WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

их качественное соответствие. В этой связи обсудим Тогда удается получить достаточно простое выражение условия, когда рассмотренная в работе модель адекватдля квадрата модуля матричного элемента на реальной физической ситуации. Правомерность ее использования предполагает, что напряженность прило1 2nM |rn|2 D1 женного электромагнитного поля значительно меньше n атомной напряженности для уровня, с которой происходит ионизация или генерация гармоник |E0| |Eat|/n, I 2nM где |Eat| 5 · 109 V/cm, n — главное квантовое число +(-1)[ +-n]Dуровня. Время действия импульса электромагнитного поля должно быть значительно меньше времени спон4 I - I - танной релаксации возбужденного состояния sp exp (sp 10-8 s-1). Чтобы исключить резонансное сме3 шивание атомных состояний возбуждающим полем, его частота не должна быть кратной частотам переходов I n - + 2 I в прочие связанные состояния атома. Кроме того, от cos n - + 3 2 носительный сдвиг уровней, образующих вырожденное состояние, должен быть значительно меньше частоты I n - - 2 I электромагнитного поля.

+ cos n - - -. (17) 3 2 4 Заметим, что полученные результаты применимы не только для водородоподобных атомов, но и для любых Как следует из (17), интенсивности гармоник сравнивозбужденных водородоподобных систем, например экстельно слабо зависят от номера n, т. е. полученное выраитонных серий в твердых инертных газах [19] или молежение (17) описывает плато в спектре излучения атома.

кул, обладающих собственным дипольным моментом.

Соотношение (16) позволяет найти высокочастотную границу спектра излучения. Высокочастотная граница спектра характеризуется резким убыванием интенсивноСписок литературы сти гармоник излучения с ростом их номера. Согласно полученным соотношениям, это достигается тогда, когда [1] Делоне Н.Б., Крайнов В.П. // Изв. АН СССР. Сер. физ.

все корни 1 становятся комплексными (так как в этом 1981. Т. 45. № 12. C. 2331–2335.

случае значение интеграла по 1 из осциллирующей [2] Берсон И.Я. // ЖЭТФ. 1982. Т. 83. Вып. 4(10). С. 1276– функции превращается в экспоненциально убывающую), 1286.

(±) [3] Fedorov M.V., Movsecian A.M. // J. Opt. Soc. Am. B. 1989.

что в свою очередь имеет место, когда n являются (±) Vol. 6. N 5. P. 928–936.

комплексными числами или |n | > 1. После простого [4] Fedorov M.V., Movsecian A.M. // J. Opt. Soc. Am. B. 1989.

анализа (16) с учетом этих условий находим высокочасVol. 6. N 8. P. 1504–1512.

тотную границу спектра излучения [5] Бакош И., Киш А., Начаева М.Л. // Многофотонная ионизация атомов. Труды ФИАН. Т. 115. М.: Наука, 1980.

I nmax + 2 +.

С. 96.

[6] Делоне Н.Б., Крайнов В.П., Шепелянский Д.Л. // УФН.

Полученные результаты позволяют заключить, что 1983. Т. 140. Вып. 3. С. 355–392.

вырождение уровня способствует увеличению интенсив- [7] Коварский В.А. // ЖЭТФ. 1969. Т. 57. Вып. 6. С. 1969–1974.

[8] Препелица О.Б. // Опт. и спектр. 1996. Т. 81. Вып. 3.

ности гармоник по сравнению с обычным случаем d = 0.

С. 377–382.

Причем, как и при многоквантовой ионизации, это увели[9] Келдыш Л.В. // ЖЭТФ. 1964. Т. 47. Вып. 5(11). С. 1945– чение носит экспоненциальный характер. Кроме того, как 1957.

видно из последней формулы, из-за смешивания уровней, [10] McPherson A., Gibson G., Jara H. et al. // J. Opt. Soc. Am.

образующих вырожденное состояние, высокочастотная B. 1987. Vol. 4. N 4. P. 595–601.

граница спектра смещается в область больших частот на [11] Ferray M., Huillier A.L., Li X.F. et al. // J. Phys. B. 1988.

величину 2/(8) по сравнению со случаем d = 0 при Vol. 21. N 1. P. L31–L33.

тех же условиях.

[12] Eberly J.H., Su Q., Jawainen J. // Phys. Rev. Lett. 1989.

Известно, что расчеты в приближении Келдыша–ФейVol. 62. N 17. P. 1989–1992.

сала–Рисса (из-за пренебрежения влиянием кулонов- [13] Corcum P.B. // Phys. Rev. Lett. 1993. Vol. 71. N 13. P. 1994– ского потенциала на состояния непрерывного спектра) 1997.

2 Журнал технической физики, 1999, том 69, вып. 20 О.Б. Препелица [14] Huillier A.L., Balcou Ph. // Phys. Rev. Lett. 1993. Vol. 70.

N 6. P. 774–777.

[15] Lewenstein M., Balcou Ph., Ivanov M. et al. // Phys. Rev. A.

1994. Vol. 49. N 3. P. 2117–2132.

[16] Коварский В.А. Многоквантовые переходы. Кишинев:

Штиинца, 1974. С. 228.

[17] Федоров М.В. Электрон в сильном световом поле. М.:

Наука, 1991. С. 223.

[18] Зарецкий Д.Ф., Нерсесов Э.А. // ЖЭТФ. 1993. Т. 103.

Вып. 4. С. 1191–1203.

[19] Baldini G. // Phys. Rev. 1962. Vol. 128. N 5. P. 1562–1568.

Журнал технической физики, 1999, том 69, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.