WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. 11 04;05;12 Исследование пылевой моды испарения углеродных макрочастиц в стеллараторе W7-AS 3 © В.Ю. Сергеев,1 В.Г. Скоков,1 В.М. Тимохин,1 Б.В. Кутеев,2 В.Ю. Мартыненко,2 Р. Бурхенн 1 Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, 195251 Санкт-Петербург, Россия e-mail: sergeev@phtf.stu.neva.ru 2 Институт ядерного синтеза, РНЦ „Курчатовский институт“, 123182 Москва, Россия e-mail: kuteev@phtf.stu.neva.ru 3 Max Planck Institut fr Plasmaphysik, Sub-Institute Greifswald, EURATOM Association, 17491 Greifswald, Германия e-mail: Rainer.Burhenn@ipp.mpg.de (Поступило в Редакцию 6 апреля 2006 г.) Исследован новый тип испарения углеродных макрочастиц (пеллетов) в плазме стелларатов Wendelstein 7-AS (W7-AS) с высокой плотностью и ионным нагревом плазмы. Отличительным свойством (по сравнению с обычным испарением в виде атомов или кластеров) является то, что с поверхности пеллета во время испарения эмитируются небольшие (микронных размеров) „микрочастицы“ углерода. Проведены оценки углов отлета и скоростей таких микрочастиц. С помощью различных методов оценены размеры микрочастиц.

Полученные результаты сравниваются с теоретическими предсказаниями.

PACS: 52.27.-n Введение пеллетного облака регистрировалось в линии излучения CII 723 · 10-9 m с помощью интерференционных Как показывает ряд теоретических и экспериментальсветофильтров. Более подробно постановка эксперименных исследований [1–3], тепловой удар по поверхности та была описана с работах [9,10]. Радиальный протвердого углерода может приводить к ее хрупкому филь скорости испарения (r) определялся по излуразрушению, сопровождаемому эмиссией микрочастиц чению Icl на линии CII в предположении того, что размером (0.01-10) · 10-6 m. Этот эффект может иг пропорционально Icl [10]. Инжекция проводилась в рать существенную роль в формировании периферийной дейтериевую плазму с мощным дейтериевым ИНА и плазмы установок с магнитным удержанием плазмы, где небольшим ИЦР-нагревом со следующими параметраосновным элементом покрытия первой стенки камеры ми: ne(0) =(7.9-11.5) · 1019 m-3, Te(0) =300-450 eV, являются углеродные пластины [4–6]. Недавно [7] анализ PNBI = 1.75 · 106 W (водород, ускоряющее напряжеинтегральных фотографий излучения, полученных при ние 56 · 103 V), PICRH =(0.1-0.5) · 106 W (нагрев на испарении углеродных пеллетов, инжектированных в второй гармонике водорода, нецентральный, смещенплазму высокой плотности стелларатора W7-AS с мощный в сторону слабого магнитного поля, частота ным ИНА (инжекция нейтральных атомов) инебольшим f = 3.8 · 107 Hz).

ICRH ИЦР (ионный циклотронный резонанс) нагревами, показали, что от основного пеллета откалываются маленькие частицы (микропеллеты). В данной работе представлены Результаты эксперимента результаты оценок характерных размеров и скоростей этих микропеллетов, которые сравниваются с теорети- и их обсуждение ческими.

Наиболее характерные снимки CCD-камеры, иллюстрирующие эмиссию микропеллетов во время испаСхема эксперимента рения основного пеллета, представлены на рис. 1–3.

Пеллет на рисунках инжектируется слева направо и В экспериментах сферические углеродные пелтороидально ускоряется в направлении магнитного поля, леты диаметром (0.35-0.41) · 10-3 m со скоростью которое показано вертикальной стрелкой на рисунках.

250-300 m/s инжектировались с помощью инжектора Кривые, отходящие от основного пеллетного трека, явДИМ-6 [8] радиально в направлении магнитной оси плазмы W7-AS. Процесс испарения пеллета наблюдал- ляются следами испарения эмитированных пылинок — микропеллетов. Отметим, что на рис. 1 данный эффект ся как с помощью CCD-камеры (в пространственных координатах) так и посредством широкообзорного фо- наблюдается только в начале процесса испарения, а тодетектора (ШОФД) (временная развертка). Свечение затем прекращается.

