) расширение изображения будет определяться Журнал технической физики, 2002, том 72, вып. Масс-анализатор зеркального типа с цилиндрической формой полюсов главным образом аберрациями второго порядка. Для режимов с тремя поворотами имеем C2 = 3 cos /(2 sin3 ) xn -5/+ sin2 G/ + 3 P(x) 1 - P2(x) dx -+ u(xn) (du/dx)2 + ud2u/dx2 (xn) xm + (du/dx)3 + 4udu/dx d2u/dxxn 1/+ u2d3u/dx3 1 - P2(x) dx, (8) Рис. 3. Параметры масс-анализатора в плоскости дисперсии где при ходе траекторий с одним поворотом. Сплошные кривые 1/относятся к суммарной величине выноса из поля источника 1 - 2cthµn + 2 2cthµn - G =. (9) и приемника, штриховые с крестиками — к базе анализатора, 2 1/sh2 µn 2 - cth µn 2 2cthµn - пунктир — к его дисперсии по массе, штрихпунктир — к коэффициенту аберрации второго порядка. Сила поля = 0.6 (1), Коэффициент дисперсии по массе, определяемый хо0.8 (2), 1.0 (3).

дом траекторий в поле для частиц разной массы и одинаковой энергии, на выходе из него равен Dm =(dl/dm)m = -0.5 (l/ ). (10) масс-анализатора при ходе траекторий с одним поворотом даны на рис. 3. Эти режимы выбраны таким образом, В исследуемом магнитном поле из (10), учитывая чтобы имела место фокусировка первого порядка, а формулы (5)–(7), для режимов с тремя поворотами, источник и приемник располагались вне поля. Вообще обладающими фокусировкой первого порядка по углу, говоря, фокусировка второго порядка также возможна, после ряда преобразований получим но она имеет место только внутри поля ( < 0), что неприемлемо для практического использования. Следует Dm = 1 - cos /(2 sin3 ) - u(xn)/ отметить, что в подходящих для работы режимах с одним поворотом тректории дисперсия по массе мала.

xn -3/2 Она возрастает (рис. 3) в области максимально возмож- P(x) 3 - 2P2(x) 1 - P2(x) dx ных для каждой силы углах впуска. Однако при этом значительно возрастают аберрации.

xm Для достижения высокой дисперсии предпочтительнее -использовать режимы с тремя поворотами. Параметры + P(x) 1 - P2(x) (du/dx)2 + ud2u/dx2 dx.

для таких режимов при наличии фокусировки первого xn порядка, вычисленные по формулам (5)–(11), пред(11) ставлены на рис. 4. Видно, что при постоянной силе Для режимов с одним поворотом, которые имеют поля диапазон углов впуска, при котором фокусировка место при малой силе магнитного поля 1 и углах осуществляется за пределами магнитного поля, не превхода 90, интервал интегрирования при опревышает 10. С ростом силы поля величина угла впуска делении l,, C2, Dm для избавления от бесконечности возрастает и при = 1.6 достигает своего максимально также разбивается на два, но произвольных участка.

приемлемого значения. При этом возрастает не тольТаким путем нами найдены формулы для всех основных ко дисперсия по массе, но и коэффициент аберрации параметров в плоскости дисперсии масс-анализатора второго порядка. Величина последнего, как правило, при небольших углах впуска пучка. Эти формулы из-за превышает коэффициент дисперсии, и поэтому удельная экономии места здесь не приводятся.

В качестве примера на рис. 2 показан ход централь- дисперсия, ответственная за разрешающую способность, невелика. Однако существует достаточно узкий диапазон ной траектории пучка при ста восьмидесятиградусном отклонении ( = 90) и силе = 1 (кривая 2), а также сил 1.5 < 1.6, при котором эти величины примерно с углами входа и выхода = 60 при силе поля = 0.6 равны, а при = 1.6 —Dm > C2. Такие режимы наибо(кривая 3). Параметры целого ряда режимов работы лее благоприятны для получения высокой разрешающей Журнал технической физики, 2002, том 72, вып. 122 Л.П. Овсянникова, Т.Я. Фишкова Режиму пространственной фокусировки первого порядка соответствует такой угол впуска центральной траектории, при котором расширение изображения xy в двух взаимно перпендикулярных плоскостях в первом приближении равно нулю. На рис. 5 приведены величины таких углов в зависимости от силы поля, а также другие параметры для этих режимов. Видно, что с ростом силы поля величина угла пространственной фокусировки возрастает по линейному закону, в то время как остальные параметры падают. Следует отметить, что отношение величины линейной дисперсии к коэффициенту аберрации второго порядка (кривая 5 на рис. 5), ответственное за разрешающую способность анализатора, при этом возрастает. При = 1.23 пространственная фокусировка осуществляется на границе поля ( = 0), а при дальнейшем росте силы она происходит в поле, что Рис. 4. Параметры масс-анализатора в плоскости дисперсии неприемлемо с точки зрения расположения источника и при ходе траекторий с тремя поворотами. Обозначения те же, приемника заряженных частиц. Наличие режимов с прочто на рис. 2. Сила поля = 1.2 (1), 1.4 (2), 1.6 (3).

