WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. 1 Излучение, связанное с протяженными дефектами в эпитаксиальных слоях ZnTe/GaAs и многослойных структурах © Е.Ф. Венгер, Ю.Г. Садофьев, Г.Н. Семенова¶, Н.Е. Корсунская, В.П. Кладько, М.П. Семцив, Л.В. Борковская Институт физики полупроводников Национальной академии наук Украины, 252028 Киев, Украина Физический институт им. П.Н. Лебедева Российской академии наук, 117924 Москва, Россия (Получена 22 апреля 1999 г. Принята к печати 19 мая 1999 г.) Методом рентгеновской дифракции и фотолюминесценции показано, что использование тонкого промежуточного рекристаллизованного слоя ZnTe между буферным слоем ZnTe, полученным методом молекулярнолучевой эпитаксии, и подложкой GaAs, а также увеличение толщины эпитаксиального слоя приводят к улучшению структуры (увеличению размеров мозаики) и росту интенсивности полос в экситонной области C спектра. Установлено, что ряд характеристик полос I1, а также обнаруженной в образцах с квантовыми ямами и сверхрешетками полосы с h 2.361 эВ отличаются от соответствующих характеристик линий излучения свободных и связанных экситонов и типичны для полос дислокационного излучения в монокристаллах C AIIBVI. Предполагается, что полоса I1 связана с границами субблоков, составляющих мозаичную структуру эпитаксиальных слоев.

1. Введение также температурные зависимости I и m. Одновременно для контроля структурного совершенства ЭС ZnTe Известно, что при выращивании эпитаксиальных сло- были проведены рентгенодифракционные измерения криев, ЭС, полупроводников AIIBVI на подложках GaAs вых качания.

вблизи границы раздела образуется переходной слой с высокой плотностью дислокаций и других протяженных 2. Описание эксперимента дефектов [1], которые влияют на оптические свойства ЭС, а также стимулируют процессы деградации светоВсе структуры были получены методом эпитаксии из излучающих приборов, изготовленных на их основе [2].

молекулярных пучков (МЛЭ) на установке Катунь испаЭто делает актуальным вопрос идентификации полос, рением высокочистых элементов на полуизолирующую связанных протяженными дефектами (в том числе дисподложку (100) GaAs. Очистка поверхности GaAs от локациями) в ЭСAIIBVI.

окисного слоя осуществлялась путем прогрева в вакууме Известно, что в спектрах фотолюминесценции при температуре 550-580C и контролировалась в (ФЛ) [3] и катодолюминесценции [4] ЭС ZnTe, полученпроцессе роста методом дифракции быстрых электроных различными методами, а также монокристаллов [5] C часто присутствует интенсивная полоса излучения I1 нов (RHEED). Выращивание слоев ZnTe проводилось двумя способами. В первом способе (процесс I) после (h = 2.357 эВ при 4.2 K) [6]. Предполагается, что она остывания подложки до температуры 250-280Cна нее обусловлена излучательной рекомбинацией экситонов, подавались одновременно молекулярные пучки цинка и связанных либо на изолированном нейтральном акцептотеллура при соотношении их эквивалентных давлений ре (SiTe [5]), либо на акцепторе (VZn), расположенном IZn/ITe = 1 : 2. Это приводило к реконструкции поверхвблизи дислокаций несоответствия (вакансионноности a(2 1), т. е. стабилизации ее теллуром. После дислокационный комплекс) [3,7]. Таким образом, приронаращивания десятков нанометров пленки температуру да этой полосы до сих пор окончательно не установлена.

повышали до TG 350C. Эпитаксию проводили при Для выяснения природы центров свечения, ответственэтой температуре и таком соотношении интенсивностей C ных за полосу I1, в работе изучено влияние на спектры пучков Zn/Te, чтобы обеспечить одновременное сосущеФЛ буферного ЭС ZnTe: 1) тонкого ( 5-10 нм) ствование реконструкций a(2 1) и c(2 2) для соблюпромежуточного рекристаллизованного слоя ZnTe, расдения условий роста, близких к стехиометрическим.

