WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 |   ...   | 6 | 7 || 9 | 10 |   ...   | 31 |

x2 a2Cos2t = (a2/2)(1 + Cos2t) = (a2/2) + (a2Cos2t)/2 (3) Подставим (1, 2 и 3) в исходное уравнение (*) d2x/dt2 + 02x - s02 x2 =0, имеем - a2Cos (t) - 4aq2Cos (2t) + a0 2 Cost + 02aqCos(2t) + 02x1 - s02a2/2 – - (s02a2 /2) Cos (2t) = = (02a - a2)Cos(t) + (02aq - s02a2/2 - 4aq2)Cos(2t)+ 02x1 - s02a2/2 = Для равенства нулю последнего выражения необходимо равенство нулю всех его слагаемых 1. = 0 a(02 - 2)Cos(t) = 2. 02aq - s02a2/2 - 4aq02 = 0 (0 0) 3q = as/2 a = 6q/s 3. 02x1 - a02a2/2 = 0 x1 = sa2 /2.

Найдем среднее значение от смещения x < х > = < a(Cost + qCos2t) + x1> = (так как средние значения от периодических функций равны нулю) = x1, но x1 = sa2/2 x = sa2/2.

Применим полученный результат к цепочке атомов в твердом теле. С одной стороны полная энергия гармонического осциллятора E пропорциональна квадрату амплитуды (E ~ a2). Смещение также пропорционально квадрату амплитуды согласно нашему результату (x ~ a2). Следовательно, среднее смещение пропорционально средней энергии гармонического осциллятора <х> ~ , а из статистической физики следует, что средняя энергия при тепловом равновесии пропорциональна температуре, <х> ~ <Е> ~ T, следовательно, и ~ T, что объясняет нам линейное термическое расширение твердых тел.

§ 10 Адиабатические инварианты Адиабатическими инвариантами называют физические величины, являющиеся функциями координат, скоростей и других параметров колебательных систем при условии актуально медленного изменения этих параметров:

f(k,,E, m, T,...).

Поставим задачу получить некоторые адиабатические инварианты. Запишем полную энергию системы, считая ее не (!) замкнутой Е cst, k - var E = mv2/2 + kx2/2.

Возьмем первую производную по времени - t, учитывая, что k = k (t) dE/dt = mv dv/dt + kx dx/dt + (x2/2)dk/dt = v(ma + kx) + (x2/2)dk/dt = (x2/2)dk/dt.

В круглых скобках стоят две силы одинаковые по величине и противоположные по направлению, имеем dE/dt = (x2/2)dk/dt = (kx2/2) k dk/ dt = U ( x ) k dk/ dt.

Используем разложение в ряд вида k dk / dt = (k dk / dt)0 (1 +) dE/dt = U(x)( k dk /dt)0 (1 + ). (1) Здесь записано разложение в ряд типа Тейлора и учтен первый порядок малости ( при dk/dt 0 0). (dk/ k dt)0 - значение выражения (1) в точке, выбранной за начало отсчета. Проинтегрируем (1) по времени от t до t + T(k). В нашем случае период Т является функцией k.

t +T(k) t +T(k) E = (dk/ k dt)0 [ U(x(t))dt + ], = U dt (dk/ k dt)0 t t (так как 0dk/dt 0) Пусть для внутренней (потенциальной) энергии k = cst, а в выражении k dk/ dt - k и само это выражение перестало быть константой, в течение промежутка времени равного периоду Т. Это позволяет не утратить первоначальную зависимость k(t).

i) U = kx2/ii) x = a Cos(t + ) iii) U = (ka2 /2) Cos2(t + ) = E Cos2(t + ) = E[1 + Cos(2t + )]/2.

Вычислим отдельно интеграл при t = T T U dt = (E/2) [1 + Cos(2t + 2)]dt = 0 T T = (E/2)[dt + Cos(2t + 2)dt] = 0 T = ET/2 + (1/2)Sin(2t +2) | = ET/2.

Тогда E = (dk/ k dt) (ET/2).

Заметим, что T dk/dt k с точностью до величины более высокого порядка малости. Данное выражение равно приращению k за период T.

(k(t) = k0 + t dk/dt + t2d2k/2!dt2 +..., здесь t = T k k0 + T dk/dt T dk/dt k - k0 = k) Тогда E = k E/2k.

Осуществим предельный переход d dE = E dk/2k dE/E = dk/2k.

Имеем дифференциальное уравнение с разделяющимися переменными, интегрируем ln E = (1/2)ln k + cst ln E/k = cst E/k = cst.

Получили соотношение для адиабатических инвариант E и k. Это соотношение приводит также к = k/m k = m E/ = cst и T = 2m/k k = 2m/T ET = cst.

Пример: при медленном укорочении нити математического маятника его период колебаний медленно уменьшается и одновременно возрастает энергия, а произведение ЕТ - остается постоянным. Отличие от параметрических колебаний состоит в том, что там нить периодически удлиняется и укорачивается, то есть меняется не монотонно.

