WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

и гранулированной пленкой осуществлялась через магЗатухание, определяемое спин-поляризационными вознитное дипольное взаимодействие. Релаксация спиновых буждениями (см. (21)), характеризуется широкоповозбуждений в гранулированной пленке приводила к лоснотью. Верхний предел затухания равен уменьшению групповой скорости и к увеличению затухания спиновой волны в пленке YIG. По этим изменениям max = gµBH + 2J0 Sz.

оценивалась релаксация спиновых возбуждений гранулированной структуры. Для гранулированных пленок В реальных гранулированных структурах в поле H вхо(a-C : H)1-xCox (толщины 250-550 nm) при x < 0.45 ре- дит в качестве слагаемого размагничивающее магнитлаксация резко возрастала с увеличением температуры.

ное поле от соседних гранул. Взяв в качестве примера Она имела характерный тип температурной зависимости, структуры с гранулами кобальта и учитывая, что размагопределяемый формулой (23) [9,11], что подтверждает ничивающее поле около гранулы определяется намагнимодель релаксации, обусловленной переходами электро- ченностью (4M 17.9kOe [13]), получаем, что при на с переворотом спина между подуровнями термически H = 4M, J0 = 0.1eV, Sz = 1/2, max/2 = 25 THz.

активированной электронной шубы гранулы. Для гра- Таким образом, приходим к выводу о том, что на базе нулированных пленок a-SiO2 с частицами Co86Nb12Taструктур с гранулами кобальта можно создать покрытия, (толщины пленок 2.7-5.1 µm) при концентрациях ко- поглощающие электромагнитное излучение в широком бальта x < 0.45 релаксация спиновых возбуждений прак- диапазоне длин волн — сантиметровом, миллиметровом тически не зависела от температуры [10,11]. Это при- и субмиллиметровом. Оценки показывают, что единиводит к выводу о том, что релаксация спиновых возбу- ца объема гранулированной структуры с Co гранулами ждений в структурах с матрицей a-SiO2 определяется способна обеспечить значительно большее поглощение спин-поляризационными возбуждениями на более глу- электромагнитной волны по сравнению с ферритовыми боко лежащих по энергии локализованных состояниях в покрытиями.

матрице и описывается формулой (21). Проведем оценку На основании вышеизложенной теоретической модели затухания, определяемого формулой (21). Порядок ве- можно сделать следующие выводы.

личины междуатомного обменного взаимодействия для 1) Спектр спиновых возбуждений гранулированной ближайших соседей J0 = 0.05-0.1eV[17,18]. Плотность структуры с ферромагнитными металлическими наночаФизика твердого тела, 2002, том 44, вып. Спиновые возбуждения в гранулированных структурах с ферромагнитными наночастицами стицами в аморфной матрице состоит из спин-волновых [15] Ф. Трев. Введение в теорию псевдодифференциальных операторов и интегральных операторов Фурье. Псевдовозбуждений гранул и спин-поляризационных возбуждедифференциальные операторы. Т. 1. Мир, М. (1984). 360 с.

ний. При спин-поляризационных возбуждениях измене[16] А.С. Давыдов. Квантовая механика. Наука, М. (1973).

ние направления спина гранулы сопровождается перехо704 с.

дом электрона между двумя подуровнями расщепленно[17] С.В. Вонсовский. Магнетизм. Наука. М. (1971). 1032 с.

го локализованного состояния в матрице и изменением [18] Е.В. Кузьмин, Г.А. Петраковский, Э.А. Завадский. Физиполяризации этого локализованного состояния.

ка магнитоупорядоченных веществ. Наука, Новосибирск 2) Локализованными электронными состояниями в (1976). 288 с.

матрице могут быть или глубого лежащие по энергии уровни, или состояния термически активированной электронной шубы гранулы. В первом случае процесс спиновой релаксации гранул, осуществляемый через спинполяризационные возбуждения (спин-поляризационная релаксация), не зависит от температуры. Во втором случае наблюдается сильная температурная зависимость.

3) Спин-поляризационная релаксация должна наблюдаться в широкой частотной полосе. Оценки для гранулированных структур с наночастицами кобальта показывают, что ширина диапазона, где должна проявляться спинполяризационная релаксация, покрывает сантиметровые, миллиметровые и субмиллиметровые диапазоны длин волн.

Автор благодарен Ю.М. Яковлеву за полезные обсуждения и замечания.

Список литературы [1] S. Mitani, K. Takanashi, K. Yakushiji, H. Fujimori. J. Appl.

Phys. 83, 11, 6524 (1998).

[2] Wen-Nai Wang, Zheng-Sheng Jiang, You-Wei Du. J. Appl.

Phys. 78, 11, 6679 (1995).

[3] A. Butera, J.N. Zhou, J.A. Barnard. Phys. Rev. B60, 17, 12 (1999).

[4] A. Butera, J.N. Zhou, J.A. Barnard. J. Appl. Phys. 87, 9(2), 5627 (2000).

[5] D.M.S. Bagguley. Proc. Phys. Soc. A66(8), 404A, 765 (1953).

[6] D.M.S. Bagguley. Proc. Royal Soc. A228, 549 (1955).

[7] Ю.И. Петров. Кластеры и малые частицы. Наука, М.

(1986). 368 с.

[8] J.R. Fermin, Antonio Azevedo, F.M. de Aguiar, Biao Li, S.M. Rezende. J. Appl. Phys. 85, 10, 7316 (1999).

[9] Л.В. Луцев, С.В. Яковлев. Сб. тр. XVII Междунар. школысеминара ”Новые магнитные материалы микроэлектроники”. М. (20–23 июня 2000). С. 524.

[10] Л.В. Луцев, С.В. Яковлев, Ю.Е. Калинин, А.В. Ситников, О.В. Стогней. Там же. С. 544.

[11] Л.В. Луцев, С.В. Яковлев, Ю.Е. Калинин, А.В. Ситников, О.В. Стогней, В.И. Сиклицкий. Тез. докл. II Междунар.

конф. ”Аморфные и микрокристаллические полупроводники”. СПб (3–5 июля 2000). С. 77.

[12] Л.В. Луцев, Т.К. Звонарева, В.М. Лебедев. Письма в ЖТФ 27, 15, 84 (2001).

[13] А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков. Магнитные колебания и волны.

Наука, М. (1994). 464 с.

[14] Ю.А. Изюмов, Ф.А. Кассан-оглы, Ю.Н. Скрябин. Полевые методы в теории ферромагнетизма. Наука, М. (1974).

224 с.

Физика твердого тела, 2002, том 44, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.