WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

поле H = 50 kOe не подавляет полностью минимум ФТТ 29, 2434 (1987).

электросопротивления в этом сплаве, так же и в СС [4] G.A. Takzei, A.B. Surzhenko, I.I. Sych et al. Magn. Magn.

Mater. 118, 77 (1993).

Fe60Ni40Cr20 (рис. 4). В соответствии со сказанным выше [5] В.И. Печерская, Д.Н. Большуткин, И.Я. Ильичев. ФММ 50, это означает, что в отличие от чисто ПМ области 1, 300 (1980).

где отсутствуют сколько-нибудь значительные спиновые [6] C.Y. Hyang. J. Magn. Magn. Mater. 51, 1 (1985).

корреляции, и области 2, где присутствует дальний АФМ [7] Л.Н. Лариков, Г.А. Такзей, В.С. Флис и др. Докл. АН УССР порядок, в области 4 в сплаве существует ближний Сер. А, 1031 (1976); Л.Н. Лариков, Г.А. Такзей, И.И. Сыч.

АФМ порядок. В этом смысле между состоянием сплава Металлофизика 2, 30 (1980).

Fe64Ni16Cr20 в области 3 и 4 на рис. 6 и состоянием [8] А.В. Дерябин, В.Е. Роде. ФНТ 2, 1450 (1976).

сплава Fe60Ni20Cr20 в области 6 на рис. 1 существует [9] Г.А. Такзей, И.И. Сыч, А.З. Меньшиков. ФММ 52, формальное сходство, заключающееся в том, что во всех (1981).

перечисленных случаях в сплавах отсутствует дальний [10] M. Shiga, Y.Nakamura. J. Phys. Soc. Jap. 26, 24 (1969).

АФМ порядок, но присутствуют АФМ корреляции [11] Ch. Bottger, J. Hesse. Z. Phys. B.: Condens. Matter. 75, (1989).

конечного радиуса. В то же время принципиальное [12] A. Hofer, M. Fricke, Ch. Bottger, J. Hesse. Phys. Stat. Sol. (a) отличие состоит в том, что такие корреляции в области 148, 551 (1995).

4 на рис. 6 существуют при наличиии достаточно [13] Дж. Займан. Электроны и фононы. Иностр. лит., М. (1962).

сильного магнитного поля в ПМ матрице сплава, а в [14] V.F. Los, S.P. Repetsky. J. Phys.: Condens. Mater. 6, состоянии СС (область 6 на рис. 1) или возвратного (1994); В.Ф. Лось, С.П. Репецкий, К.П. Годлевский. ФТТ СС (область 3 на рис. 6) они сосуществуют с системой 36, 1, 194 (1994).

замороженных спинов.

[15] Ю.П. Ирхин. ФММ 6, 214 (1958).

Таким образом, экспериментальные результаты, при[16] Y. Ishikawa. Phisics and Applications of Invar Alloys. Maruzen веденные в настоящей работе, и их анализ позволяют Co., LTD, Tokyo (1978). P. 181.

сделать вывод о том, что для ГЦК-сплавов FexNi80-xCr[17] A.N. Andriotis, E.N. Economou, Quiming Li, C.M. Soukoulis.

аномалии электросопротивления в виде минимумов на Phys. Rev. B47, 9208 (1993).

[18] А.З. Меньшиков, А.Е. Теплых. ФММ 44, 1215 (1977).

его температурной зависимости обусловлены возникно[19] M. Matsui, K. Sato, K. Adachi. J. Phys. Soc. Japan. 35, вением щели в энергетическом спектре электронов про(1973).

водимости при возникновении в сплавах как дальнего, [20] S.S. Yan, L. Lui, F.R. Wang et al. Sol. State Commun. 54, так и ближнего АФМ порядка. Такой подход позволил (1985).

понять аномальное поведение термоэдс сплавов вблизи температуры Нееля, причиной частичного подавления аномалий электросопротивления магнитным полем как для АФМ сплавов, так и для СС, дал возможность для АФМ сплавов, помещенных в достаточно сильное магнитное поле, впервые зафиксировать наличие АФМ корреляций в парамагнитном состоянии.

Изложенные выше представления, по-видимому, применимы для объяснения причин аномального электросопротивления обширного класса АФМ и СС на основе сплавов 3d-переходных металлов. Помимо изученных в настоящей работе сплавов к ним можно отнести сплавы FeNiMn [10–12], CoMn и FeCoMn [19], FeMnAl [20] и др.

Благодарим В.Ф. Лося и С.П. Репецкого за полезные обсуждения.

Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.