WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

сле каждого импульса часть примесных атомов накаплиЕсли принять, что рассеяние происходит на вышеопи- вается в поверхностном слое. Таким образом, в поверхсанных локальных неоднородностях, то тогда падение ностном слое после нескольких импульсов облучения интенсивности рассеяния указывает на релаксацию этих образуется высокая плотность дислокаций, приводящая неоднородностей. Следует отметить, что вышеуказанк усреднению амплитуды локальных неоднородностей, ные релаксационные процессы протекают в остывшем т. е. к „гомогенизации“ поверхностного слоя и, таким практически до комнатной температуры поверхностном образом, к уменьшению диффузного рассеяния. В реслое, в котором коэффициенты диффузии примесей, зультате при воздействии лазерного импульса происховакансий и междоузлий пренебрежимо малы, поэтому дит однородное вспучивание поверхности, рассеяние от наблюдаемые изменения интенсивности рассеяния трудкоторой идет под небольшими углами и в принятой в но объяснить релаксацией плотности дефектов за счет эксперименте схеме регистрации рассеянного излучения обычной диффузии. Это дает основания полагать, что в не регистрируется.

рассматриваемом дефектонасыщенном слое кремния суСогласно экспериментальным результатам, рост инществуют низкопороговые каналы диффузии. Как отметенсивности диффузного рассеяния луча пробного лачалось выше, такими каналами могут быть дислокации.

зера наблюдается в течение t+ 0.1-0.2 s после оконУстановлено [14], что энергия миграции Emd примесных чания воздействия основного (греющего) лазерного иматомов по дислокациям в полупроводниках составляет пульса, а спад — в течение t- 0.2-0.3s. В работе [17] Emd (0.4-0.6)Ev, где Ev — энергия миграции ваканоценивалось характерное время релаксации дислокаций сий, а коэффициент диффузии на 3-5 порядков больше, r 1.2 s, которое было получено как подгоночный пачем в объеме кристалла. Тогда в результате диффураметр при сравнении экспериментальных результатов с зии примесных атомов по дислокациям уменьшаются проведенными оценками роста размера дислокационной размеры неоднородностей, что в свою очередь должно петли в процессе лазерного воздействия. Как видно проявиться в уменьшении амплитуды рассеянного излуt-

чество разного рода дефектов и к тому же поверхность испытывает наибольшие нагрузки при действии лазерного импульса, то, вероятнее всего, зарождение дисло- Выводы каций начинается на поверхности и далее происходит их 1. Обнаружено, что воздействие субмикросекундного рост в глубь кристалла и таким образом по дислокациям происходит низкопороговая, ускоренная диффузия при- лазерного импульса на кремний в атмосфере окружающего газа инициирует появление аномально длительного месных атомов. В момент действия лазерного излучения по времени всплеска рассеяния зондирующего луча по дислокационным трубкам идет диффузия примесных поверхностью. Длительность аномального рассеяния соатомов в глубь кристалла. Доля диффундировавшей ставляет 0.5 c, что почти на шесть порядков превышатаким образом примеси может достигать до 10-15% от ет длительность воздействующего лазерного импульса.

общей массы диффундировавшей примеси [14,15].

После окончания лазерного импульса начинается 2. Показано, что порог (по I) появления аномального обратный поток их по дислокационной трубке на поверх- пика рассеяния на кремнии зависит от типа окружаюность, одновременно происходит сток примеси на дисло- щего газа: наименьший порог наблюдается в атмосфере кации. В начальный момент после лазерного импульса гелия, а максимальный — в атмосфере криптона. Насток J+ примесных атомов на дислокацию превышает блюдаемые аномалии в рассеянии зондирующего излуих отток на поверхность J- по ядрам дислокаций, в чения связываются с лазерно-стимулированной, ускоренрезультате происходят скопление примесей в верхней ной диффузией атомов окружающего газа (примесных Журнал технической физики, 2004, том 74, вып. Влияние внешней атмосферы и типа газа на генерацию дефектов и разрушение поверхности... атомов) в поверхностный слой и образованием нестабильных локальных неоднородностей (рассеивающих центров) в поверхностном слое представляющих собой систему дислокация + облако примесных атомов, которые медленно релаксируют после окончания лазерного импульса за счет выхода (низкопороговой диффузии) примесных атомов по ядрам дислокаций на поверхность.

Список литературы [1] Хайбуллин И.Б., Смирнов Л.С. // ФТП. 1985. Т. 19. Вып. 4.

С. 569–591.

[2] Laser Annealing of Semiconductors / Ed. J.M. Poate, J.W. Mayer. New York: Academic Press, 1982. 564 p.

[3] Chaplanov A.M., Tochitsky E.L. // Thin Solid Films. 1984.

Vol. 116. P. 117–128.

[4] Бушуев В.А., Петраков А.П. // ЖТФ. 2000. Т. 70. Вып. 5.

С. 92–96.

[5] Петраков А.П., Голубев Е.А. // ФТТ. 1998. Т. 40. № 1.

С. 156–160.

[6] Бушуев В.А., Петраков А.П. // ФТТ. 1993. Т. 35. № 2.

С. 355–364.

[7] Фистуль В.И., Павлов А.М. // ФТП. 1983. Т. 17. Вып. 5.

С. 854–857.

[8] Комолов В.Л. // ЖТФ. 1994. Т. 64. № 7. С. 64–70.

[9] Клингер М.И., Лущик Ч.Б., Мошавец Т.В. и др. // УФН.

1985. Т. 147. Вып. 3. С. 523–540.

[10] Стрекалов В.Н. // ФТП. 1986. Т. 20. Вып. 2. С. 361–363.

[11] Стрекалов В.Н. // ЖТФ. 1997. Т. 67. № 2. С. 59–64.

[12] Винецкий В.Л., Чайка Г.Е. // ФТТ. 1982. Т. 24. Вып. 7.

С. 2170–2176.

[13] Пристрем А.М., Демчук А.В., Данилов Н.И. // ЖТФ. 1986.

Т. 56. Вып. 6. С. 1220–1227.

[14] Шоу Д. Атомная диффузия в полупроводниках. М.: Мир, 1975. 688 с.

[15] Каур И., Густ В. Диффузия по границам зерен. М.:

Машиностроение, 1991. 445 с.

[16] Банишев А.Ф., Голубев В.С., Кремнев А.Ю. // Письма в ЖТФ. 2000. Т. 26. Вып. 2. С. 8–12.

[17] Банишев А.Ф., Голубев В.С., Кремнев А.Ю. // ЖТФ. 2001.

Т. 71. Вып. 8. С. 33–40.

Журнал технической физики, 2004, том 74, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.