WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

режимы, когда излучения, генерируемые некоторыми из этих колебаний, будут складываться, что может привести Рис. 10. Зависимость КПД СВЧ генерации от тока пучка для к идее более эффективного виркатора со многими ВК. односекционной трубы дрейфа.

Журнал технической физики, 2001, том 71, вып. Динамика магнитоизолированного релятивистского электронного пучка с виртуальными катодами... выше. Объяснение этим фактам дать трудно. Авторы сходятся на мысли о том, что вблизи значений предельных токов инкремент бурсиановской неустойчивости достаточно мал lim = 0 [3] (I0-Ilim)Заключение Итак, в работе представлены результаты расчета предельных токов и динамики магнитоизолированного электронного пучка с многими ВК в составных трубах дрейфа. Основные результаты следующие.

Рассчитанные значения предельных токов в односекционной трубе дрейфа с большой точностью совпадают с аналитической формулой.

Значения предельных токов в двух- и трехсекционных трубах дрейфа сдвинуты в область меньших значений, Рис. 11. То же, что и на рис. 10, для двухсекционной трубы что приводит к сдвигу или даже качественной перестройдрейфа (случай I).

ке диаграмм токов.

Сдвиг значений предельных токов и перестройка диаграмм токов объяснены развитием коротковолновой пирсовской неустойчивости.

Установление ССП происходит волновым образом, границы режимов с ССП также сдвинуты в область меньших значений тока.

Минимумы зависимости КПД генерации от величины инжектируемого тока приходятся на значения предельных токов, что можно объяснить уменьшением соответствующих инкрементов бурсиановской неустойчивости.

Выражаем благодарность А.А. Рухадзе за консультации по некоторым вопросам, оказавшие нам заметную помощь. Благодарим также В.П. Тараканова за помощь в работе. Один из авторов выполнял эту работу в рамках программы ”Соросовские доценты”.

Список литературы Рис. 12. То же, что и на рис. 10 и 11, для двухсекционной трубы дрейфа (случай II).

[1] Богданкевич Л.С., Рухадзе А.А. // УФН. 1971. Т. 103. № 3.

С. 609.

[2] Рухадзе А.А., Столбецов С.Д., Тараканов В.П. // РиЭ.

1992. Т. 37. № 5. С. 385.

неустойчивость, а при моделировании I0 варьировалась [3] Alyokhin B.V., Dubinov A.E., Selemir V.D. et al. // IEEE с большим шагом. В данной работе было проведено Trans. Plasma Sci. 1994. Vol. 945. N 5. P. 945.

подробное исследование зависимости КПД от инжекти[4] Дубинов А.Е., Селемир В.Д. // Зарубежная радиоэлектроруемого тока, полученная зависимость (I0) для одной из ника. 1995. № 4. С. 54.

геометрий (см. таблицу) представлена на рис. 10. Анализ [5] Файнберг Я.Б. // Материалы конференции по ядернополученной зависимости позволяет утверждать следу- физическим исследованиям, посвященной 50-летию осуществления в СССР реакции расщепления атомного ядра.

ющее: наибольшее КПД (14%) имеет коротковолновая М.: ЦНИИ атоминформ, 1983. Ч. 1. С. 222.

пирсовская неустойчивость, когда ВК не формируется;

[6] Быстрицкий В.М., Диденков А.Н. Мощные ионные пучки.

локальные минимумы зависимости (I0) приходятся на М.: Энергоатомиздат, 1984.

значения инжектируемого тока I0 = Ilim, 2Ilim, 3Ilim и т. д.

[7] Завада Н.И., Трошкин И.А., Зеленский К.Ф. идр. // ВопроТакие же особенности зависимости (I0) наблюдались и сы атомной науки и техники. Сер. Физика радиационного для других геометрий из таблицы.

воздействия на радиофизическую аппаратуру. 1994. № 3– На рис. 11 и 12 приведены зависимости (I0) для 4. С. 23.

двухсекционных труб дрейфа, соответствующие случаям [8] Sanford T.W.L., Halbleib J.A., Cooperstein G., Weber B.V. // на рис. 3, a. На них положение минимумов соответствует IEEE Trans. Nuclear Sci. 1995. Vol. 42. N 6. P. 1902.

сдвинутым значениям предельных токов, рассчитанным [9] Lloyd O. // British J. Appl. Phys. 1996. Vol. 17. N 3. P. 357.

Журнал технической физики, 2001, том 71, вып. 86 А.Е. Дубинов, И.А. Ефимова [10] Ignatov A.M., Tarakanov V.P. // Phys. Plasmas. 1994. Vol. 1.

N 3. P. 741.

[11] Дубинов А.Е. // Письма в ЖТФ. 1997. Т. 23. Вып. 22. С. 29.

[12] Дубинов А.Е. // РиЭ. 2000. Т. 45. № 7. С. 875.

[13] Tarakanov V.P. // User’s Manual for Code Karat. Springfield, VA: Berkley Research Associate Inc., 1992.

[14] Котетешвили П.В., Рыбак П.В., Тараканов В.П. // Препринт ИОФАН. № 44. М., 1991.

[15] Альтеркоп Б.А., Сокулин А.Ю., Тараканов В.П. // Физика плазмы. 1989. Т. 15. № 8. С. 974.

[16] Дубинов А.Е., Селемир В.Д. // Письма в ЖТФ. 1998. Т. 24.

Вып. 4. С. 41.

[17] Клочков Д.Н., Пекар М.Ю., Рухадзе А.А. // ЖЭТФ. 1999.

Т. 115. Вып. 6. С. 2037.

[18] Бриггс Р. Достижения физики плазмы: Сб. науч. тр. М.:

Мир, 1974. 132 с.

[19] Альтеркоп Б.А., Рухадзе А.А., Сокулин А.Ю., Тараканов В.П. // ЖТФ. 1991. Т. 61. Вып. 9. С. 115.

Журнал технической физики, 2001, том 71, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.