WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

Таблица 4. Экран (однофазный режим) Протяженность поверхности изображения по коорди \ k 0 1 2 3 4 нате z в рассматриваемом режиме значительно больше, чем при симметричном способе включения отклоняю200 V 0.029 0.032 0.038 0.038 0.032 0.щих пластин, и составляет порядка 51.2 mm. В то же 0V время, как и в двухфазном режиме, для конкретного 400 V пучка значения (k) на поверхности изображения и 0.069 0.069 0.085 0.083 0.075 0.0V экране сравнимы, а падение разрешающей способности прибора при увеличении потенциала развертки даже бо- 600 V 0.081 0.086 0.116 0.11 0.096 0.0V лее значительное — по краю экрана от 4 до 17 раз.

Журнал технической физики, 2005, том 75, вып. Компьютерный анализ структуры изображения источника в трехмерных... на рис. 5 приведены изолинии (левый столбец) функций Список литературы рассеяния S(±300)(i, j), k = 0, 2, 4, и значения (правый pk [1] В. Глазер. Основы электронной оптики. М., 1957. С. 763.

столбец) (±300)(i, j), при этом точечному эмиттеру P0 [2] Демин С.К., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖТФ. 1998.

pk отвечает рис. 5, a, эмиттеру P2 —рис. 5, b и эмиттеТ. 68. Вып. 2. С. 97–103.

ру P4 — рис. 5, c. В свою очередь для однофазного [3] Демин С.К., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖТФ. 1998.

режима развертки изображения при = 600 V анало- Т. 68. Вып. 7. С. 126–129.

[4] Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖТФ. 1999. Т. 69. Вып. 6.

гичным образом на рис. 6, a-с даны изолинии S(600)(i, j) pk С. 1–10.

(левый столбец) и значения (600)(i, j) (правый столбец) pk [5] Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖТФ. 2002. Т. 72. Вып. 9.

точечных эмиттеров Pk, k = 0, 2, 4.

С. 1–12.

Анализ графиков на рис. 3-6 подтверждает выводы, [6] Демин С.К., Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ. 1989. Т. 29. № 9.

сделанные выше на основе исследования среднеквадра- С. 1308–1317.

[7] Захаров Е.В., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ДАН СССР.

тичного отклонения, о зависимостях площади в задан1990. Т. 314. № 3. С. 589–593.

ном сечении пятна рассеяния элементарного пучка элек[8] Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ. 1992. Т. 31. № 9. С. 1515–1517.

тронов от режима и потенциала развертки изображения, [9] Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ. 1993. Т. 33. № 12. С. 1815– положения точечного эмиттера. Вместе с тем сред1825.

неквадратичное отклонение характеризует только круг [10] Тарасов Р.П. // РиЭ. 1999. Т. 44. № 8. С. 920–932.

(покоординатно эллипс), содержащий в данном сечении [11] Захаров Е.В., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ.

большую часть электронов пучка, но не дает представ1992. Т. 31. № 1. С. 40–58.

[12] Захаров Е.В., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ.

ления об истинной форме, тем более о структуре пятна 1995. Т. 35. № 10. С. 1582–1591.

рассеяния. Так, форма пятна рассеяния центрального [13] Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ. 1999. Т. 39. № 6. С. 943–969.

пучка электронов без отклонения близка к кругу радиуса [14] Демин С.К., Тарасов Р.П. // Матем. модель. 1993. Т. 5. № 7.

r 0(0) =0.013 mm (рис. 3, a, 4, a). При симметричС. 113–123.

ном включении отклоняющих пластин и = ±300 V [15] Захаров Е.В., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ.

пятно рассеяния центрального пучка на экране име1993. Т. 33. № 7. С. 1030–1042.

ет сильно вытянутую в направлении развертки фор[16] Захаров Е.В., Сафронов С.И., Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ.

(x) 1998. Т. 38. № 5. С. 734–739.

му (рис. 5, a), соответственно ±300(0) =0.028 mm и (y) [17] Бадьин Л.В. // Препринт Института прикладной матема±300(0) =0.003 mm. В то же время в эллипс с полутики АН СССР. № 131. М., 1982. 25 с.

осями a = 0.028 mm и b = 0.003 mm, центр которого [18] Тарасов Р.П. // ЖВМиМФ. 1996. Т. 36. № 11. С. 44–72.

совпадает в центром тяжести рассматриваемого пучка, [19] Антоненко О.Ф. // Вычислительные системы. Новгород.:

попадает только порядка 70% траекторий пучка. ПодобИзд-во ИМ СО АН СССР, 1964. № 12. С. 39–47.

ное справедливо и по отношению ко всем остальным рассматриваемым (с учетом развертки) элементарным пучкам (рис. 3-6).

Детальное исследование влияния полей развертки на структуру передаваемого ЭОС изображения требует проведения соответствующего объема вычислительных экспериментов; в то же время сравнительный анализ функций рассеяния, приведенных на рис. 4-6, позволяет сделать некоторые выводы: функции рассеяния (0)(i, j), k = 0, 2, 4 (рис. 4) элементарных пучков, pk эмиттируемых из точек P0, P2 и P4 катода, в отсутствие потенциала развертки на экране имеют существенно отличную форму, адекватно отражающую структуру пучков. Кроме того, для симметричного (рис. 5) инесимметричного (рис. 6) способов включения отклоняющих пластин разрешающая способность прибора по краю экрана (значения потенциала развертки на пластинах = ±300 и 600 V соответственно) сопоставима в направлении развертки изображения, а в направлении, перпендикулярном направлению развертки, двухфазный режим позволяет получить существенно более высокое (в разы) разрешение. Другие видимые закономерности, обусловленные структурой пучков (рис. 4-6), не столь очевидны и требуют дополнительного анализа.

Журнал технической физики, 2005, том 75, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.