WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

персионного соотношения не определяется, то наличие Для кривых на рис. 3 максимумы ImW(), ImW (H) специфического закона для блоховских чисел приводит и минимумы ImW ( ), ImW (H) связаны с резонанк новому типу взаимодействия сом (b) для первой гармоники. Брэгговский резонанс (с) 2n приводит к возрастанию ReW (), Re W(H), ReW ( ) и = 2, kx = 2kx, k ± = k - k, (19) ReW (H). Характер кривых на высокочастотных концах d обусловлен ”конкуренцией” брэгговского (c) и нелинейт. е. вторая гармоника возбуждается в результате взаимоного (b) резонансов.

действия двух первых гармоник, бегущих навстречу друг другу вдоль оси 0Z.

Численное решение системы дисперсионных уравнеЗаключение ний для условий синхронизма (19) представлено на рис. 2 сплошными кривыми 1–14 для первых гармоник. В работе исследовано нелинейное взаимодействие Рассмотрим зависимость матричного коэффициента W волн в периодической сверхрешетке полупроводник– от частоты и магнитного поля. На рис. 3, a приведены диэлектрик, помещенной в магнитное поле. Исследузависимости W (), W (H) для кривой 7 (рис. 1), на емая нами нелинейность обусловлена нелинейностью рис. 3, b — зависимости W(), W(H) для второй гармо- тока свободных носителей в полупроводниковых слоях.

ники этой кривой, а на рис. 3, c — для кривой 5 (рис. 1). В работе изложена методика ”трехволнового взаимоЗависимости нормированы на максимальные значения. действия”, примененная к периодическим структурам.

Величина матричного коэффициента определяется тремя Предполагается, что нелинейность малая, т. е. энергия резонансными явлениями: циклотронным, нелинейным и нелинейного взаимодействия меньше энергии взаимодейбрэгговским резонансом. ствующих волн. Рассмотрены особенности нелинейного а) При = H ( = 2H) или = H ( = 2H/2) взаимодействия, связанные с периодичностью структуимеет место циклотронный резонанс для первой или вто- ры. Изучены два типа возбуждения второй гармоники:

рой гармоник, приводящий к бесконечным значениям W возбуждение, происходящее при взаимодействии первых и W. Расходимость на рис. 3, c для зависимостей W ( ) гармоник, распространяющихся в одном направлении, и Журнал технической физики, 2001, том 71, вып. 48 А.А. Булгаков, О.В. Шрамкова Рис. 3. Зависимости нелинейных коэффициентов от частоты и магнитного поля. a —для кривой 7 (первая гармоника) на рис. 1, b — для второй гармоники кривой 7 на рис. 1, c —для кривой 5 на рис. 1.

Журнал технической физики, 2001, том 71, вып. Нелинейное возбуждение второй гармоники в полупроводниковой сверхрешетке... возбуждение, происходящее при взаимодействии первых [23] Басс Ф.Г., Булгаков А.А., Тетервов А.П. Высокочастотные свойства полупроводников со сверхрешетками. М.: Наука, гармоник, распространяющихся в противоположных на1989. 287 с.

правлениях. Показано, что изменение амплитуд первой [24] Булгаков А.А., Шрамкова О.В. // РЭ. 2001. Т. 46. Вып. 2.

и второй гармоник связано с несколькими резонансныС. 236–240.

ми явлениями: циклотронным резонансом, брэгговским резонансом и нелинейным резонансом. ”Конкуренция” между данными типами резонансов приводит к сложным зависимостям нелинейных коэффициентов от частоты и магнитного поля. Особое внимание следует обратить на то, что для полупроводниковой сверхрешетки, помещенной в магнитное поле, эффективность генерации гармоник зависит от величины магнитного поля: так, в точке циклотронного резонанса наблюдается значительное увеличение взаимодействия волн.

Список литературы [1] Моисеенко В.Н., Гречук Т.З., Носенко А.Е., Антоненко М.М. // ФТТ. 1996. Т. 38. Вып. 11. С. 3343–3344.

[2] Kador L., Braun M., Allakhverdiev K.R., Salaev E.Yu. // Opt. Commun. 1997. Vol. 143. N 1–3. P. 62–66.

[3] Allakhverdiev K.R., Ismailov F., Kador L., Braun M. // Sol.

St. Commun. 1997. Vol. 104. N 1. P. 1–3.

[4] Martorell Jordi, Vilaseca R., Corbalan R. // Appl. Phys. Lett.

1997. Vol. 79. N 6. P. 702–704.

[5] Yoo Jeong-Geun, Choi Suk-Won, Hoshi Hajime et al. // Jap.

Appl. Phys. 1997. Vol. 36. N 6. P. L1168–L1171.

[6] Акципетров О.А., Воротилов К.А., Климкин Д.А. и др. // ФТТ. 1996. Т. 38. Вып. 10. С. 3101–3107.

[7] Любчанский И.Л. // ФТТ. 1995. Т. 37. Вып. 6. С. 1812–1818.

[8] Hoshi H., Manaka T., Ishikawa K., Takezoe H. // Jap.

J. Appl. Phys. 1. Regul. Pap. Notes Rev. Pap. 1997. Vol. 36.

N 10. P. 6403–6404.

[9] Zayats A., Vinogradov E., Keller O. et al. // Proc. SPIE. Int.

Soc. Opt. Eng. 1996. Vol. 2801. P. 115–123.

[10] Scalora V., Bloemer M.J., Manka A.S. et al. // Phys. Rev. A.

1997. Vol. 506. N 40. P. 3166–3174.

[11] Azarenkov N.A., Denisenco I.B., Osticov K.N. // Surf. Rev.

Lett. 1995. Vol. 2. N 5. P. 579–585.

[12] Tomaru S., Watanabe T., Hikita M. et al. // Appl. Phys. Lett.

1996. Vol. 68. N 13. P. 1760–1762.

[13] Vilaseca R., Trull J., Martorell J., Corbalan R. // Proc.

SPIE–Int. Soc. Opt. Eng. 1996. Vol. 2801. P. 108–114.

[14] Силин В.П. // ЖЭТФ. 2000. Т. 117. Вып. 5. С. 926–931.

[15] Пожар В.Э., Чернозатонский Л.А. // ФТТ. 1985. Т. 27.

В. 3. С. 682–685.

[16] Бломберген Н. Нелинейная оптика М.: Мир, 1966. С. 424.

[17] Вильхельмссон Х., Вейланд Я. Когерентное нелинейное взаимодействие волн в плазме. М.: Энергоиздат, 1981.

С. 224.

[18] Галеев А.А., Карпман В.И. // ЖЭТФ. 1963. Т. 44. Вып. 2.

С. 592–602.

[19] Bulgakov A.A., Bulgakov S.A., Vazquez L. // Phys. Rev. E.

1998. Vol. 58. N 5. P. 7887–7898.

[20] Булгаков А.А., Шрамкова О.В. ФТП. 2001. Т. 35. Вып. 5.

С. 578–585.

[21] Хартман Ф. Обыкновенные дифференциальные уравнения. М.: Мир, 1966. 490 с.

[22] Булгаков А.А., Харкина С.И., Яковенко В.М. // ФТТ. 1980.

Т. 22. Вып. 8. С. 2536–2538.

4 Журнал технической физики, 2001, том 71, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.