странственной фокусировки за пределами поля является достоинством рассмотренного масс-анализатора.

Проиллюстрируем возможности предложенного массспособности, поэтому основные параметры для них анализатора при решении одной из распространенных приведены в таблице, в которой все линейные размеры задач, связанной с разделением ионов CO (m = 27.995) выражены в единицах радиуса апертуры магнита r. Слеи N2 (m = 28.006). Для этого требуется разрешающая дует отметить, что поскольку отсчет ведется от входа пучка в масс-анализатор, отрицательная величина базы анализатора L соответствует расположению детектора слева от источника (траектория 1 на рис. 2).

Ввиду того что рассматриваемое магнитное поле является неоднородным, на пучок заряженных частиц воздействуют силы во всех направлениях. С целью нахождения пространственной фокусировки будем решать векторное дифференциальное уравнение движения, спроектированное на оси декартовой системы координат.

Поскольку в этом случае уравнения не интегрируются, будем решать их численно при следующих начальных условиях:

x0 = 0, y0 = h tg / sin, vx0 = v0 sin cos, vy0 = v0 sin, vz 0 = v0 cos cos. (12) Здесь v0 = -2e /m — полная скорость частицы; — угол между проекцией скорости частицы на плоскость дисперсии и вертакальной плоскостью, равный входному углу наклона центральной траектории пучка; —угол между направлением полной скорость и плоскостью дисперсии. Отметим, что в режимах с 90 либо на входе и выходе, либо в точках первого и третьего поворотов x. Поэтому при расчете пространственной фокусировки следует решать уравнения движения, где дифференцирование ведется по времени. При этом в месте расположения приемника, положение которого Рис. 5. Параметры масс-анализатора в режиме с пространопределяется из условия фокусировки первого порядка ственной фокусировкой. 1 — угол впуска центральной траекв плоскости дисперсии (см. формулу (7)), расширение тории пучка, 2 — база анализатора, 3 — суммарное расстояние изображения в перпендикулярном направлении равно от источника и приемника до входа в поле, 4 — дисперсия по yi = g tg i/ sin - yl, где yl, i, — координата и i i- массе, 5 — отношение величины дисперсии к коэффициенту углы наклона на выходе из поля. аберрации второго порядка.

Журнал технической физики, 2002, том 72, вып. Масс-анализатор зеркального типа с цилиндрической формой полюсов Первый поворот Второй поворот 0 xn -z xm z = l/2 L C2 Dm Dm/Cn m 1.50 138 0.871 0.555 1.640 0.411 0.244 0.551 6.166 4.227 0.140 0.887 0.595 1.673 0.425 0.464 0.297 8.793 5.380 0.145 0.923 0.706 1.765 0.535 1.569 –1.169 34.97 12.46 0.1.52 140 0.880 0.591 1.640 0.363 0.115 0.588 5.215 4.157 0.145 0.915 0.701 1.719 0.405 0.639 –0.103 13.20 7.875 0.147 0.928 0.749 1.755 0.451 1.020 –0.670 23.35 11.15 0.1.54 145 0.908 0.696 1.681 0.318 0.189 0.366 6.523 5.627 0.150 0.939 0.821 1.762 0.385 0.742 –0.516 19.76 11.78 0.152 0.950 0.876 1.800 0.456 1.209 –1.362 41.52 18.10 0.1.56 152 0.943 0.870 1.747 0.283 0.342 –0.076 11.11 10.07 0.154 0.953 0.928 1.780 0.321 0.548 –0.454 18.89 14.18 0.156 0.962 0.991 1.816 0.389 0.888 –1.216 40.01 21.93 0.1.58 157 0.959 1.017 1.774 0.201 0.203 –0.077 10.15 13.16 1.160 0.972 1.125 1.821 0.260 0.417 –0.625 24.00 23.02 0.162 0.979 1.205 1.857 0.351 0.698 –1.446 61.53 38.88 0.1.60 165 0.980 1.335 1.826 0.057 0.037 –0.023 7.115 24.25 3.167 0.986 1.442 1.852 0.074 0.072 –0.165 10.91 35.63 3.170 0.992 1.639 1.896 0.147 0.151 –0.563 38.09 78.18 2.способность на уровне 50% интенсивности линии масс- странственно совмещенные взаимно перпендикулярные спектра, равная R = 5000. магнитное и электростатическое поля, в которых, как Режимы с пространственной фокусировкой при вы- известно, существуют условия ахроматизма. Таким образом, не усложняя конструкции, можно рассчитывать несенных из поля источнике и приемнике, параметры на получение фокусировки по скорости.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.