WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика и техника полупроводников, 2007, том 41, вып. 1 БарьерыШоттки на основе пленок n-In2S3, полученных лазерным испарением © И.В. Боднарь+, В.А. Полубок+, В.Ф. Гременок¶, В.Ю. Рудь†, Ю.В. Рудь¶¶ Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе Российской академии наук, 194021 Санкт-Петербург, Россия + Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники, 220013 Минск, Белоруссия Объединенный институт физики твердого тела и полупроводников Национальной академии наук Белоруссии, 220072 Минск, Белоруссия † Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, 195251 Санкт-Петербург, Россия (Получена 22 марта 2006 г. Принята к печати 28 апреля 2006 г.) Методом импульсного лазерного испарения исходных мишеней с последующим осаждением на стеклянные подложки при температурах 480-720 K выращены гомогенные тонкие (0.6-1.5мкм) пленки n-In2S3, на которых впервые созданы барьеры Шоттки In/n-In2S3. Изучена температурная зависимость удельного сопротивления пленок n-типа проводимости и определена энергия активации донорных центров в них.

Исследованы спектральные зависимости квантовой эффективности фотопреобразования ( ) полученных барьеров. Из анализа спектральных зависимостей ( ) сделан вывод о характере межзонных переходов и оценена ширина запрещенной зоны в пленках In2S3. Сделан вывод о возможностях применения тонких пленок In2S3 в широкополосных фотопреобразователях оптического излучения.

PACS: 78.20.-e 1. Введение расплава и заканчивалась цилиндрическим капилляром, обеспечивающим формирование монокристаллической В тонкопленочных солнечных элементах на оснозатравки. Температуру в зоне расплава поддерживали ве многокомпонентных алмазоподобных халькогенидов (1400-1420) K, в зоне отжига 920 K. Ампулу в печи CuInGaSe2 с рекордной квантовой эффективностью и с расплавом выдерживали в течение 24 ч (для гомогевысокой радиационной стойкостью активной областью низации расплава), а затемопускали ее через фронт крислужит контакт между пленками CuInGaSe2 и CdS [1–3].

сталлизации в нижнюю зону со скоростью 0.18 мм/ч Однако с учетом формирующихся в последнее время при градиенте температуры 40 K/см.

экологических норм возникла необходимость исключеВ начальной стадии разработки процесса выращиния из состава таких фотопреобразователей высокотоквания были подобраны условия получения монокрисичного кадмия [2]. В этой связи заметно возросла сталлической затравки. Для образования затравки часть интенсивность поиска альтернативных решений столь расплава (длина участка 5-7мм) закристаллизовывали важной проблемы [2]. В круг возможных кандидатов путем опускания ампулы, а затем в течение 72 ч прона замену CdS вовлечено и малоизученное бинарное водили ее рекристаллизационный отжиг. На сформиросоединение In2S3 [4–8]. В настоящей работе представванной таким образом монокристаллической затравке лены первые результаты по созданию и исследованию проводили выращивание монокристаллов In2S3. После поверхностно-барьерных структур на основе тонких плекристаллизации всего расплава полученные кристаллы нок In2S3, выращенных методом импульсного лазерного отжигали в течение 150 ч. Указанные условия позволили испарения.

вырастить монокристаллы In2S3 диаметром 14-16 мм и длиной 50 мм.

Пленки In2S3 получали методом импульсного лазер2. Экспериментальная часть ного испарения, который широко применяется для полуВ качестве мишени для получения пленок служили чения пленок сложных полупроводниковых соединений.

монокристаллы бинарного соединения In2S3, выращен- Система импульсного лазерного испарения включала ные методом Бриджмена-Стокбаргера. Предварительпромышленный лазер, работающий в режиме свободно указанное соединение синтезировали двухтемпераной генерации (длина волны излучения = 1.06 мкм, турным методом из элементарных компонентов мардлительность импульса p = 10-3 с, энергия в импульки В4. Полученные кристаллы измельчали и загружали се Ep = 150-180 Дж). Подложками служили химически в двойные кварцевые ампулы, из которых внутреночищенные плоские стекла Corning 7059, температуру няя ампула имела небольшую конусность в области которых поддерживали в диапазоне Ts = 480-720 K.

