WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

хания от частоты. Из полученных экспериментальных Характерный вид полученных кривых для двух частот данных можно сделать вывод, что затухание 3 dB/cm звука f = 120 и 380 MHz приведен на рис. 4. Экснаблюдается в кристалле KDP на частотах порядка периментально зарегистрированные зависимости интенf 500 MHz. Это означает, что акустооптические фильсивности дифрагированного света от положения луча тры для анализа изображений с линейной оптической лазера аппроксимировались соответствующими экспоапертурой около a = 1 cm могут быть созданы лишь ненциальными зависимостями. Из этих зависимостей в том случае, если частота управляющего сигнала не по стандартной методике метода наименьших квадратов превышает 500 MHz. В противном случае затухание определялся коэффициент затухания акустической волультразвука в пределах линейной апертуры фильтра ны в кристалле для определенной частоты ультразвука.

a = 1 cm будет сильным и это неизбежно скажется на Данные измерений для различных частот определяют качестве отфильтрованного изображения [7,16]. Очевидобщую зависимость коэффициента затухания от акустино, что затухание ультразвука влияет не только на ческой частоты, представленную на рис. 5.

работу акустооптического фильтра, но и акустооптического дефлектора, который может быть создан на основе исследованной геометрии взаимодействия света и звука [1–4].

Выбор оптимального среза кристалла для акустооптического фильтра Как было отмечено выше, кристалл KDP целесообразно использовать для управления оптическим излучением в диапазонах длин волн = 200-400 nm. Этот диапазон определяется, с одной стороны, областью прозрачностью кристалла 200 nm, а с другой стороны, теми длинами волн света, которые близки к краю полосы поглощения парателурита 350 nm. Очевидно, что при 350 nm парателурит предпочтительнее для использования в акустооптических фильтрах, чем Рис. 4. Зависимость относительной интенсивности дифраги- кристалл KDP, из-за величины акустооптического качерованного света от расстояния до пьезопреобразователя. ства [1–6,16,17].

Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. 70 В.Б. Волошинов, Д.В. Богомолов, А.Ю. Трохимовский Расчет показывает, что в фильтре на KDP можно уве- фильтра с теми же параметрами, что и в монохроматичеличивать угол среза кристалла до величины = 10-12. ском случае, при L = 2 cm значение пространственного При этом угле распространения ультразвука диапазон разрешения вдоль одного из направлений получается перестройки фильтра в пределах = 200-400 nm с равным Nx = 540. Как и следовало ожидать, полное учетом дисперсии показателя преломления n() обеспе- число разрешимых элементов в случае немонохроматичивается работой преобразователя в частотном диапа- ческого света оказывается существенно меньше, чем при зоне f = 140-350 MHz, что оказывается ниже частоты монохроматическом освещении: N 3 · 105.

f = 500 MHz, соответствующей допустимому затуха- Оказалось, что затухание акустической энергии также нию ультразвука в кристалле. Таким образом, указанные уменьшает число разрешимых элементов из-за уменьзначения углов можно считать оптимальными для шения эффективной апертуры при взаимодействии свеработы фильтра с линейной апертурой порядка a = 1cm.

та и звука. Следовательно, в соответствии с теорией При меньших значениях углов распространения уль- дифракции пятно дифрагированного света будет иметь тразвука в кристалле затухание акустической волны больший размер, чем в случае отсутствия затухания.

мало, однако при этом угол пространственного разде- Таким образом, убывание амплитуды звуковой волны по ления прошедшего и дифрагированного света оказыва- мере распространения уменьшает полное число разреется небольшим 1.5. Применение же фильтров шимых точек в отфильтрованном изображении. Расчет с углом среза >12 сопровождается увеличением показывает, что затухание ультразвука в кристаллах угловой апертуры устройства фильтрации, но при этом акустооптических приборов сказывается и на эффективзатухание звука может сказываться как на качестве ности дифракции. Причем влияние затухания на эфотфильтрованного изображения, так и на эффективности фективность оказывается даже более заметным, чем на дифракции. Кроме того, немаловажным является тот число разрешимых элементов. Если линейную апертуру факт, что создание электрических цепей согласования фильтра уменьшить до величины a = 0.5cm, то, как для пьезопреобразователей, работающих на частотах следует из расчетов, допускается работа устройства с f > 350 MHz, является сложной технологической про- частотами акустических волн вплоть до f = 600 MHz, блемой.

соответствующими при = 200 nm углам среза = 20.

