WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Расщепление спектров АПВ Для изотропных волноводов спектры АПВ вырождены относительно знака m. По этой причине при выполнении соотношения N = 2|M| проведенное рассмотрение не применимо. Например, выражение (22) для поправки N к частоте теряет в этом случае смысл, поскольку Рис. 4.

оно содержит в знаменателе величины L M±N(gR1), которые обращаются в нуль в силу дисперсионного уравнения (17) в нулевом приближении. Воспользовавшись Здесь C11 — нормировочный множитель, теорией возмущений для случая вырожденных спектров, получим выражение для резонансной поправки к частоте ih2|m|Lm(gR1) + (±) Cr = - (3m2 - gR2)C11. (30) АПВ 1 ± r в этом случае 2gR1L3m(gR1) -На рис. 4 приведены графики зависимости поправки h2|M|LM(gR1) dL M(gR1) r = (M2 + gR2).

к частоте ПВ, нормированной на плазменную частоту 2gR1 d(-r/e), в случае, когда N =2|m|, от эффективного (27) волнового числа kef. Цифрами 1–3 обозначены номера Это выражение упрощается в случае плазменного мод m, сплошные линии — зависимость (0/e), а цилиндра больших размеров (pR0 1) штриховые — (-r/e) от kef. Расчеты проведены для таких значений параметров волновода g = 1, h2|m| R0 1 hv = 0.5, = 0.3. Численный анализ подтверждает, r = - 1 + g m g 4. (28) 4 Rчто резонансная поправка возрастает с уменьшением толщины диэлектрического зазора либо диэлектрической Здесь = c/e. Как видим, периодическое изменение проницаемости диэлектрика.

кривизны металлической поверхности вдоль направления распространения волны приводит к расщеплению чаЗаключение стоты АПВ. Резонансная поправка к частоте пропорциональна первой степени малого параметра (r h2|m|).

В настоящей работе теоретически изучено влияние Вследствие резонансного взаимодействия с неоднозначотличия формы (2) поперечного сечения металлической ностью поверхности гармоники АПВ exp(i|m|) и камеры изотропных плазменных волноводов от окружно exp(-i|m|) существуют в виде двух стоячих волн с сти на дисперсионные свойства необыкновенных поверхдвумя разными частотами = 0 ±r. В соответствии ностных электромагнитных волн, распространяющихся с этим распределение поля Hz в области R0

С. 583–592.

водит к расщеплению частоты ПВ, у которой угловой [16] Mishra Ganeswar, Tripathi Vipin K., Jain V.K. // IEEE Trans.

период основной гармоники в два раза больше периода Electron Devices. 1990. Vol. 37. N 6. Pt. 2. P. 1561–1565.

неоднородности волновода (см. формулы (27), (28) и рис. 4). В этом случае ПВ существует в виде стоячей волны (29), (30).

Исследованную в настоящей работе электродинамическую структуру и ее собственные волны можно использовать в различных радиотехнических приборах, например в излучателях и генераторах ВЧ энергии. Если вдоль оси симметрии волновода расположить антенну в виде проволочки, радиус которой был бы малым (это необходимо для того, чтобы можно было пренебречь ее влиянием на электромагнитные свойства волновода), то такую структуру следовало бы рассматривать как антенну с плазменным покрытием. Использование плазменного покрытия у антенн давно известно и используется на практике. Например, в работе [15] приведены расчеты излучения сфероидальной антенны с плазменным покрытием. Наличие этого покрытия приводит к увеличению излучаемой мощности. Присутствие плазмы в рабочем объеме электронной лампы бегущей волны приводит к увеличению мощности генератора [16]. Таким образом, полученные в данной работе результаты представляют интерес для плазменной электроники, радиофизики и разработки радиоэлектронных приборов.

Список литературы [1] Ерохин Н.С., Кузелев М.В., Моисеев С.С. и др. Неравновесные и резонансные процессы в плазменной радиофизике. М.: Наука, 1982.

[2] Рухадзе А.А., Богданкевич Л.С., Росинский С.Е., Рухлин В.Г. Физика сильноточных релятивистских электронных пучков. М.: Атомиздат, 1980.

[3] Богданкевич Л.С., Кузелев М.В., Рухадзе А.А. // ЖТФ.

1980. Т. 50. Вып. 2. С. 233–240.

[4] Марков П.И., Онищенко И.Н., Сотников Г.В., Файнберг Я.Б. // Физика плазмы. 1993. Т. 19. № 1. С. 14–26.

[5] Курушин Е.П., Нефедов Е.И. Электродинамика анизотропных волноведущих структур. М.: Наука, 1983.

[6] Белецкий Н.Н., Булгаков А.А., Ханкина С.И., Яковенко В.М. Плазменные неустойчивости и нелинейные явления в полупроводниках. Киев: Наукова думка, 1984.

[7] Гирка В.А., Гирка И.А., Олефир В.П., Ткаченко В.И. // Письма в ЖТФ. 1991. Т. 17. Вып. 1. С. 87–91.

[8] Гирка В.А., Гирка И.А. // РиЭ. 1992. Т. 37. № 3. C. 419–422.

[9] Гирка И.А., Золотухин А.В. // РиЭ. 1994. Т. 39. № 12.

С. 1961–1968.

[10] Гирка В.А., Гирка И.А., Кондратенко А.Н., Ткаченко В.И. // РиЭ. 1989. Т. 34. № 7. С. 1527–1529.

[11] Азаренко Н.А., Костенко В.В. // РиЭ. 1988. Т. 33. № 5.

С. 1027–1030.

[12] Янке Е., Эмде Ф., Леш Ф. Специальные функции (формулы, графики, таблицы). М.: Наука, 1964.

[13] Гирка В.А., Гирка И.А. // Изв. вузов. Радиофизика. 1994.

Т. 34. № 4. С. 386–391.

[14] Кондратенко А.Н. Поверхностные и объемные волны в ограниченной плазме. М.: Энергоатомиздат, 1985.

7 Журнал технической физики, 1997, том 67, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.