¶ Лазерный луч фокусировался на поверхности мишени E-mail: gremenok@ifttp.bas-net.by ¶¶ E-mail: yuryrud@mail.ioffe.ru In2S3 с помощью стеклянной линзы с фокусным расстоБарьеры Шоттки на основе пленок n-In2S3, полученных лазерным испарением янием 500 мм. Монокристаллы соединения In2S3 располагали под углом 45 к направлению лазерного луча.

Частота следования импульсов составляла 3 · 10-2 Гц при энергии в импульсе 150-180 Дж. Осаждение пленок проводили в вакуумной камере при остаточном давлении 2 · 10-5 Па. Скорость конденсации составляла (3-6) · 105 /с. Толщина полученных пленок на активной площади 2 см2 составляла 0.6-1.5 мкм. Полученные пленки были зеркально гладкими и имели хорошую адгезию к поверхности стекла.

Состав выращенных монокристаллов и пленок определяли с помощью микрозондового рентгеноспектрального анализа на установке „Cameca-MBX“. Относительная погрешность определения концентрации компонентов не превышала 5%.

Структуру и параметры элементарной ячейки монокристаллов и мелкокристаллических пленок In2S3 устанавливали рентгеновским методом. Дифрактограммы записывали на автоматически управляемом с помощью компьютера рентгеновском дифрактометре ДРОН-3М в CuK-излучении с графитовым монохроматором. Образцы для рентгеновских измерений готовили путем растирания монокристаллов с последующим прессованием их в специальном держателе. Для снятия механических напряжений, возникающих при растирании и прессовании кристаллов, их отжигали в вакууме при 650 K в течение 2 ч. Пленки перед проведением рентгеновских исследований дополнительной обработке не подвергались.

3. Результаты и их обсуждение Результаты микрозондового рентгеноспектрального анализа представлены в табл. 1. Видно, что содержание элементов в осажденных пленках хорошо согласуется с составом исходных монокристаллов. В результате измерений было установлено, что не наблюдается значительных отклонений локального состава в различных Таблица 1. Состав полученных кристаллов и осажденных при разных Ts пленок n-In2SIn, ат% S, ат% Образец I II I II In2S3, 40.00 39.75 60.00 60.Рис. 1. Дифрактограммы кристалла (a) и пленок n-In2S3, объемный образец полученных при температурах осаждения Ts = 720 (b), 610 (c) и 480 K (d).

In2S3 40.00 40.61 60.00 59.(Ts = 720 K) In2S3 40.00 40.37 60.00 59.(Ts = 610 K) точках в пределах одной пленки, что свидетельствует об их однородности. Таким образом, использованный In2S3 40.00 39.85 60.00 60.метод лазерного испарения позволяет получать тонкие (Ts = 480 K) пленки In2S3, обеспечивая при этом достаточно высокую Примечание. I — расчетная концентрация, II — эксперимент.

однородность состава вещества.

4 Физика и техника полупроводников, 2007, том 41, вып. 50 И.В. Боднарь, В.А. Полубок, В.Ф. Гременок, В.Ю. Рудь, Ю.В. Рудь Таблица 2. Электрические и оптические параметры пленок Вакуумным термическим испарением чистого индия n-In2S3 при 300 K на поверхность лазерно-осажденных пленок n-In2S3 создавались поверхностно-барьерные структуры In/n-In2S3.

ind d № Ts,, ED, Eg, Eg В качестве омического контакта использовался слой образца K 105 Ом · см эВ эВ эВ серебра. Измерения стационарных вольт-амперных характеристик показали, что структуры In/n-In2S3 обла1.1 720 1.4 0.32 1.дают выпрямлением, причем пропускное направление 2.отвечает отрицательной полярности внешнего смещения 2 610 2.7 0.38 0.97 1.на полупроводнике, а коэффициент выпрямления состав1.04 1.ляет 10 при напряжении U = 5В (T = 300 K).