Часть 2 Молекулярная физика Введение Молекулярная физика объединяет разделы:

i) Собственно молекулярная физика - представление о веществе с позиций молекулярно-кинетической теории ii) Физическая статистика – расчетный инструмент для изучения молекулярной физики (математическая база) iii) Термодинамика - учение о тепловом движении iv) Физическая кинетика - изучение процессов движения молекул в веществе (газах и твердых телах). (Две небольшие главы посвящены гидродинамике – изучению движения жидкости как континуальной субстанции, а также строению и свойствам кристаллов).

Основные понятия молекулярной физики - микрочастица и динамическая система. Динамическая система представляет собой собрание микрочастиц (в газе, твердом или, как говорят, конденсированном теле, жидкости) молекул, атомов, ионов, ядер атомов, нейтронов, протонов, электронов,.... Однако, как правило частицы, о которых идет речь в молекулярной физике не заряжены или электромагнитным взаимодействием между ними можно пренебречь.

Атомистические представления впервые зародились в экспериментальной химии. Сформулируем два положения:

1. Общий вес, участвующих в химических реакциях веществ остается неизменным 2. Вещества вступают в реакции в одних и тех же простых весовых отношениях (Закон кратных отношений) Пример:

2 части водорода + 16 частей кислорода = 18 частей воды (остальное, если оно и есть не востребуется) 2Н2 + О2 = 2Н2О 4 : 32 : 1 : 8 : (2 : 16 : 18).

Авогадро в 1811 г. предложил объяснение (для объемов реагирующих веществ при нормальных условиях). Любой газ состоит из огромного числа частичек. На определенное число частичек одного сорта при их взаимодействии требуется вполне определенное число частичек другого сорта. Так, если, при соединении одной весовой части водорода с восемью весовыми частями кислорода, получается девять весовых частей воды, это может означать следующее: молекула кислорода в восемь раз тяжелее молекулы водорода, а молекула воды в девять раз тяжелее молекулы водорода. Так мы приходим к понятию молекулярного и атомного весов. Весовую часть, приходящуюся на одну весовую часть водорода в отношении каждого атома называют грамм-атомом, а молекулы - грам-молем. Любой грамм-атом содержит такое же количество частиц как и один грамм-атом водорода в отношении каждого элемента периодической системы элементов из таблицы Менделеева.

Au 197 г/моль H 1 г/моль C 12 г/моль U235 235 г/моль 28 г/моль и так далее N2 (214) Таким образом, в одном моле вещества содержится одинаковое число молекул и в одном грамм-атоме вещества содержится одинаковое число атомов. Называют это число - числом Авогадро и оно равно NA = 6,02204 10 23 частиц/моль. Пользуются также иногда числом Лошмидта L0 = NA/VM = 6,02 1023/22,4 103 = 2,7 1019 частиц/cм-3 (1/моль где VM = 22,4 л - объем занимаемый одним молем газа при нормальных условиях. Нормальные условия (н.у.): T = 273°K, p = 1 атм = 1,01 105 Па, VM = 22,4 л/моль = 22,4 дм3/моль = 22,4 103см3/моль = 22,4 10-3 м3/моль. С определенными оговорками указанные сведения годятся не только для газов, но и для других веществ.

Глава 1 Физическая статистика редмет физической статистики составляет изучение за П кономерностей, которым подчиняются поведение и свойства тел, состоящих из колоссального количества отдельных частиц - атомов и молекул. Тело - суть совокупность частиц, составляющих газ, жидкость или твердое тело. Тело в данном случае представляется системой динамической, чем подчеркивается внутреннее непрерывное движение, составляющих тело частиц.

Динамическая система 1 частица 2 частицы Колоссальное количество - ее состояние описы- - задача двух тел. Че- частиц.

вается законами Нью- рез приведенную мас- Даже начальные условия тона и задается началь- су и выбором начала для каждой частицы не ными условиями отсчета сводится к за- задать. Как быть даче об одной частице В макроскопическом теле (динамической системе) устанавливается некое стационарное распределение частиц по энергиям, скоростям, координатам и т. д.. Можно предположить, что с течением времени количество частиц имеющих заданные параметры не изменяется, хотя частицы при этом могут поменяться ролями, но так как все частицы предполагаются одинаковыми, то в целом картина остается неизменной. Физическая статистика назначена изучать эти стационарные состояния и описывать их аналитически с помощью формул.

Один из основоположников статистической механики Джозайя Виллард Гиббс в работе 1902 года “Основные принципы статистической механики, изложенные со специальным применением к рациональному обоснованию термодинамики” характеризует ситуацию в данной отрасли физики следующим образом. “Мы можем представить себе большое число систем (частиц С.М.) одинаковой природы, но различных по конфигурациям (координатам С.М.) и скоростям, которыми они обладают в данный момент и различных не только бесконечно мало, но и так, что охватывается каждая мыслимая комбинация конфигураций и скоростей. При этом мы можем поставить себе задачей, не рассматривать прохождение определенной системы через всю последовательность ее конфигураций, а установить: как будет распределено все число систем между возможными различными конфигурациями и скоростями в любой требуемый момент, если такое распределение было задано для какого-либо момента времени.