Исследование пылевой моды испарения углеродных макрочастиц в стеллараторе W7-AS Рис. 3. То же, что на рис. 1, в разряде 41025. На снимке Рис. 1. Интегральная фотография (вид снизу) трека пеллета с эмиссией микропеллетов в разряде 41018, профили ne, Te выделены треки отдельных микропеллетов. Параметры разряда: ne0 = 11.5 · 1019 m-3, Te0 = 300 eV, PNBI = 1.75 · 106 W, и теплового потока Q вдоль траектории пеллета. Параметры PICRH = 0.5 · 106 W, pel = 0.35 · 10-3 m, Vpel = 280 m/s.

разряда: ne0 = 7.9 · 1019 m-3, Te0 = 450 eV, PNBI = 1.75 · 106 W, PICRH = 0.1 · 106 W, pel = 0.41 · 10-3 m, Vpel = 300 m/s.

На рис. 4 сравниваются радиальные профили скорости испарения, измеренные экспериментально и рассчитанные по модели нейтрального экранирования (МНЭ) [11].

Представленные на рис. 4 экспериментальные профили скорости испарения, пользуясь классификацией, введенной в работах [10,12], где различались три типа испарения пеллетов, можно отнести к типу 2 (повышенное испарение). Таким образом, новая мода испарения с эмиссией микропеллетов может быть идентифицирована только по снимкам процесса испарения, полученным с помощью CCD-камеры.

Можно также отметить, что сигналы излучения в линии CII, полученные как с помощью фотодиода, так и методом интегрирования снимка CCD-камеры, имеют (особенно в разряде 41019) высокий уровень модуляции интенсивности вдоль траектории пеллета. Такие модуляции уже наблюдались ранее (см., например, рис. 12, 13 в работе [10]), но их относительная амплитуда была заметно меньше, и структура была выражена слабее.

Повышенная модуляция интенсивности излучения может происходить за счет испарения микропеллетов, которые отлетают от поверхности основного пеллета и увеличивают суммарную поверхность испарения. Отметим, что тип испарения с дополнительной генерацией микропеллетов наблюдался только в разрядах с ИНА Рис. 2. То же, что на рис. 1, в разряде 41019. Параметры разряда: ne0 = 10.5 · 1019 m-3, Te0 = 400 eV, PNBI = 1.75 · 106 W, при высокой плотности плазмы и относительно низкой PICRH = 0.2 · 106 W, pel = 0.35 · 10-3 m, Vpel = 260 m/s.

электронной температурой.

5 Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. 68 В.Ю. Сергеев, В.Г. Скоков, В.М. Тимохин, Б.В. Кутеев, В.Ю. Мартыненко, Р. Бурхенн (см. рис. 1, 2) может объясняться тем обстоятельством, что по мере проникновения основного пеллета в области плазмы с более высокой Te, если микропеллеты появляются, то они должны испаряться быстрее, не отдаляясь значительно от основного пеллета. Таким образом, их треки могут оказаться внутри облака основного пеллета и быть неразличимыми на снимках.

Оценки скоростей микропеллетов Скорости микропеллетов вычислялись в приближении того, что они отлетают от пеллета в направлении, нормальном к траектории основного пеллета в плоскости фотографии (рис. 1–3). Вследствие этого предположения значения скорости могут быть недооценены. Детальное статистическое исследование скоростей микропеллетов проводилось для разряда 41025, представленного на рис. 3, так как в нем был получен снимок, на котором различимо максимальное число микропеллетов. Для исследования углового распределения отлетающих частиц было отобрано двенадцать треков микропеллетов, летящих „вверх“ (см. верхнюю часть рис. 3, где треки отмечены сплошными линиями). Они отходят в основном под углом 30-40 к скорости основного пеллета.

Гистограмма соответсвующих скоростей микропеллетов на рис. 5 показывает, что наиболее вероятны нормальные скорости 150–250 m/s.

