WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

В этом случае наблюдается равенство скоростей точки значению Mm угол отклонения потока становится равотрыва и точки пересечения косых скачков по всей длине ным нулю. При уменьшении p и соответственно значения сопла, что выражается в сохранении параллельности M1 угол принимает значения, близкие к значению угла линий. Для режима с дозвуковым отрывным течением полураствора сопла 0. В качестве аппроксимирующей p = 20, = 1.62 (темные кружки в верхней части зависимости может быть взята, например, следующая:

рисунка) параллельность линий нарушается к моменту времени, равному примерно 175 мкс. Сравнение с экс/0 = 1 - M1/Mm. (11) периментом показало, что для таких режимов расчетная скорость точки отрыва превышает реализуемую в эксНа рис. 2 значками показаны полученные в экспериперименте, начиная с момента выхода контактной поменте траектории стартовых разрывов, соответствующих верхности из сопла. Эта тенденция сохраняется как при истечению тетрафторметана в тот же газ при p = 1717, переходе сопла в канал постоянного сечения, так и при = 1.53 из сопла с относительным расширением его выходе в неограниченное пространство. Для сопла 31, а также результаты расчета (кривые расчета 1, 2), с углом полураствора 5 были получены аналогичные выполненного при различных углах отклонения потока.

результаты.

Видно, что траектория сечения отрыва, рассчитанная при Влияние спутного дозвукового потока на движение значении = 11, определенного из (11), находится в сечения отрыва также наиболее сильно проявляется при лучшем соответствии с экспериментом, чем траектория, изменении формы канала. Как показали эксперименты, построенная при значении = 15.

при выходе стартовых разрывов из сопла в неограниИспользуя соотношение (11), был произведен расченное пространство скорость сечения отрыва может чет траекторий движения стартовых газодинамических изменяться как в сторону увеличения, так и уменьшеразрывов при ударном запуске клиновидного сопла с ния в зависимости от параметров течения за стартовой углом полураствора = 15 для режимов истечения ударной волной. Заметим, что подобные эффекты уже различных газов 1.16 < < 1.67 в затопленное отмечались в работе [5].

пространство, заполненное либо тем же газом, либо водородом. При этом отношение начальных давлений и Список литературы скоростей звука на входе в сопло изменялось в диапазоне 100 < p < 1700 и 0.21 < < 2.4 соответственно.

[1] Чекмарев С.Ф., Станкус Н.В. // ЖТФ. 1984. Т. 54. Вып. 8.

Во всем рассматриваемом диапазоне изменения опредеС. 1576–1583.

ляющих параметров истечения расхождение расчетного [2] Британ А.Б. // Тр. Института механики МГУ. 1976. № 43.

времени запуска сопла от экспериментального не превыС. 48–57.

шало 10%.

[3] Григоренко В.Л. // Изв. АН СССР. Механика жидкости и В изложенном подходе к решению задачи о запуске газа. 1980. № 1. С. 120–127.

сопла предполагается, что пространственное течение в [4] Добрынин Б.М., Масленников В.Г., Сахаров В.А. // ЖТФ.

области между стартовой волной и контактной поверхно- 1988. Т. 58. Вып. 12. С. 2390–2392.

[5] Масленников В.Г., Сахаров В.А. // ЖТФ. 1995. Т. 65. Вып. 8.

стью не влияет на параметры течения за точкой отрыва.

С. 190–194.

Это условие будет нарушено при дозвуковых скоростях [6] Добрынин Б.М., Масленников В.Г., Сахаров В.А. // ЖТФ.

истекающего газа за сечением отрыва или спутного 1987. Т. 57. Вып. 1. С. 118–124.

потока затопляющего газа за ударной волной. Реализация [7] Баженова Т.В., Гвоздева Л.Г. Нестационарные взаимодейдозвуковых значений скорости потока за точкой отрыва ствия ударных волн. М.: Наука, 1977. С. 274.

свидетельствует о достижении границы применимости Журнал технической физики, 1997, том 67, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.