WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Ранее установлено [1,2], что в процессе деформации моно- и поликристаллических материалов возможно возникновение как волновых, так и стационарных пространственно-временных картин локализации. При этом образование стационарных картин, характеризующихся пространственным периодом типично для Рис. 5. Эволюция картин локализации пластической депараболической стадии деформационной кривой с поформации на параболической подстадии кривой нагружения казателем параболичности n 0.5. Для объяснения пес n 0.4 (a) и на стадии предразрушения (b) образца спларестройки волновой картины можно воспользоваться ва Э110.

некоторыми идеями синергетического подхода в эволюции диссипативных структур в процессе развития деформации [14]. Можно полагать, что перестройка кривой пластического течения, которая соответствует стационарного режима, установившегося на параболичепараболической подстадии с n 0.2. Здесь можно наской подстадии с n 0.5, соответствует потере устойблюдать, как формируется один очаг, соответствующий чивости текущего равновесия, после которой возникает шейке, которая на данной подстадии обнаруживается новый периодический режим, называемый предельным визуально.

циклом. Представленная на рис. 2 периодическая завиТаким образом, полученные данные позволяют поласимость (t) характерна для так называемого жесткого гать, что именно согласованное периодическое изменетипа потери устойчивости, когда система скачкообразно ние пространственного периода локализации деформа- переходит от стационарного режима к колебательноции и интенсивности (скорости) деформации в очагах му [15]. Развитие картины локализации деформации локализации определяет неустойчивость процесса в этом случае можно изобразить в виде траектории xx пластического течения на параболической стадии де- в фазовом пространстве, перемещение изображающей формационной кривой сплава циркония, которая сопро- точки по которой соответствует временной эволюции де вождает формирование одного очага локализации — формируемой системы. Эта траектория отображает геоЖурнал технической физики, 2006, том 76, вып. Закономерности локализаци пластической деформации при формировании шейки... случае, если на параболической стадии существует хотя бы одна подстадия с n < 0.5, возможен один цикл периодического изменения, как это наблюдалось, например, в кремнистом железе [17].

Выводы 1. Пластическое течение сплава циркония на параболической стадии деформационного упрочнения при показателе параболичности n < 0.5 сопровождается потерей устойчивости, характеризующейся периодическим изменением пространственного периода макролокализации деформации, коррелирующим с периодическим изменением интенсивности локального удлинения xx в очагах локализации.

2. Колебательный режим, характеризующий неустойчивость локализации пластического течения на завершающей стадии деформации, можно описать фазовой траекторией, представляющей предельный цикл, устойчивость которого определяется способностью материала к пластическому изменению формы.

Рис. 6. Фазовая траектория эволюции локализации деформации в сплаве Э110.

Список литературы [1] Zuev L.B. // Ann. Phys. 2001. Vol. 10. N 11–12. P. 965–984.

метрическую связь между параметрами и N в завиxx [2] Зуев Л.Б., Данилов В.И., Семухин Б.С. // УФМ. 2002. Т. 3.

симости от степени пластической деформации (времени) Вып. 3. С. 237–304.

(рис. 6) и может быть описана уравнениями кинетики [3] Рыбин В.В. // ФММ. 1977. Т. 44. Вып. 3. С. 623–632.

[4] Владимиров В.И., Романов А.Е. Дисклинации в кристалв рамках модели Лотка–Вольтерра [16]. Видно, что по лах. Л.: Наука, 1986. 223 с.

окончании параболической подстадии с n 0.5, фазовая [5] Барахтин Б.К., Владимиров В.И., Иванов С.А. и др. // кривая образует неустойчивый предельный цикл. Из ФТТ. 1986. Т. 28. Вып. 7. С. 2250–2252.

рис. 6 следует, что с ростом общей деформации система [6] Wray P.J. // J. Appl. Phys. 1970. Vol. 41. N 8. P. 3347–3352.

эволюционирует по одному из витков спирали, при этом [7] Пресняков А.А. Локализация пластической деформации.

плотность очагов локализации деформации N сначала М.: Машиностроение, 1983. 56 с.

уменьшается в результате их объединения, а затем снова [8] Криштал М.М. // ФММ. 2001. Т. 92. Вып. 3. С. 89–96.

возрастает.

[9] Олемской А.И., Кацнельсон А.А. Синергетика конденсированной среды. М.: УРСС, 2001. 335 с.

В ходе такой эволюции интенсивность локализации [10] Займовский А.С., Никулина А.В., Решетников Н.Г. Цирдеформации в очагах сначала увеличивается, а заxx кониевые сплавы в ядерной энергетике. М.: Энергоатомтем уменьшается за счет перераспределения локальной издат, 1994. 256 с.

деформации между вновь возникающими дополнитель[11] Полетика Т.М., Данилов В.И., Нариманова Г.Н. и др. // ными зонами, что соответствует более равномерному ЖТФ. 2002. Т. 79. Вып. 9. С. 57–62.

изменению формы образца. Очевидно, что один виток [12] Zuev L.B., Danilov V.I., Poletika T.M., Barannikova S.A. // спирали соответствует подстадии параболической криInt. J. Plasticity. 2004. Vol. 20. N 5. P. 1227–1249.

вой с n < 0.5 и является этапом локализации пласти- [13] Кайбышев О.А. Сверхпластичность промышленных сплаческого течения исследуемого сплава. Установившийся вов. М.: Металлургия, 1984. 320 с.

[14] Лоскутов А.Ю., Михайлов А.С. Введение в синергетику.

колебательный режим является неустойчивым, так как М.: Наука, 1990. 276 с.

траектория скручивается с предельного цикла, стремясь [15] Арнольд В.И. Теория катастроф. М.: УРСС, 2004. 128 с.

к точке, соответствующей одному очагу локализации — [16] Вольтерра В. Математическая теория борьбы за сущешейке (рис. 6). Устойчивость пластического движения ствование. М.: Наука, 1976. 286 с.

по фазовой траектории зависит от характера деформаци[17] Баранникова С.А., Данилов В.И., Зуев Л.Б. // ЖТФ. 2004.

онного упрочнения и ресурса пластичности материала.

Т. 74. Вып. 10. С. 52–56.

Так, для многих пластичных материалов деформационная кривая характеризуется параболической стадией с n 0.5, в конце которой наблюдается увеличение амплитуды одного из стационарных очагов локализации с последующей трансформацией его в шейку [1,2]. Втом 4 Журнал технической физики, 2006, том 76, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.