положенного между буферным слоем и подложкой (100) Во втором способе [4] для улучшения условий роста GaAs; 2) толщины буферного слоя, а также 3) нана подложку наносился промежуточный аморфный слой ращивания квантово-размерных слоев CdxZn1-xTe/ZnTe ZnTe, который затем кристаллизовался в потоке Te (x = 0.2-0.4). Кроме того, исследовались пространпри T = 400-450C. После кристаллизации подложку ственное распределение (по глубине буфера) интенсивохлаждали до 250-280C и последовательно проводили C ности (I) и спектрального положения (m) полосы I1, а все процедуры роста, описанные для процесса I.

¶ Фотолюминесценция возбуждалась излучением FAX: (380 44) 265–83–42 (Semenova).

E-mail: semenova@isp.kiev.ua (Semenova). Ar+-лазера с длинами волн exc : 1 = 0.448 мкм, 14 Е.Ф. Венгер, Ю.Г. Садофьев, Г.Н. Семенова, Н.Е. Корсунская, В.П. Кладько, М.П. Семцив...

Параметры исследованных образцов Положение полос ФЛ (m) Буферный ЭС ZnTe Вид квантово-размерных слоев Полуширина при exc = 488 нм, T = 4.2K № кривых Ga C толщина, тип квантовые сверхрешетки, I2, I1, I1, качания, угл. с.

мкм процесса ямы, QWs SLs эВ эВ эВ 1 2.7 II – – 2.3747 2.369 2.357 312 5.4 10-2 1.5 II – – 2.3745 2.369 2.357 360 5.6 10-3 1.5 I – – 2.3734 2.37 2.356 570 6.6 10-4 1.5 II Cd0.3Zn0.7Te – 2.3741 2.3691 2.3569 – 6.4 10-LZ1 = LZ2 = = LZ3 = 2нм LB = 30 нм 5 1.5 II Cd0.2Zn0.8Te – 2.374 2.37 2.357 – 6.4 10-LZ = 5нм 6 1.5 II Cd0.3Zn0.7Te – 2.3730 2.368 2.3565 – 6.5 10-LZ = 5нм 7 1.5 II Cd0.3Zn0.7Te – 2.3734 2.368 2.357 – 6.9 10-LZ1 = 2нм LZ2 = 4нм LZ3 = 8нм LB = 30 нм 8 1.5 II – Cd0.3Zn0.7Te 15 2.3727 2.368 2.3557 – 7.3 10-периодов LZ = 2нм LB = 2нм 2 = 0.5145 мкм и измерялась при температурах Кроме описанных в экситонной области спектра при4.2 77 K на решеточном спектрометре с разрешением сутствуют также интенсивная полоса IIC с hm = 2.356 эВ 0.5 мэВ. Для исследования распределения центров и расположенная вблизи нее с длинноволновой стороны C излучательной рекомбинации по глубине слоев исполь- полоса с hm = 2.352 эВ (I2 ) меньшей интенсивности зовалось послойное травление в растворе, содержащем (рис. 1). В образцах с квантовыми слоями с короткоC Br2, HCl и диоксан [8]. Некоторые исходные параметры волновой стороны от I1 наблюдается дополнительная образцов сведены в таблицу. Для исследования дефект- полоса Ix с hm = 2.359 эВ (см. таблицу, № 8 и 6) C ной структуры слоев на двухкристальном дифрактометре (рис. 2 a, b соответственно). Полоса I1, по-видимому, не измерялись рентгеновские кривые качания [8].

является элементарной, так как в некоторых образцах можно наблюдать отчетливо выраженное плечо на ее длинноволновом краю (рис. 2). Полосы, расположенные 3. Экспериментальные результаты 3.1. Зависимость спектров ФЛ от условий получения и толщины слоев На рис. 1 приведен типичный спектр ФЛ буферного ЭС ZnTe/GaAs (см. таблицу, № 2) при 4.2 K в диапазоне длин волн 510–630 нм. Как видно из рисунка, в коротковолновой области спектра присутствуют линии излучения свободного экситона (IFX), расщепленного двухосными напряжениями растяжения на hh lh две составляющие: IFX (XIS; mj = +3/2) и IFX (XIS;

hh mj =+1/2) [3]. При этом компоненте IFX соответствует lh линия с h = 2.379 эВ, а компоненте IFX — линия с h = 2.374 эВ, которая, по-видимому, является суперпоlh зицией IFX и линии излучения экситона, связанного на Ga нейтральном доноре (I2 ) [3]. Наблюдается также линия Рис. 1. Спектр фотолюминесценции при T = 4.2K неэкситона, связанного на нейтральном акцепторе (II ) легированного буферного ЭС ZnTe/GaAs толщиной 1.5 мкм, (предположительно AsZn [6] или комплекс, включающий выращенного с тонким промежуточным рекристаллизованным VZn [9]). слоем, B = 0.488 мкм и PB = 8.3Вт/см2.

Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. Излучение, связанное с протяженными дефектами в эпитаксиальных слоях ZnTe/GaAs... Наряду с изменением интенсивности полос наблюдается также смещение положения их максимумов (см.

hh таблицу). Положение максимума полос свободного IFX, Ga lh а также связанных экситонов I2 (IFX), I1 и полосы C I1 во всех слоях смещено в сторону меньших энергий по сравнению с их положением в объемном материале (E = 2.3805 ± 0.0003 эВ, 4.2 K [10]), что обусловлено присутствием планарных напряжений растяжения [3].

При этом величина смещения максимальна в образцах, полученных без промежуточного слоя, а в образцах с промежуточным слоем уменьшается с ростом толщины ЭС, что свидетельствует об уменьшении напряжений.

Нанесение сверхрешетки приводит к заметному смещению максимумов полос в сторону меньших энергий, т. е. к росту напряжений растяжения, значения которых привеРис. 2. Детальный спектр фотолюминесценции в области дены в таблице. При расчете использовались константы 524–528 нм ЭС ZnTe/GaAs в образцах со сверхрешеткой (a) деформационного потенциала и формулы, приведенные и единичной квантовой ямой (b) при 4.2 K, B = 0.488 мкм и в работе [11]. Существенно, что спектральное полоPB = 8.3Вт/см2.

Ga жение полос I2 I1 смещается с ростом напряжений C примерно одинаково, а I1 слабее, что согласуется с данными [11].

C Поскольку в работе [3], идентифицирующей I1 как экситон, связанный на VZn вблизи дислокации, предполагалось, что это излучение имеет место преимущественно в области границы раздела GaAs–ZnTe, мы исследовали C распределение интенсивности I1 по глубине эпитаксиального слоя, используя послойное травление образцов с шагом 0.1мкм.

Как видно из рис. 3, стравливание слоя толщиной 0.1мкм (см. таблицу, № 8) приводит к уменьшению Ga hh hh относительных интенсивностей полос I2 /IFX, I1/IFX, C hh Ga I1 /IFX и IX/IFX. При этом полоса I2 смещалась в сторону меньших длин волн, что связано с уменьшением величины деформаций. Последующее стравливание слоя толщиной 0.2 мкм приводило к дальнейшему Рис. 3. Спектр фотолюминесценции нелегированного буферGa hh hh C hh уменьшению отношений I2 /IFX, I1/IFX, I1 /IFX и IX/IFX.

ного слоя ZnTe/GaAs толщиной 1.5 мкм со сверхрешеткой до C Смещение полос IX и I1 не наблюдалось.

(1) и после (2) стравливания слоя толщиной 0.1 мкм при B = 0.488 мкм, PB = 8.3Вт/см2, T = 4.2K.

3.2. Температурная зависимость спектра ФЛ На рис. 4, a, b для образца №5 (см. таблицу) приведеC вблизи I1, сопровождаются фононными повторениями ны температурные зависимости интенсивностей и темпес фактором электрон-фононной связи s 0.2 (рис. 1).

ратурного смещения максимумов (Emax = h4.2-hT, В более длинноволновой области спектра наблюдались где hT — положение максимума соответствующей поC гораздо менее интенсивные (по сравнению с I1 ) полосы лосы при температуре T ) полос в экситонной облаY1 (hm1 = 2.189 эВ, 4.2 K) и Y2 (hm2 = 2.147 эВ, 4.2 K).

сти спектра. С повышением температуры выше 15 K Использование промежуточного слоя ZnTe (про- интенсивность всех этих полос начинает уменьшаться.

