WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 || 3 |

Обтекание сверхзвуковым потоком горючей смеси клина приводит при определенных условиях к формированию сложной волновой структуры с детонационной волной. На рис. 3 приведены поля статического давления, реализующиеся в потоке стехиометрической водородно-кислородной смеси при различных значениях подведенной к газу энергии излучения. Видно, что во всех случаях воспламенение начинается за фронтом первичной наклонной ударной волны, центрированной на носике клина, у его поверхности.

Можно выделить три характерные области течения, размер которых при фиксированных параметрах потока зависит от величины подведенной к газу энергии излучения Es : зона индукции, зона воспламенения смеси (она еще называется переходной областью) и зона Рис. 3. Поля статического давления при обтекании клина с детонационного горения. На рис. 3 и далее эти зоны = 8 сверхзвуковым потоком смеси H2/O2 = 2/1 (параметры обозначены соответственно цифрами 1, 2 и 3.

те же, что для рис. 2) при воздействии лазерного излучения в В зоне 1 газодинамические параметры потока за приосевой области потока с Ye = 2cm при Es = 0 (a); 0.01 (b) фронтом ударной волны не меняются. Длина этой зоны и 0.05 eV/(molecule O2) (c). Изолинии P = const даны в барах.

Журнал технической физики, 2007, том 77, вып. 46 Л.В. Безгин, В.И. Копченов, А.М. Старик, Н.С. Титова фронтом в одномерном приближении (для рассматрива- Таблица 2. Длина зоны индукции Lind и длина зоны возникновения детонационной волны LD в зависимости от размеров емых параметров невозмущенного потока температура возбужденной зоны Ye при = 8 и различных значениях Es и давление газа за фронтом T1 = 824 K и P1 = 28.2kPa).

В отсутствии возбуждения молекул O2 лазерным излуEs, eV/(molecule O2) чением значение Lind = 4.2 m достаточно велико даже для стехиометрической водородно-кислородной смеси.

Ye, cm 0.01 0.03 0.Непосредственно за зоной индукции располагается зона, Lind, cm LD, cm Lind, cm LD, cm Lind, cm LD, cm в которой происходит воспламенение смеси и переход от 0 424.3 545.0 424.3 545.0 424.3 545.дефлаграционного горения к детонационному. Именно 0.25 262.4 358.2 149.1 216.0 98.9 163.здесь вследствие выделения химической энергии форми0.5 192.6 273.8 96.0 154.0 63.8 112.руются волны сжатия, взаимодействие которых между 1 146.9 213.8 64.3 117.0 45.3 88.собой приводит к формированию первичной детонаци2 131.1 190.5 64.1 102.8 44.7 76.онной волны, расположенной в зоне 2 между поверх5 124.5 174.2 64.0 89.1 43.5 62.ностью клина и фронтом наклонной ударной волны.

В случае отсутствия облучения при рассматриваемых параметрах длина этой зоны Lt < Lind. Величина Lt зависит от P1, T1 и характерных времен химических потока существует некоторое критическое значение Ye, реакций, т. е. от состава смеси, и определяется как начиная с которого уменьшение поперечного размевременем выделения химической энергии в процессе ра облучаемой области потока приводит к резкому горения, так и временем формирования из волн сжатия увеличению Lind и LD. При T0 = 600 K, P0 = 104 Pa, первичной детонационной волны. M0 = 6 для Es = 0.01 eV/(molecule O2) Ye = 1.5 cm, а Взаимодействие первичной детонационной волны с для Es = 0.05 eV/(molecule O2) Ye = 0.75 cm. Наобофронтом наклонной ударной волны приводит в обла- рот, при Ye > Ye значения Lind и LD меняются масти 3 к образованию основной детонационной волны, ло. Это означает, что для обеспечения приемлемых которая имеет меньший угол наклона фронта к оси OX, значений LD ( 1m) достаточно проводить облучение чем первичная детонационная волна. Начало области 3 потока в очень узкой приосевой области. Например, при определяется координатой пересечения фронтов удар- Es = 0.05 eV/(molecule O2) даже при Ye = 0.5cm можно ной и первичной детонационной волн. стабилизировать детонационную волну на расстоянии Возбуждение молекул O2 лазерным излучением с всего 1.1 m от носика клина.

+ длиной волны I = 762 nm в состояние b1 даже в Ускорение процессов, приводящих к сокращению длиg узкой зоне перед носиком клина (Ye = 2cm) приводит ны зоны индукции и зоны энерговыделения при лазернок существенному сокращению как зоны индукции, так и индуцированном возбуждении молекул O2, обусловлено переходной зоны (зоны воспламенения). Велична этого интенсификацией цепных процессов в смеси H2/O2.

