WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Сравнение с экспериментом Если проинтегрировать полный спектр (19) по всем возможным значениям энергии кластера Ec, то резульQ татом будет полная вероятность WN вылета кластера с числом атомов N и зарядомQe. В этом смысле значения Q d WN /dEc в формуле (19) соответствуют абсолютным значениям спектра. На эксперименте обычно проще измерять относительные энергетические спектры IQ N кластеров с различным числом атомов. Как правило, выбирают нормированные на единицу при Ec = 0 относительные энергетические спектры Q Q IQ = d WN /dEc d WN /dEc.

N Ec=Отметим, что такая нормировка, удобная при проведении экспериментов, несколько „обедняет“ получаемую информацию, в частности, зависимость от температуры мишени, согласно (19), исчезает. На рис. 1 и 2 приведены энергетические спектры однозарядных I+1 кластеРис. 2. Относительный энергетический спектр (нормированров NbN и TaN с числом атомов в их составе N = 7 при ная интенсивность) I1 однозарядных кластеров Ta+1 с числом 7 бомбардировке мишеней из ниобия и тантала однозарядатомов в их составе N = 7 при бомбардировке мишени из танными ионами золота Au-1 при энергии 6 keV. На рис. тала однозарядными ионами Au-1 при энергии 6 keV: кривая — приведены относительные энергетические спектры I+1 расчет при значении варьируемого параметра q = 420 a.u., N • — эксперимент [19].

однозарядных кластеров FeN с числом атомов в их Журнал технической физики, 2004, том 74, вып. 70 В.И. Матвеев, С.А. Кочкин составе N = 7, 8, 9 при бомбардировке мишени из железа однозарядными ионами Xe+1 и энергии 8.5 keV.

При расчетах с целью ограничения числа подгоночных параметров считалось, что = и их общее значение, следуя [15], выбиралось равным энергии сублимации.

Таким образом, для ниобия = = 7.47 eV (энергия сублимации [18] ниобия), значение варьируемого параметра q = 270 a.u. (атомные единицы: = me = e = 1);

для тантала: = = 8.1eV (энергия сублимации [18] тантала), q = 420 a.u.; и для железа: = = 4.29 eV (энергия сублимации [18] железа), q = 200 a.u. Для сравнения на рис. 1-3 приведены также экспериментальные данные [7,19,20]. Рис. 3 приведен в подтверждение следующей из (19) слабой зависимости относительных энергетических спектров от числа частиц в кластере.

На рис. 4 и 5 приведены зависимости от температуры мишени выхода (18) однозарядных положительных и отрицательных кластеров Ag7, отнесенного к выходу Рис. 4. Относительная температурная зависимость однозатех же кластеров при температуре мишени = 156C рядных кластеров Ag+1 с числом атомов в их составе N = при бомбардировке мишени из серебра однозарядны- при бомбардировке мишени из серебра однозарядными ионами ионами Xe+1 при энергии 8.5 и 12.5 keV соот- ми Xe+1 при энергии 8.5 keV: линия — результаты расчета;

©, и — в соответствии с обозначениями [8] три ветственно, т. е. зависимость от температуры величин группы результатов измерений одной и той же температурной Q Q WN ( )/WN (156C), где N = 7 и Q = ±1 соответствензависимости в экспериментах [8].

но. При расчетах считалось, что разница между энергиями Ферми в металле и в кластере из семи атомов µ = 0.08 eV и параметр = 0.13. Для сравнения на рис. 4 и 5 приведены нормированные единым образом Рис. 5. Относительная температурная зависимость однозарядных кластеров Ag-1 с числом атомов в их составе N = при бомбардировке мишени из серебра однозарядными ионами Xe+ при энергии 12.5 keV, — эксперимент [8].