3 480 2.8 0.1.19 2.Освещение полученных структур In/n-In2S3 со стороны барьерной пленки вызывает появление фотонапряжения, причем пленка n-In2S3 заряжается отрицательно, что соответствует полярности выпрямления. МаксиНа рис. 1 представлены дифрактограммы монокримальная вольтовая фоточувствительность в полученных сталлов и пленок In2S3. Анализ показывает, что на структурах составляет 10 В/Вт при T = 300 K.

дифрактограммах как монокристаллов, так и пленок На рис. 3 приведены типичные спектральные заприсутствует система линий, соответствующая тетраговисимости относительной квантовой эффективности нальной структуре. По измеренным значениям углов дифотопреобразования ( ) структур In/n-In2S3 при фракции (2) были рассчитаны межплоскостные расстоT = 300 K в условиях их освещения со стороны барьеряния для различных плоскостей отражения, по которым ного контакта. Спектры ( ) нормированы на максис использованием метода наименьших квадратов опремальную фоточувствительность образца 1. Видно, что деляли параметры элементарной ячейки. Они таковы:

для полученных барьеров In/n-In2S3 рост фоточувствиa =(7.618 ± 0.002), c =(32.295 ± 0.005) для крительности начинается при энергии фотонов 0.9эВ сталлов и a =(7.573 ± 0.005), c =(32.25 ± 0.01) и в образцах 1 и 3 продолжается вплоть до 3.5 эВ, для пленок.

тогда как в случае образца 2 насыщение на уровне макТонкие пленки In2S3, как следует из определения знасимальной фоточувствительности достигается начиная ка термоэдс, обнаруживают, подобно исходному объемc 2 эВ. Интерференционные особенности в виде ному кристаллу [4], электронный тип проводимости, пяти эквидистантных пиков (рис. 3, кривая 2, отмечены который оказался нечувствительным к температуре осастрелками) установлены только для структуры, полученждения пленок. Удельное сопротивление полученных ной на пленке 2, выращенной при температуре осаждепленок в исследуемом интервале Ts (табл. 2) лежит в диапазоне (1.6-2.8) · 105 Ом · см при температуре измерения T = 300 K, что соответствует наиболее высокоомным исходным объемным кристаллам In2S3 [9]. Удельное сопротивление пленок (рис. 2) в зависимости от температуры следует экспоненциальному закону exp(ED/kT), (1) из которого в предположении сильной компенсации [10] можно определить энергию активации донорных центров ED. Как видно из табл. 2, использованные температуры осаждения Ts обеспечивают получение пленок, сопротивление которых определяется присутствием глубоких донорных уровней с энергиями ED = 0.29-0.38 эВ.

Близкие энергии донорных уровней для In2S3 сообщаются в [6].

Следует отметить, что термоциклирование пленок в диапазоне температур 290-390 K не вызывает какихлибо гистерезисных явлений в полученных зависимостях (T ) (рис. 2). Это обстоятельство, как и слабая зависимость электрических свойств пленок n-In2S3 от температуры их осаждения Ts (табл. 2), позволяет высказать мнение об отсутствии каких-либо фазовых превращений, Рис. 2. Температурная зависимость удельного сопротивлечто подтверждается и исследованием кристаллической ния пленок n-In2S3, полученных при температурах осаждеструктуры пленок n-In2S3. ния Ts = 720 (1), 610 (2) и 480 (3).

Физика и техника полупроводников, 2007, том 41, вып. Барьеры Шоттки на основе пленок n-In2S3, полученных лазерным испарением ния Ts = 610 K. Пленки, осажденные при более высоких или более низких Ts, как видно из рис. 3 (кривые и 3), таких особенностей не проявляли. Если учитывать наличие интерференционных особенностей как свидетельство высокой однородности структуры пленок In2S3, то следует считать, что наиболее совершенные пленки удается получать именно при Ts = 610 K. С учетом экспериментального значения толщины пленок In2Sd = 0.8мкм (образец 2) из соотношения для показателя преломления [11] mm-n =, (2) 2d(m - m-1) где m — длина волны максимума ( ), m — порядок интерференции, была сделана первая оценка показателя преломления In2S3: n = 3.1.