Заметно, что микропеллеты отлетают не только „вверх“. Тщательное изучение снимка позволяет обнаружить несколько треков микропеллетов, отлетающих от поверхности пеллета „вниз“, но затем их треки загибаются „вверх“ (рис. 3, штриховые линии). Это позволяет сделать предположение о существовании силы, которая, как видно из рис. 3, изгибает траектории как основного пеллета, так и эмитированных микропеллетов „вверх“.

Рис. 4. Профили скорости испарения для разрядов 41018, Таким образом, микропеллеты, эмитированные „вниз“, 41019, 41025. Сплошная линия — измерено с помощью замедляются и затем ускоряются „вверх“. К сожалению, широкообзорного фотодетектора; штриховая — радиально разразрешение фотографии недостаточно для детального решенный снимок CCD-камеры, полученный интегрированием исследования микропеллетов, отделившихся „вниз“.

вдоль силовых линий магнитного поля; тонкая сплошная линия — расчет по МНЭ.

К сожалению, в разряды такого типа инжекция производилась очень редко. В связи с недостаточной статистикой трудно определить, какой именно параметр плазмы ответствен за неблюдаемый эффект. Одной из возможных причин может быть режим нагрева с помощью ИНА и ИЦР, когда быстрые частицы создают тепловой источник внутри тела пеллета ближе к его поверхности по сравнению с тепловым источником, создаваемым электронами. Более высокий температурный градиент на поверхности пеллета может инициировать хрупкое разрешение и эмиссию микропеллетов.

Быстрые ионы могут существовать во всем сечении плазменного шнура. Преимущественное наблюде- Рис. 5. Гистограмма распределения нормальных скоростей ние микропеллетов на периферии плазменного шнура микропеллетов в разряде 41025.

Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. Исследование пылевой моды испарения углеродных макрочастиц в стеллараторе W7-AS Таблица 1. Оценки скорости микропеллетов Полное Число Средний угол Средняя скорость VНомер Vpel, Испущены число изученных рассеяния, нормальная к треку разряда m/s „вверх“ микропеллетов микропеллетов град. пеллета, m/s 41018 300 3 3 3 41.3 41019 260 11 5 11 55.1 41025 280 23 13 16 37.1 Таблица 2. Оценки радиусов микропеллетов Номер Номер ne(), Te(), Метод Радиус микро разряда микропеллета 1019 m-3 eV оценки пеллета, 10-6 m 41018 (рис. 1) 1 2.7 220 1 32.41018 (рис. 1) 2 4.1 270 1 22.41019 (рис. 2) 1 3.8 190 1 33.41025 (рис. 3) 1 12 310 2 38.41025 (рис. 3) 2 12 310 1 40.41025 (рис. 3) 2 12 310 2 48.41025 (рис. 3) 3 12 310 2 37. П р и м е ч а н и е. 1 — по интегральному излучению, 2 — по глубине проникновения микропеллета.

Результаты исследования параметров микропеллетов может приводить к несбалансированному ионному исв разрядах 41018, 41019, 41025 суммированы в табл. 1. парению поверхности пеллета и к соответствующему Отметим, что полученные значения скорости наблю- ускорению пеллета в тороидальном направлении. Таким даемых углеродных пылевидных частиц коррелируют со образом, можно считать установленным, что причина значениями 240-260 m/s, предсказываемыми по модели наблюдаемого явления — реактивное ускорение вследхрупкого разрушения углерода в работе [1] ствие испарения в условиях несимметричного нагрева.

Оценки размера микропеллетов V0 = T c, Для определения размера микропеллетов были разработаны две методики. Первая основана на расчете где = 2 · 10-5 K-1 — фактор теплового расширения отношения интегральной интенсивности излучения из углерода, T = 4000-4500 K — температура поверхно облака одиночного микропеллета к интегральной инсти углерода [11], 1 — доля зажатого объема зерна = тенсивности излучения из облака пеллета в целом, углерода и c = 3 · 103 m/s — скорость звука в углероде.

