WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

пределением межатомных связей в системе адсорбат– Реально ошибка меньше. Ясно, что учет снижения адсорбент при тепловом расширении кристалла и увелис T только усиливает эффект больших T. Поэтому чении межатомных расстояний в и без того растянутой для простоты мы проводили вычисления, не учитывая решетке адатомов. В свою очередь это может быть связаизменения вдоль пунктирных кривых. Для островков но с существенной температурной зависимостью энергии (рис. 3, a, b) расчеты проводили для T = 1100 K в пять связи в двумерном кристалле, убывающей с ростом приближений в каждом случае. Для вольфрама (рис. 3, c) температуры. А это последнее обстоятельство помогает расчет проведен в 1 шаг. Результаты вычислений T, а объяснить аномальные значения предэкспоненциальных также T при T = 1100 K собраны в табл. 1. Погрешкоэффициентов в формулах Аррениуса, определяющих ности T, связанные с погрешностью измеренных R кинетику двумерной сублимации [3].

и F, могут достигать 10%. Если учесть снижение В заключение отметим еще одну яркую иллюстрапо ходу роста T при расчете тока полевой эмиссии, то, цию сильной температурной зависимости работы выхода как отмечено выше, коэффициенты T могут (в случае островков Hf на W. Для островков вокруг полюсов {100} островков Hf на W) дополнительно увеличиться (но не (подобных на рис. 1, c) была занята серия характериболее чем в 2 раза). Итак, несомненно, что T для изстик Фаулера–Нордгейма при повышении температуры ученных островков на порядок выше, чем T для чистых (рис. 4). Прямые легли веером с постоянным уменьметаллов [12]. Для монослойных островков Hf на W шением наклона и сдвигом вправо. По наклону харакT отрицателен: с температурой сильно снижается.

теристик были вычислены эффективные работы выхода, Для вольфрама в полном соответствии с известными показанные (наряду с T ) в табл. 2. Эти значения данными [12] T имеет порядок 10-5 eV · grad-1 и конесколько ниже тех, что могут быть вычислены на эффициент T положителен, что характерно для рыхлых основе T для 3–5 в табл. 1, поскольку в этом случае весь граней W с наименьшими.

эффект роста эмиссии отнесен к падению, а эффектом Учитывая невысокую точность определения T, можпо теории [9] здесь пренебрегли.

но утверждать, что в пределах пяти рассмотренных Тем не менее из сравнения этих эффективных случаев T не зависит ни от F, ни от или зависит от с вычисленными через T, равно как и из кривых этих параметров слабо. Отметим также, что в пределах рис. 3, a, b, следует, что для рассматриваемых двумерных точности опытов было не важно, какую температуру в интервале от 600 до 1200 K выбрать для расчета T. Для избранной кривой на рис. 3 они оказывались практически Таблица 2.

теми же самыми.

Эксперименты по прецезионному определению T в № кривой T, K, eV случае островков и вообще двумерных фаз, подобных 1 300 3.изученным, интересная специальная задача. Она требует 2 551 3.определения исходных R и действующих полей F с 3 642 3.высокой точностью и адекватной этой точности ма4 747 3.тематической обработки с самосогласованием при 5 852 3.вычислении как сплошных, так и пунктирных кривых 6 965 3.типа кривых на рис. 3. При надежной высокой точности 7 1079 3.8 1171 3.возможно будут замечены какие-либо корреляции T с F 9 1265 2.и R.

Журнал технической физики, 2000, том 70, вып. 72 О.Л. Голубев, Т.И. Судакова, В.Н. Шредник фаз эффект роста эмиссии за счет теплового возбуждения электронов заметно слабее влияния на эмиссию снижения с температурой. Объемный электронный эффект, присущий любому металлу, оказывается слабее специфических поверхностных эффектов, характеризующих двумерную фазу.

Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований, проект № 97-02-18066.

Список литературы [1] Конторович Е.Л., Судакова Т.И., Шредник В.Н. // Письма в ЖТФ. 1999. Т. 25. Вып. 10. С. 69–73.

[2] Проблемы современной кристаллографии / Под ред.

Б.К. Вайнштейна, А.А. Чернова. М.: Наука, 1975. С. 150– 171.

[3] Шредник В.Н. // Письма в ЖТФ. 1998. Т. 24. Вып. 11.

С. 34–39.

[4] Шредник В.Н., Одишария Г.А. // Изв. АН СССР. Сер. физ.

1969. Т. 33. № 3. С. 536–543.

[5] Шредник В.Н. Всесоюз. совещание по автоионной микроскопии. Харьков: Изд-во ХФТИ, 1976. С. 9–18.

[6] Голубев О.Л., Одишария Г.А., Шредник В.Н. // Изв.

АН СССР. Сер. физ. 1971. Т. 35. № 2. С. 345–350.

[7] Лившиц Б.Г. Физические свойства металлов и сплавов. М.:

Машгиз, 1956.

[8] Шредник В.Н. // ФТТ. 1959. Т. 1. Вып. 7. С. 1134–1139.

[9] Murpfy E.L., Good R.H. // Phys. Rev. 1956. Vol. 102. N 6.

P. 1464–1473.

[10] Fowler R.H., Nordheim L. // Proc. Roy. Soc. 1928. Vol. 119.

N A781. P. 173–181.

[11] Ненакаливаемые катоды / Под ред. М.И. Елинсона. М.:

Сов. радио, 1974. С. 165–173.

[12] Добрецов Л.Н., Гомоюнова М.В. Эмиссионная электроника. М.: Наука, 1966.

Журнал технической физики, 2000, том 70, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.