Как видно из рис. 3, для структур на основе пленок In2S3, выращенных при температуре осаждения от до 720 K, спектры фоточувствительности — широкоРис. 4. Зависимость ( )1/2 = f ( ) (1) и полосные и весьма схожи между собой. Изменение ( )2 = f ( ) (2) для структуры In/n-In2S3 (образец 2) температуры осаждения пленок (рис. 3) сопровождается при T = 300 K.

перераспределением в соотношении длинноволновой и коротковолновой составляющих фоточувствительности.

На рис. 4 представлен анализ спектров фоточувствительности полученных структур на основании соот- и путем экстраполяции ( )1/2 0 оценить ширину ношений теории межзонного оптического поглощения запрещенной зоны для непрямых оптических переходов:

ind в полупроводниках [12]. Длинноволновая часть спектEg 0.97 при T = 300 K. Из рис. 4 также следует, ров ( ) (рис. 4, кривая 1) спрямляется в координатах что коротковолновая часть спектра фоточувствитель( )1/2 = f ( ). Это служит основанием для того, ности спрямляется в координатах ( )2 = f ( ), а чтобы связать ее с непрямыми межзонными переходами экстраполяция ( )2 0 дает значение ширины запрещенной зоны In2S3 для прямых межзонных переходов:

d Eg = 1.60 эВ при T = 300 K. Следует отметить, что эти данные не согласуются с аналогичными оценками для объемных кристаллов In2S3 [9]. В то же время следует d ind признать, что аналогичные оценки Eg и Eg для пленок In2S3, полученных при Ts = 480 и 720 K (табл. 2), d ind оказываются более близкими к результатам Eg и Eg для объемных кристаллов In2S3 [9]. Очевидно, что для выяснения причины такого несоответствия требуется проведение специальных исследований. Можно также полагать, что соединение In2S3 относится к фазам переменного состава и, следовательно, неоднозначность в оценках ширин запрещенной зоны пленок In2S3 может быть связана с изменением состава данного соединения в пределах области его гомогенности.

4. Заключение Методом импульсного лазерного осаждения при различных температурах впервые получены гомогенные тонкие пленки n-In2S3, и показана возможность создания на их основе тонкопленочных барьеров Шоттки. ОбРис. 3. Спектральные зависимости квантовой эффективности суждается характер межзонных оптических переходов фотопреобразования структур In/n-In2S3 в зависимости от в пленках In2S3, и оценивается энергия непрямых и температуры осаждения пленок In2S3. Ts, K: 1 — 720, 2 — 610, прямых межзонных оптических переходов. Полученные 3 — 480.

4 Физика и техника полупроводников, 2007, том 41, вып. 52 И.В. Боднарь, В.А. Полубок, В.Ф. Гременок, В.Ю. Рудь, Ю.В. Рудь структуры могут найти применение в высокоэффектив- Schottky barriers upon n-In2S3 films ных радиационно стойких солнечных элементах на осноobtained by the laser evaporation ве твердых растворов CuInGaSe2 в качестве барьерной I.V. Bodnar+, V.A. Polubok+, V.F. Gremenok, компоненты вместо CdS.

V.Yu. Rud†, Yu.V. Rud Настоящая работа поддержана программой ОФН РАН Ioffe Physicotechnical Institute, „Новые принципы преобразования энергии в полупроRussian Academy of Sciences, водниковых структурах“.

194021 St. Petersburg, Russia + Belarusian State University of Informatics Список литературы and Radioelectronics, 220013 Minsk, Belarus [1] R. Ramanathan, M.A. Contreras, C.A. Perkins et al. Prog.

Joint Institute of Solid State Physics Photovolt. Res. Appl., 11, 225 (2003).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.