при известном размере пеллета до инжекции. Другая Заметное на снимках (рис. 1–3) искривление траметодика оценки базируется на сравнении измеренной екторий наблюдалось и в случае примесной пеллетдлины трека микропеллета с той, которая оценивается инжекции в плазму установки CHS с ИНА-нагревом [13], по МНЭ.

где было высказано предположение о сильном влиянии Отношение интегралов интенсивности излучения.

быстрых ионов (из-за одностороннего нагрева) на исДля исследования были выбраны микропеллеты, отмепарение пеллета. В нашем случае необходимо сделать ченные цифрами 1 и 2 (рис. 1) в разряде 41018, 1 в важное замечение относительно эффективности ИНА разряде 41019 (рис. 2) и 2 в разряде 41025 на рис. нагрева. Пучки нейтральных атомов вводятся в плазму с (табл. 2). Выбор был сделан исходя из того, что эти помощью двух (ко- и контр-) ИНА мощностью примерно микропеллеты расположены достаточно далеко от сосед0.8 · 106 W каждый. Проблема заключается в том, что, согласно оценкам, ожидается разное поглощение мощ- них, так что их треки не перекрываются. Это позволяет выделить интенсивность излучения микропеллета из ности по отношению к направлению магнитного поля.

облака испаряющегося основного пеллета. Как показано Инжектор в направлении положительного магнитного поля является контринжектором и имеет меньшую эф- в работе [10], интегральная по пеллетному облаку интенфективность, так как значительное число орбит быстрых сивность излучения испаряющегося пеллета I пропорчастиц покидает плазму. Инжектор, направленный про- циональная скорости его испарения. Таким образом, тивоположно магнитному полю, является коинжектором интегральный свет из облака пропорционален полному с полным высаживанием мощности. Следовательно, не числу атомов в пеллете. Из рис. 1–3 можно определить стоит ожидать точного баланса потока мощности ИНА интегралы излучения из облаков как основного пеллена пеллет даже в случае одинаковой мощности. Это та Ipel, так и микропеллетов Imicropel. Количество атомов Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. 70 В.Ю. Сергеев, В.Г. Скоков, В.М. Тимохин, Б.В. Кутеев, В.Ю. Мартыненко, Р. Бурхенн ne() и Te(), соответствующих малому радиусу начала испарения микропеллета = micropel. Проводилось моделирование испарения микропеллетов, отмеченных цифрами 1–3 на рис. 3, для которых это предположение соответствует наилучшим образом. Параметры расчета были следующими: ne() (1.1-1.2) · 1020 m-3, Te() =300 eV, измеренная по снимку длина треков составляет (2.1-3.0) · 10-2 m. Моделирование с целью получить такую же глубину испарения дает радиусы микропеллетов (37-48) · 10-6 m (табл 2). Точность таких оценок не очень высока ( 50%) из-за указанной выше неопределенности параметров плазмы вдоль траектории микропеллета. Тем не менее полученные размеры микропеллетов неплохо соответствуют тем, что оценены Рис. 6. К методу определения интенсивности излучения по отношению интегралов интенсивности излучения.

микропеллета Imicropel на фоне основного пеллета. Сплошная Отметим, что полученные размеры микропеллетов линия — излучение микропеллета в сумме с излучением (десятки микрон) заметно отличаются от микронных основного пеллета Ipel+micropel, штриховая — аппроксимация размеров микропеллетов, предсказываемых в моделях излучения основного пеллета Ipel.

хрупкого разрушения углерода [1]. Причины такого расхождения не ясны.

в основном пеллете и всех микропеллетах Npel+micropel известно из плотности = 0.9 · 103 kg/m3 и начального Заключение радиуса основного пеллета до инжекции. Следовательно, количество атомов в микропеллете может быть вычислеВ режимах с большой электронной плотностью и но по формуле ионным (ИНА + ИЦР) нагревом плазмы обнаружен но вый тип испарения углеродных пеллетов — с эмиссией Imicrope микропеллетов. Микропеллеты покидают поверхность Nmicropel = Npel+micropel. (1) Ipel+micropel основного пеллета под средним углом порядка 45.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.