Известно, что максимальное число разрешимых элеОчевидно, что затухание акустических волн неизбежментов вдоль одного из направлений в кадре отфильно повлияет и на работу акустооптического дефлектотрованного изображения в случае монохроматического ра. Известно, что в дефлекторе максимальное число света может быть рассчитано по формуле разрешимых элементов ограничено линейной апертурой устройства сканирования, поэтому влияние затухания Nx = /, (6) ультразвука окажется еще более заметным, чем в акустооптическом фильтре [1,3]. Например, анализ доказыгде разведение лучей = 0.9/a определяется дифраквает, что число разрешимых элементов, превышающее ционным пределом оптической системы.

N > 500, достигается в дефлекторе на кристалле KDP Эта формула может быть получена из применяемого при апертурах световых лучей в несколько сантиметров.

в оптике критерия Рэлея [7]. Для фильтра на основе кристалла KDP, вырезанного под углом = 12, с линейной апертурой порядка a = 1 cm и работаюЗаключение щего на длине волны = 300 nm, рассчет позволяет получить следующие значения для углов: = 2.05 и Таким образом, произведенные расчеты и измере = 0.0015. Расчет показывает, что по формуле (6) ния доказывают возможность эффективного применения Nx = 1370, а полное число разрешимых элементов в кристалла KDP в акустооптических фильтрах для рабокадре N = Nx · Ny = Nx = 2 · 106. Данное значение опреты в ультрафиолетовом диапазоне длин волн. Измеренделяет верхний предел для пространственного разреные значения затухания акустической энергии показали, шения фильтра, так как учитывает лишь дифракцию что рабочая частота перестраиваемых фильтров при монохроматического излучения.

линейных апертурах a 1 cm может достигать значений В случае немонохроматического света число разреf 500 MHz. Относительно небольшая угловая апертушимых элементов оказывается меньше и его можно ра устройств, создаваемых на основе кристалла KDP, оценить по следующей формуле [16]:

может быть увеличена за счет выбора такой геометрии взаимодействия света и звука, при которой акустиче1.25 nL Nx sin2(d + ) cos d, (7) ская волна распространяется под углом = 10-12 к оси [100] в плоскости (010). В этом случае эффективгде L — длина пьезопреобразователя. ность дифракции, ограничиваемая затуханием звука, и Из неравенства (7) видно, что число точек в отфиль- угол расхождения лучей на выходе из акустооптической трованном изображении возрастает с увеличением дли- ячейки оказываются соответствующими большинству ны пьезопреобразователя и использовании материалов с требований, предъявляемых к современным устройствам большим значением двулучепреломления n. Для KDP фильтрации света.

Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. Оптимизация акустооптического перестраиваемого фильтра на кристалле KDP Список литературы [1] Балакший В.И., Парыгин В.Н., Чирков Л.Е. Физические основы акустооптики. М.: Радио и связь, 1985. 279 с.

[2] Yariv A., Yeh P. Optical Waves in Crystals. New York: Wiley, 1984.

[3] Xu J., Stroud R. Acousto-Optic Devices. New York: Wiley, 1992.

[4] Goutzoulis A., Pape D. Designign and Fabrication of AcoustoOptic Devices. New York: Marcel Dekker, 1994.

[5] Chang C. // Proc. SPIE. 1976. Vol. 90. P. 12–22.

[6] Voloshinov V., Gupta N. // Proc. SPIE. 1999. Vol. 3900. P. 68– 73.

[7] Voloshinov V. // Proc. SPIE. 1998. Vol. 3584. P. 116–127.

[8] Миронов О.В., Троц Е.В. // Опт. и спектр. 1991. Т. 71.

С. 526–531.

[9] Беликов И., Волошинов В., Парыгин В. и др. // Письма в ЖТФ. 1988. Т. 14. С. 645–650.

[10] Katzka P., Chang I.C. // Proc. SPIE. 1979. Vol. 202. P. 26–32.

[11] Voloshinov V. Acousto-optic Fitration of Electromagnetic Radiation inthe Ultraviolet Region. New York: Plenum, 1991.

P. 665–670.

[12] Tang G., Chen J., Katz A. et al. // J. Biomed. Opt. 1998. Vol. 3.

P. 80–84.

[13] Voloshinov V., Gupta N. // Proc. SPIE. 2002. Vol. 4574.

P. 162–173.

[14] Ponomarev, Rodionov I., Teterin G. // Proc. SPIE. 1995.

Vol. 2449. P. 200–207.

[15] Chang C., Xu J. High Performance AOTFs for the Ultraviolet.

Institute of Electrical and Electronics Еngineers. New York:

Piscataway, 1998. P. 1289–1292.

[16] Gupta N., Voloshinov V. // Appl. Opt. 2004. Vol. 43. P. 2752– 2759.

[17] Voloshinov V., Gupta N. // Appl. Opt. 2004. Vol. 43. P. 3901– 3909.

Журнал технической физики, 2006, том 76, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.