WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

Действуя таким образом, для случаев, показанных на более близким лепесткам спектра, и соответственно их скорость меньше отличается от групповой). Оказа- рис. 1 и рис. 5, c, получим значения коэффициентов 16 · 10-18 и 61 · 10-18 s2/cm, тогда как расчеты лось, что именно интерференция двух ближайших пар из дисперсионных уравнений (9) и (7) дают значепредвестников с главной частью импульса приводит на ния 24 · 10-18 и 30 · 10-18 s2/cm соответственно.

расстояниях x Lc к „сжатию“ по полувысоте. Чтобы Видно, что расхождение значений в обоих случаях не убедиться в этом, мы рассчитали огибающую импульса превышает 50%. Понятно, что знание величины групс помощью (5), оставив в спектре прямоугольного имповой скорости МСВ позволяет аналогичным образом пульса F() лишь частоты | f - f | 3/T0. Оказалось, p получить значение коэффициента.

что результаты такого расчета практически совпадают с поведением огибающей и фазы прямоугольного импульса, показанном кривыми 2 на рис. 7 при Заключение значениях координат x2,3,4. Таким образом, поведение огибающей импульса в ближней зоне (x < Ld) можно Таким образом, в работе экспериментально и теоретисвязать с суперпозицией главной части импульса и чески исследована связь параметров линейного импульпредвестником во время их „выбегания“ из-под имса ПМСВ, прошедшего через макет линии задержки на пульса.

основе одиночной пленки ЖИГ или структуры ФДМ с Необходимо отметить, что, несмотря на сходство длительностью входного прямоугольного импульса СВЧ.

механизмов компрессии прямоугольного импульса и Обнаружено, что для входных импульсов без начальмодулированного гауссова, существует принципиальное ной фазовой модуляции, по форме близких к прямоотличие. Модуляция гауссова импульса такова, что в угольным, длительность выходного импульса достигамомент компрессии огибающая импульса определяется ет 50-60% от первоначальной, если расстояние между суперпозицией всех спектральных компонент импульса, входным и выходным преобразователями S составляет в то время как в момент компрессии прямоугольно- примерно половину от дисперсионной длины импульго импульса часть энергии, соответствующая лепест- са Ld (S 0.5Ld), определяемую известным выражением кам |n| 3 в формировании сжавшегося импульса не для гауссова импульса длительностью T0 по уровню e-1.

участвует. Как следствие, энергия, заключенная между Показано, что этот факт может использоваться для оценки коэффициента дисперсии магнитостатических волн.

Такое частотное заполнение предвестников со стороны фронта и Результаты измерений удовлетворительно согласуютсреза характерно для среды с положительной дисперсией.

3 ся с расчетами в рамках параболического приближеЧто вполне ожидаемо, так как именно на этих частотах переносится наибольшая часть энергии импульса. ния и могут быть интерпретированы как результат Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. 70 А.А. Галишников, А.В. Кожевников, Р. Марчелли, С.А. Никитов, Ю.А. Филимонов суперпозиции импульса и предвестников, „выбегающих“ из-под импульса на начальной стадии распространения.

Показано, что отражением этого процесса является возникновение в центральной части импульса фазовой модуляции, характер которой отвечает дисперсионному сжатию импульса.

Работа поддержана грантами РФФИ № 04-02-17537, 05-02-17361 и Фонда содействия отечественной науке.

Список литературы [1] Stancil D.D. // J. Appl. Phys. 1982. Vol. 53. N 3. P. 2658– 2660.

[2] Барышев Д.В., Валявский А.Б., Вашковский А.В. и др. // РЭ. 1990. Т. 35. № 10. С. 2164–2171.

[3] Лукомский В.П., Седлецкий Ю.В. // Изв. вузов. Радиофизика. 1987. Т. XXX. № 5. С. 654–664.

[4] Кудинов Е.В., Шабунин А.П. // Радиотехнические устройства. Киев: Укр. НИИНТИ, 1987. С. 4–13.

[5] Андреев А.С., Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е. и др. // ЖЭТФ. 1984. Т. 86. Вып. 3. С. 1005–1015.

[6] Калиникос Б.А., Ковшиков Н.Г., Славин А.Н. // ЖЭТФ.

1988. Т. 94. Вып. 2. С. 159–176.

[7] De Gasperis P., Marcelli R., Miccoli G. // Phys. Rev. Lett.

1987. Vol. 59. N 4. P. 481–484.

[8] Chen M., Tsankov M.A., Nash J.M., Patton C.E. // Phys. Rev.

B. Vol. 49. N 18. P. 12 773–12 790.

[9] Kovshikov N.G., Kalinikos B.A., Patton C.E. et al. // Phys.

Rev. B. 1996. Vol. 54. N 21. P. 15 210–15 223.

[10] Filimonov Yu.A., Marcelli R., Nikitov S.A. // IEEE Trans. on Magn. 2002. Vol. 38. N 5. P. 3105–3107.

[11] Костылев М.П., Ковшиков Н.Г. // ЖТФ. 2002. Т. 72.

Вып. 11. С. 5–13.

[12] Synogach V.T., Fetisov Yu.K., Mathieu Ch. et al. // Phys. Rev.

Lett. 2000. Vol. 85. N 10. P. 2184–2187.

[13] Виноградова М.Б., Руденко О.В., Сухоруков А.П. Теория волн. М.: Наука, 1990. 252 с.

[14] Ахманов С.А., Выслоух В.А., Чиркин А.С. Оптика фемтосекундных лазерных импульсов. М.: Наука, 1988. 312 с.

[15] Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука, 1970. 719 с.

[16] O’Keeffe T.W., Patterson R.W. // J. Appl. Phys. 1978. Vol. 49.

N 9. P. 4886–4895.

[17] Damon R.W., Eshbach J.R. // J. Phys. Chem. Solids. 1961.

Vol. 19. B 3–4. P. 308–320.

[18] Двайт Г.Б. Таблицы интегралов. М.: Наука, 1964. 226 с.

Журнал технической физики, 2006, том 76, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.