сокращения зависит от Es, а следовательно, от концен- На рис. 4 показано изменение вдоль линии тока с + трации возбужденных молекул O2(a1 ) и O2(b1 ) в y = Ye = 2cm (эта линия ограничивает область облучеg g смеси. При Es = 0.01 eV/(molecule O2) (эта величина Es ния для вариантов, представленных на рис. 3) массопри рассматриваемых параметрах потока отвечает энер- вых концентраций компонентов смеси и температуры гии излучения, выделившейся в единице объема газа, газа в случае воздействия излучения с I = 762 nm, Ea = 6.45 · 10-4 J/cm3) длина зоны индукции уменьша- Es = 0.05 eV/(molecule O2) (a) и при его отсутствии (b).

ется с 4.24 при отсутствии облучения до Lind = 1.3m. Из приведенных распределений видно, что присутДлина переходной области Lt уменьшается при этом ствие в смеси после зоны облучения электронно+ с 1.2 до 0.6 m, т. е. уменьшение Lind при воздействии из- возбужденных молекул O2(a1 ) иO2(b1 ) существенg g лучения больше, чем Lt. Тем не менее следует отметить, но меняет динамику изменения концентраций активных + что возбуждение молекул O2 в состояние b1 приводит атомов O, H и радикалов OH, являющихся носителями g к сокращению не только длины зоны индукции, но и цепного механизма, за фронтом наклонной ударной волзоны энерговыделения. ны, где повышение температуры до 824 K стимулирует При увеличении Es до 0.05 eV/(molecule O2) (Ea = протекание химических реакций.

= 3.23 · 10-3 J/cm3) значение Lind уменьшается до 0.45, При Es = 0 главными компонентами, образующимися а Lt до 0.3 m. Расстояние от носика клина до начала обла- в смеси за фронтом ударной волны, являются молекулы сти, занятой детонационной волной, LD (LD = Lind + Lt) H2O и HO2. Инициирование цепи здесь происходит уменьшается при этом с 5.45 (при отсутствии облуче- вследствие протекания реакции H2 + O2 = 2OH. Далее ния) до 0.76 m, т. е. более чем в 7 раз. Уменьшение длины радикалы OH реагируют с H2: OH + H2 = H2O + H.

зоны индукции и переходной зоны зависит также от Атомы H участвуют в двух процессах. Один из них явпоперечного размера облучаемой области потока Ye. Это ляется реакцией разветвления цепи O2 + H = OH + O, иллюстрирует данные расчета значений Lind и LD при а другой, H + O2 + M = HO2 + M, протекающий достаразличных значениях Ye для Es, приведенные в табл. 2. точно интенсивно при условиях, реализующихся за Видно, что для каждого Es при заданных параметрах фронтом наклонной ударной волны, приводит к обрыву Журнал технической физики, 2007, том 77, вып. Инициирование детонационной волны при обтекании клина сверхзвуковым потоком... + низкая концентрация возбужденных молекул O2(b1 ) в g + смеси перед фронтом ударной волны (CO (b1 ) < 10-6).

2 g + Уменьшение CO (b1 ) в этой области обусловле2 g + но процессом тушения O2(b1 ) +M = O2(a1 ) +M.

g g В результате этого процесса происходит нагрев газа, и температура в зоне поглощения меняется при Es = 0.05 eV/(molecule O2) от 600 до 627 K. Однако этот нагрев не вносит значительного вклада в уменьшение Lind. При T0 = 627 K в отсутствие возбужденных моле+ кул O2(a1 ) и O2(b1 ) в смеси длина зоны индукции g g на линии тока y = Ye = 2cm была бы равна 2.8m.

Важным параметром, влияющим на особенности формирования волновых структур при обтекании клина сверхзвуковым потоком горючей смеси, является температура невозмущенного потока. Понятно, что уменьшение T0 приводит к увеличению Lind и LD, а повышение T0, наоборот, к уменьшению всех характерных длин. Чем меньше T0, тем большие значения Es и Ye требуются для стабилизации детонационной волны на приемлемых для практики расстояниях от носика клина (LD = 1-1.5m). На рис. 5 показаны поля статического давления при обтекании клина сверхзвуковым потоком смеси H2/O2 = 2/1 с меньшей, чем в предыдущем случае, температурой газа, T0 = 500 K, при воздействии излучения с I = 762 nm, Es = 0.05 eV/(molecule O2) и Ye = 1, 2, 4cm (при Ye = LD = 315 m, что существенно больше масштаба рисунка). Из сравнения полей давления, представленных на рис. 3 и 5 (Es = 0.05 eV/(molecule O2) и Ye = 2cm), видно, что относительно небольшое (всего на 16.5 %) Рис. 4. Изменение концентраций (массовых долей) компонентов и температуры смеси H2/O2 = 2/1 с M0 = 6, P0 = 104 Pa, T0 = 600 K вдоль линии тока y = Ye = 2cm при Es = 0.05 eV/(molecule O2)(a) и при Es = 0 (b).