результаты экспериментов [8]. Причем в [8] для положительно заряженных кластеров приведены три группы Рис. 3. Относительные энергетические спектры I1 однозаN результатов, полученных на различных установках и рядных кластеров железа Fe1 с числом атомов в их составе N представленных нами на рис. 4, тогда как измерение N = 7-9 при бомбардировке мишени из железа однозарядтемпературной зависимости для отрицательно заряженными ионами Xe+1 при энергии 8.5 keV: линия — результат ных кластеров проводилось лишь на одной установке и слияния в логарифмическом масштабе трех линий соответпредставлено лишь одной группой результатов на рис. 5.

ствующих расчетным значениям трех величин I1 для N = 7-N Следует отметить значительный разброс в результатах при значении варьируемого параметра q = 200 a.u., ©,, — эксперимент [20]. измерений, что позволяет заключить, что теоретические Журнал технической физики, 2004, том 74, вып. Энергетические спектры и температурные распределения кластеров при ионном распылении... результаты не только качественно, но и удовлетворительно количественно согласуются с экспериментом [8], в котором исследовались температурные зависимости полного выхода нейтральных, а также положительно и отрицательно заряженных кластеров.

Авторы благодарны Российскому фонду фундаментальных исследований и Администрации Архангельской области за финансовую поддержку работы (грант № 0202-97503-p2002север).

Список литературы [1] Фундаментальные и прикладные аспекты распыления твердых тел. Сб. статей. Пер. с англ. Составитель Е.С. Машкова. М.: Мир, 1989. 399 с.

[2] Andersen H.H.K.Dan. // Vidensk. Selsk. Mat. Fys. Medd.

1993. Vol. 43. P. 127.

[3] Urbassek H.M., Hofer W.O.K.Dan // Vidensk. Selsk. Mat. Fys.

Medd. 1993. Vol. 43. P. 97.

[4] Баранов И.А., Мартыненко Ю.В., Цепелевич С.О., Явлинский Ю.Н. // УФН. 1988. Т. 156. С. 478.

[5] Распыление под действием бомбардировки частицами / Под ред. Р. Бериша, К. Виттмака. Вып. 3. М.: Мир, 1998.

551 с.

[6] Colla Th.J., Urbassek H.M., Wucher A. et al. // Nucl. Instrum.

Meth. 1998. Vol. B 143. P. 284.

[7] Belykh S.F., Habets B., Rasulev U.Kh. et al. // Nucl. Instrum.

Meth. 2000. Vol. B 164–165. P. 809.

[8] Staudt C., Heinrich R., Mazarov P. et al. // Nucl. Instrum.

Meth. 2000. Vol. B 164–165. P. 715.

[9] Kissel R., Urbussek H.M. // Nucl. Instrum. Meth. 2001.

Vol. B 180. P. 293.

[10] Belykh S.F., Palitsin V.V., Veryovkin I.V. et al. // Nucl. Instrum.

Meth. 2003. Vol. B 203. P. 164.

[11] Morozov S.N., Rasulev U.Kh. // Nucl. Instrum. Meth. 2003.

Vol. B 203. P. 192.

[12] Матвеев В.И., Хабибуллаев П.К. // ДАН. 1998. Т. 362.

С. 191.

[13] Belykh S.F., Matveev V.I., Veryovkin I.V. et al. // Nucl. Instrum.

Meth. 1999. Vol. B 155. P. 409.

[14] Матвеев В.И. // ЖТФ. 2000. Т. 70. Вып. 5. С. 10–15.

[15] Матвеев В.И. // ЖТФ. 2002. Т. 72. Вып. 6. С. 115.

[16] Гольдбергер М., Ватсон К. // Теория столкновений. М.:

Мир, 1967. 823 с.

[17] Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Статическая физика. Ч. 1. М.:

Наука, 1964. 567 с.

[18] Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. М.: Наука, 1978. 792 с.

[19] Belykh S.F., Rasulev U.Kh., Samartsev A.V., Veryovkin I.V. // Nucl. Instrum. Meth. 1998. Vol. B 136–138. P. 773.

[20] Bekkerman A.D., Dzhemilev N.Kh., Verkhoturov S.V. et al. // Microchim. Acta. 1998. Vol. 15. P. 371.

Журнал технической физики, 2004, том 74, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.