WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

и пластиной (толщина измеряется в пробегах осколка деления) приблизительно эквивалентно влиянию алюминиевой пленки той же толщины, т. е. при расстоянии Максимальное значение фактора энергопередачи доот проволочки до поверхности пластины, равном 1/стигается в вакууме для „толстого“ случая делящегося пробега среднего осколка деления, фактор энергопематериала (0 1), в отсутствие алюминиевой пленки редачи уменьшается примерно вдвое. Относительная (0 = 0) и при коэффициенте поглощения проволочки, погрешность расчетов при использовании квадратичного равном 100% ( = 1). Для степенного закона торможезакона торможения (отмечено пунктиром на рис. 4) ния с показателем m формула (5) для фактора энергопетакже не превосходит 10%.

редачи принимает вид Рисунок 5 иллюстрирует зависимость фактора энергопередачи от радиуса никелевой проволочки для R 1 /(A) (q sin )2 +(cos )(„толстая“ проволочка, = 1), R = 0.4, 0.3, 0.2, 0.1.

(A) = d dq.

Поскольку пробег среднего осколка деления в нике- (m + 1) q0 ле составляет около 6 µm [6], при большем диаметре (14) проволочки проволочку можно считать „толстой“, а В случае квадратичного закона торможения для среднекоэффициент поглощения равным 100%. Для R = 0.го осколка получаем значение 0.14. Например, в случае фактор энергопередачи приблизительно в два, а для проведения экспериментов в полусферическом канале R = 0.1 — в 3 раза меньше, чем в случае толстой реактора ВИР-2М [12] количество актов деления в проволочки.

единице объема урана за импульс составляет величину порядка 1015 cm-3. Максимальная энергия, которая может быть поглощена единицей площади поверхности проволочки за импульс реактора равна 0.68 J/cm2. Для никелевой проволочки диаметром 25 µm соответствующее изменение температуры составляет 273 K.

На рис. 6, 7 приведены значения энергии, поглощенной единицей поверхности проволочки в вакууме и в аргоне для плоской пластины конечного размера (200 60 mm) в зависимости от расстояния от пластины до проволочки и от расстояния до оси пластины 0x. Слой урана-235 располагается в области -30 < x < 30 mm и 100 < y < 100 mm. Положение проволочки по оси 0y фиксировано: y = 0 и изменяется в пределах 0 < x < 30 mm. Ось проволочки параллельна оси 0x. Толщина слоя урана-235 составляет 2.5 µm (0 = 0.417), алюминиевой пленки — 0.5 µm (1 = 0.038). Эти параметры типичны для ЭВЭЛ, которые используются в лазерах с ядерной накачкой.

Рис. 4. Зависимость фактора энергопередачи для аргона В расчетах принято, что количество актов деления (воздуха) от толщины слоя алюминиевой пленки при 0 1, = 1; 1 = 0 (кривая 1); 0.05 (2); 0.1 (3). распределено равномерно по поверхности пластины и Журнал технической физики, 2006, том 76, вып. Расчет энергопередачи осколками деления от плоского уранового слоя к тонкой проволочке Список литературы [1] Schneider R.T., Hohl F. // Adv. In Nucl. Sci. and Techn. 1984.

Vol. 16. P. 123–287.

[2] Влох Г.В., Конак А.И., Матьев В.Ю., Сизов А.Н., Синянский А.А., Филиппов Г.Э. // Тр. конф. „Физика ядерновозбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой“. Обнинск, 1993. Т. 2. С. 55–62.

[3] Боровков В.В., Влох Г.В., Лажинцев Б.В., Нор-Аревян В.А., Сизов А.Н., Синянский А.А., Филиппов Г.Э. // Квантовая электроника. 1995. Т. 22. № 33. С. 219–224.

[4] Боровков В.В., Лажинцев Б.В., Мельников С.П., Мочкаев И.Н., Нор-Аревян В.А., Синянский А.А., Федоров Г.И. // Изв. АН СССР. Сер. физическая. 1990. Т. 54. № 10.

С. 2009–2015.

[5] Влох Г.В., Лисенков А.В., Фролова С.В. // Молодежь в Рис. 6. Энергия, поглощенная единицей поверхности провонауке. Сб. докл. Второй НТК. Саратов, 2003. С. 314–319.

лочки в вакууме для плоской пластины конечного размера в [6] Казазян В.Т., Литвиенко Б.А., Рогинец Л.П., Савушзависимости от расстояния до пластины. У кривых расставлекин И.А. Физические основы использования кинетической ны расстояния в mm (количество делений в единице объема энергии осколков деления в радиационной химии. Минск:

U за импульс реактора 1015 cm-3).

Наука и техника, 1972. 248 с.

[7] Матьев В.Ю. // Тр. конф. „Физика ядерно-возбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой“. Обнинск, 1993. Т. 2. С. 79–88.

[8] Влох Г.В., Лисенков А.В., Фролова С.В. // Молодежь в науке. Сб. докл. Второй НТК. Саров, 2003. С. 320–325.

[9] Гангрский Ю.П., Марков Б.Н., Перелыгин В.П. Регистрация и спектрометрия осколков деления. М.: Энергоиздат, 1981. 224 с.

[10] Miley G.H. // Nuclear Science and Engineering. 1966. Vol. 24.

P. 322–331.

[11] Kahn S., Harman R., Forgue V. // Nuclear Science and Engineering. 1965. Vol. 23. P. 8–20.

[12] Воинов А.М., Колесов В.Ф., Матвеенко А.С. и др. // ВАНТ.

Сер. Физика ядерных реакторов. 1990. № 3. С. 3–15.

Рис. 7. Энергия, поглощенная единицей поверхности проволочки в аргоне (воздухе) при давлении 0.25 atm для плоской пластины конечного размера в зависимости от расстояния до пластины. У кривых расставлены расстояния в mm (количество делений в единице объема U за импульс реактора 1015 cm-3).

в единице объема урана за импульс реактора равно 1015 cm-3. Пробег среднего осколка деления составляет: в воздухе и аргоне — 22 и 24 mm, уране-235 и алюминии — 6 и 13 µm [6,9,10]. Диаметр никелевой проволочки равен 25 µm.

Из рис. 6, 7 видно, что на границе слоя (x = 30 mm) энергия, поглощенная провлочкой, падает приблизительно в два раза по сравнению с центром (x = 0), что было ранее отмечено в экспериментах [2]. Краевой эффект наблюдается на расстоянии не более половины длины пробега осколка деления от края пластины; для вакуума влияние границ уранового слоя простирается гораздо дальше, чем при наличии газа и ограничено только наличием защитной алюминиевой пленки.

Журнал технической физики, 2006, том 76, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.