Ga цесс II), как и увеличение толщины ЭС, приводит к росту При этом интенсивность полосы I2 изменяется подобно hh интенсивности всех полос в экситонной области и умень- интенсивности полосы IFX. В то же время наклон C шению интенсивности примесной полосы = 650 нм, температурной зависимости полосы I1 в этой области а также к уменьшению интенсивности полос Y1 и Y2. температур (> 15 K) заметно резче и соответствует При толщине слоев 2.7 мкм эти полосы практиче- энергии активации Ea 0.008 эВ (рис. 4, a). Наряду с ски отсутствуют. Следует заметить, что соотношение падением интенсивности полос ФЛ с повышением темпеGa hh hh интенсивностей полос I2 /IFX, I1/IFX при переходе от ратуры происходит смещение в длинноволновую сторону образца с толщиной 1.5 мкм к образцу с толщиной спектрального положения линий излучения свободного hh Ga 2.7 мкм практически не изменяется (exc = 0.488 мкм), а (IFX) и связанных (I2 и I1) экситонов с коэффициентом C hh I1 /IFX несколько возрастает [8]. термического сдвига dE/dT 0.16 мэВ/K в диапазоне Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. 16 Е.Ф. Венгер, Ю.Г. Садофьев, Г.Н. Семенова, Н.Е. Корсунская, В.П. Кладько, М.П. Семцив...

4. Обсуждение результатов Как видно из приведенных результатов, ряд характериC стик полос I1 и IX отличается от соответствующих характеристик как свободных, так и связанных экситонов. Это различие проявляется в отсутствии смещения положения максимумов этих полос при изменении температуры от hh Ga 4.2 до 80 K, а также в более слабом, чем у IFX и I2, сдвиге m при изменении величины дефомаций. О последнем C свидетельствует зависимость положений I1 и линий экситонов от наличия или отсутствия промежуточного слоя C и толщины ЭС, а также смещение I1 и IX при послойном стравливании образцов. Отметим, что слабый сдвиг поC ложения I1 с ростом толщины ЭС наблюдался также в работе [3] и объяснялся тем, что соответствующие этой полосе излучательные центры расположены преимущественно в более глубоких слоях, прилегающих к границе раздела ZnTe/GaAs. Это позволило авторам [3] связать C центры, ответственные за полосу I1, с дефектами вблизи дислокаций несоответствия. Однако, как показывают наши эксперименты по послойному стравливанию ЭС, C интенсивность полосы I1 уменьшается в глубь слоя, что противоречит предположению о связи соответствующих центров с дислокациями несоответствия. Существенно, что с ростом толщины ЭС величины упругих деформаC ций уменьшается, а интенсивность полосы I1 возрастает.

Рис. 4. Температурные зависимости интенсивностей (a) и спектрального сдвига полос фотолюминесценции (b) в диапазоне 4.2–80 K для ЭС ZnTe/GaAs с одной квантовой ямой. 1–Ga C обозначены полосы I2, IFX, I1, I1 и IX соответственно.

температур 20–80 K (рис. 4, b). В то же время положение C линий I1 и IX практически не изменяется вплоть до температуры 80 K.

3.3. Рентгенодифракционные изменения На рис. 5 приведены двухкристальные кривые качания для ЭС ZnTe разной толщины с промежуточным слоем (кривые 2–5) и без него (кривая 1). Полуширина кривых качания (W ) для ЭС ZnTe толщиной 1.5 мкм без рекристаллизованного слоя составила W (кривая 1, рис. 5). Использование тонкого рекристаллизованного слоя и увеличение толщины ЭС от 1.5 до 5.7 мкм приводило к заметному уменьшению W от (кривая 2) до 90 (кривая 5) соответственно. Известно, что для ЭС ZnTe/GaAs с большим рассогласованием параметров решетки слоя и подложки ( f 7.9%) при толщинах, превышающих критические, релаксация Рис. 5. Двухкристальные рентгеновские дифракционные кринапряжений, происходящая путем введения дислокаций вые качания для ЭС ZnTe/GaAs различной толщины: 1.5 мкм несоответствия, сопровождается образованием мозаич(1,2); 2.7, 3.2, 5.7 мкм (3,4,5) соответственно. Для сравнения ной структуры [12]. Размеры блоков мозаики (областей приведена подложка GaAs (W = 36 ). Кривые качания когерентного рассеяния) увеличивались от 0.065 (кривая для наглядности произвольно сдвинуты вдоль оси абсцисс.

1) до 0.75 мкм (кривая 5). Использовалось (004) отражение и CuK1-излучение.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.