WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

[6] Славин А., Фетисов Ю.К. // ЖТФ. 1988. Т. 58. Вып. 11.

(kd) = 1/ fe(kd) f2(kd) - f1(kd) /(T2 - T1), С. 2210–2218.

[7] Луцев Л.В., Березин И.Л. // Электронная техника. Сер. 1.

где Электроника СВЧ. 1989. № 6(420). С. 3–8.

fe(kd) = f1(kd) + f2(kd) /2, [8] Беляков С.В., Городайкина О.А. // Электронная техника.

Сер. 1. Электроника СВЧ. 1986. № 7(391). С. 28–33.

и частоты f1(kd) и f2(kd) соответствуют температу[9] Гуревич А.Г. Магнитный резонанс в ферритах и антиферрам T1 и T2.

ромагнетиках. М.: Наука, 1973. 591 с.

Измерения проводились при двух положениях пленки.

[10] Берегов А.С. // Изв. вузов. Сер. Радиоэлектроника. 1984.

В одном случае направление намагниченности совпадало Т. 27. № 10. С. 9–16.

с осью 100, в другом — с осью 110. Такие ориен[11] Adam J.D., Daniel M.R. // IEEE Trans. 1981. Vol. MAG-17.

тации достигались поворотом пленки вокруг нормали и N 6. P. 2951–2956.

контролем на АЧХ положения интервала частот спектра [12] Adam J.D. // IEEE MTT-S. Int. Microwave Symp. Digest. 1979.

P. 160–161.

МСВ. Наименьшие и наибольшие значения частот [13] Гусев Б.Н., Чивилева О.А., Гуревич А.Г. и др. // Письма в МСВ достигаются при совпадении направления вектора ЖТФ. 1983. Т. 9. Вып. 3. С. 159–163.

намагниченности соответственно с осями 100 и 110.

На рис. 5 представлены экспериментальные и теоретические зависимости f (kd) и (kd) (при T = 273 K). При расчетах полагалось Hu = 0, dHu/dT = 0. Очевидно, что наблюдаемые различия для двух направлений вектора намагниченности связаны с кубической анизотропией пленки. Из расчетов следует, что для рассматриваемых направлений существенно отличаются значения вклада в ТКЧ от температурных изменений поля кубической анизотропии (аналогично отличаются значения на кривой (рис. 2) при = 0и/4). Вклады же от температурных изменений намагниченности отличаются незначительно (аналогично значениям на кривой 3 (рис. 2) при тех же ).

Заключение Кубическая анизотропия ферритовой пленки может существенно влиять на температурные характеристики устройств на МСВ. Используя легированные пленки ЖИГ, можно как усилить так и ослабить ее влияние.

Разработанные методы теоретического анализа ТКЧ применимы и в этом случае, так как точно учитывают поле кубической анизотропии при любой его величине. Анизотропные свойства касательно намагниченных пленок с кубической осью, лежащей на поверхности, могут быть использованы при проектировании приборов на МСВ с заданными температурными характеристиками.

Журнал технической физики, 1998, том 68, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.