цепи. Именно благодаря этой реакции резко возрастает концентрация HO2 за фронтом. При этом происходит замедление цепного процесса, и длина зоны индукции на данной линии тока составляет 4.24 m. При лазерноиндуцированном возбуждении молекул O2 перед носиком клина основными каналами инициирования цепи за фронтом ударной волны явлются следующие реакции: H2 + O2(a1 ) =2OH, H2 + O2(a1 ) =HO2 + H.

g g Именно вследствие протекания этих реакций за фронтом резко увеличивается концентрация атомов H и радикалов OH (она становится сравнимой с концентрацией HO2, хотя перед фронтом концентрация молекул HO2 была значительно больше). Развитие цепного процесса происходит в реакциях продолжения цепи: H + O2(a1 ) =OH + O, H2 + OH = H2O + H и g H2 + O = OH + H. Эти реакции протекают значительно быстрее по сравнению со случаем отсутствия облучения [8], что и приводит к значительному сокращению Рис. 5. Поле статического давления при обтекании клина длины зоны индукции (здесь Lind 45 cm). Отметим, с = 8 потоком смеси H2/O2 = 2/1 с M0 = 6, P0 = 104 Pa, что для данной линии тока характерна достаточно T0 = 500 K при Ye = 1 (a), 2 (b) и 4 cm (c).

Журнал технической физики, 2007, том 77, вып. 48 Л.В. Безгин, В.И. Копченов, А.М. Старик, Н.С. Титова иллюстрирует рис. 6, на котором показано изменение относительной длины зоны индукции Lind/L0 и длины ind зоны формирования детонационной волны LD/L0, где D L0 и L0 — длины соответствующих зон в отсутind D ствие облучения, в зависимости от Ye при лазерноиндуцированном возбуждении молекул O2(X3 ) в соg + стояние b1 и при тепловом воздействии лазерного g излучения для одинаковой величины удельной поглощенной энергии Es = 0.05 eV/(molecule O2) на стехиометрическую смесь H2/O2 с T0 = 600 K и P0 = 104 Pa (при Es = 0 L0 = 4.24 m, L0 = 5.45 m). Видно, что при ind D любых Ye значения длины зоны индукции и зоны горения при тепловом воздействии лазерного излучения существенно больше, чем при возбуждении молекул кислорода излучением с I = 762 nm. Особенно это заметно при Рис. 6. Зависимость относительной длины зоны индукции малых Ye. Так, например, при Ye = 1 cm величина Lind Lind/L0 (1) и длины зоны возникновения детонационной ind волны LD/L0 (2) при обтекании клина с = 8 потоком при лазерно-индуцированном возбуждении молекул OD + H2/O2 = 2/1 от поперечного размера зоны возбуждения Ye в состояние O2(b1 ) в 4.6, а LD — в 3.3 раза меньше, g в случае теплового воздействия лазерного излучения и при чем при простом нагреве среды лазерным излучением.

+ возбуждении молекул O2 в состояние b1 (штриховые и g Из представленных зависимостей также видно, что тепсплошные линии).

ловое воздействие лазерного излучения при рассматриваемых параметрах среды и Es = 0.05 eV/(molecule O2) не позволяет ни при каких значениях Ye стабилизиуменьшение температуры газа приводит к изменению ровать детонационную волну на клине на расстоянии структуры течения. При T0 = 600 K формирование пер- менее 2 m. В то же время в случае неравновесного вичной детонационной волны реализуется ближе к по- возбуждения молекул O2 резонансным лазерным излучеверхности клина, чем при 500 K. В обоих случаях в нием даже при очень малой высоте области облучения точке образования первичной детонационной волны воз- (всего 0.25 cm) возможно инициировать детонационное никает волна сжатия, распространяющаяся от области горение в сверхзвуковом потоке смеси H2/O2 = 2/выделения химической энергии к поверхности клина и в (T0 = 600 K и P0 = 104 Pa) и при небольшой энергии, области 2 формируется -структура, состоящая из двух подведенной к газу, Es = 0.05 eV/(molecule O2) на расволн сжатия и первичной детонационной волны. Осостоянии 1.6 m от носика клина.

бенно ясно эта структура проявляется при T0 = 500 K.

Уменьшение температуры газа приводит к еще более Здесь отраженная от поверхности клина волна сжатия значительному отличию в величине LD для этих двух приводит к формированию в области 3 двухфронторассматриваемых способов подвода энергии лазерного вой структуры, включающей детонационную и слабую излучения к сверхзвуковому потоку горючей смеси.

ударную волны. Следует отметить, что при больших Ye (> 4cm) эта ударная волна очень быстро затухает, и в Заключение области 3, как и при T0 = 600 K, реализуется лишь одна детонационная волна. Как и ожидалось, даже небольшое Возбуждение молекулярного кислорода в электронное снижения T0 приводит к значительному увеличению + состояние O2(b1 ) резонансным лазерным излучением g Lind, Lt и LD. Например, при Es = 0.05 eV/(molecule O2) - + с длиной волны 762 nm (переход X3, V = 0 b1, и Ye = 2 cm уменьшение температуры с 600 до 500 K g g V = 0) позволяет реализовать детонационное горение приводит к увеличению Lind вдвое, а LD — в 2.65 раза.

Pages:     | 1 || 3 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.