Основным уравнением при таком исследовании является уравнение, дающее скорость изменения числа систем, заключенных внутри определенных малых границ конфигурации и скорости”.

Выделим из отрывка две основные мысли. Во-первых в приведенном отрывке ставится задача статистической механики - установить как распределено число систем между различными возможными конфигурациями и скоростями (число частиц по координатам и скоростям). И более конкретно. Получить уравнения, дающие скорость изменения числа систем, заключенных внутри малых границ конфигураций и скоростей.

Следует иметь в виду, что состояния микроскопических параметров определяют значения макроскопических величин, с которыми мы привыкли иметь дело в обычной практике: давлением, плотностью, температурой, концентрацией, объемом, напряженностью электрического и магнитного полей и т.д. С молекулярных позиций физические величины, встречающиеся в термодинамике, как и в любом другом разделе макроскопической физики, имеют смысл средних значений, которые принимают при определенных условиях какие-либо функции макросостояния данной системы (давление и т.д.).

Прежде, чем обратиться к конкретным видам распределений физических величин остановимся на определении понятий вероятности и плотности вероятности.

§ 1 Вероятность. Частотное определение вероятности. Свойства вероятности Между специалистами и статистиками нет согласия об определении вероятности. Строгая логика позволяет несколько способов формулировок. “Выбор - дело вкуса” - Д. Худсон. Такой тезис обуславливает построение изложения в виде сводки определений вероятности. Для удобства определения пронумерованы.

1. В источнике оно названо априорным или изначальным Вероятность случайного события (состояния) есть количественная мера ожидаемой возможности его появления 2. Субъективное определение Вероятность того, что событие произошло или произойдет, служит иногда мерой нашей уверенности в происходящем 3. Так называемое КЛАССИЧЕСКОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ Вероятностью появления события А называют отношение числа, благоприятствующих этому событию исходов к общему числу всех единственно возможных и равновозможных элементарных исходов испытания.

Равновозможные - ни одно из событий не является более или менее возможным, чем другие.

Единственно возможные - реализуется из нескольких одно событие, они же несовместные.

Элементарное - каждое событие, которое может наступить в испытании.

Предложена критика классического определения вероятности:

i) Ограниченность - число элементарных испытаний предполагается конечным ii) Часто на практике невозможно представить результат испытания в виде элементарного события iii) Элементарные события нельзя считать равновозможными (так, неидеальны грани игральной кости).

Запишем определение аналитически P(Ai) = mi/(m1 + m2 +...) = mi / mj Ai - событие (данное, i-тое) mi - число, благоприятствующих этому событию исходов mj - все исходы, включая i-тые P(Ai) - вероятность события A, P - Probability 4. Комбинаторное определение Событие может приводить к N равновозможным исходам. Если в n случаях обнаруживается признак A, то вероятность A есть n/N (расчет числа комбинаций).

5. Статистическое определение вероятности Относительная частота (появления события) или число близкое к ней.

6. Современное определение, основанное на понятии меры Пусть - пространство (множество) Ф - пустое пространство, а е1,е2,... - элементы пространства.

Если Р() = 1 и Р(АВ) = Р(А) + Р(В), где множества А и В не имеют общих элементов, то тогда Р есть неотрицательная мера называемая вероятностью со свойством Р(Ф) = 0.

7. Частотное определение Р (А) = lim n/N (N ) За вероятность совершения события (реализации состояния) А принимается предел отношения числа случаев n, в которых совершается данное событие (состояние) к числу всевозможных событий (состояний) N, которые могут совершиться в данном эксперименте при N.

Пример: выпадение цифры 6 на игральной кости N 10 3, P(6) = 1/8. Интерпретация вероятности, применяющаяся в физике (разновидность частотного определения).

P = lim (t i / t) (t ) Вероятностью для некоторой системы находиться в течение времени ti в некотором определенном состоянии называется предел отношения этого промежутка времени ti ко всему времени наблюдения за системой.

Пример: вероятность для некоторого газа иметь параметры Vi, Pi, Ti.

Если измерять одновременно долгое время V,P,T и при этом определить промежуток времени ti, в течение которого V,P,T будут иметь значения Vi, Pi, Ti, то таким образом можно определить искомую вероятность (практически это достигается путем непосредственных измерений).

Свойства вероятности 1. Вероятность реализации всех возможных состояний системы равна 1.

2. Вероятность не реализуемого состояния равна 0.

3. Вероятность случайного состояния заключена между 0 и 1.

4. Вероятность реализации двух или нескольких состояний (событий) обязательно не совместных в одном эксперименте равна сумме вероятностей этих состояний (событий).

Так, вероятность появления либо 1, либо 6 в одном броске игральной кости равна 1/6 + 1/6 = 1/5. Вероятность произведения (пересечения) или совместной реализации двух или нескольких состояний (событий) равна произведению вероятности одного из них на условные вероятности остальных, вычисленных в предположении, что все предыдущие уже имели место.

Pages:     | 1 |   ...   | 6 | 7 || 9 | 10 |   ...   | 31 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.