WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 |   ...   | 18 | 19 || 21 | 22 |   ...   | 31 |

L Здесь L – некий контур (вообще говоря замкнутый, но не обязательно) в магнитном поле, а dl – вектор, численно равный dl и из одной с ним точки проведем вектор B.

B B dl dl r L B dl = Bl dl Пусть рассматриваемый контур совпадает с воображаемой замкнутой линией магнитной индукции вокруг прямого провода с током, имеющей форму окружности. Тогда B и dl совпадут по направлению. Вычислим контурный интеграл, для чего вначале составим под интегральное выражение. Имеем магнитную индукцию прямого провода с током бесконечной длины B dl = (µ0 I el/2r) dl = µ0 Idl/2r (dl = dl el, el el = 1).

Проинтегрируем полученное выражение по замкнутому круговому контуру B dl = (µ0I/2r) dl = µ0I.

L L=2r В поле векторов интеграл от скалярного произведения некоторого вектора на вектор элемента замкнутого контура называется циркуляцией (у нас вектора B) по контуру L. В этом случае закон полного тока можно сформулировать следующим образом. Циркуляция вектора магнитной индукции по замкнутому контуру, создаваемая токами, которые охватываются данным контуром, равна сумме этих токов, умноженных в системе единиц «СИ» на магнитную постоянную µ0 = 4 10-7 Гн/м.

Если среда электрически неоднородная, то вместо токов задается плотность токов J = di/dS i = j dS j dS B dl = µ0 j dS.

L S Применим формулу Стокса rot B dS = µ0 j dS S S S L Поскольку контур, а следовательно и поверхность «натянутая» на этот контур выбираются произвольно, то (rot B - µ0 j) dS = 0 rot B = µ0 j.

Сводка формул для стационарных электрического и магнитного полей в вакууме div E = /0, div B = 0, rot E = 0, rot B = µ0 j.

§ 7 Поле соленоида Соленоид представляет собой провод, навитый на электрически непроводящий каркас цилиндрической формы, с электрическим током d l d << l 2 1 4 B Каждый виток создает поле так, что на оси соленоида (и в ближайшей окрестности оси) густота линий одинакова (поле однородно), а снаружи их густота ничтожно мала. Для расчета поля на оси соленоида воспользуемся законом полного тока B dl = µ0 i k.

L Вычислим интеграл – циркуляцию вектора магнитной индукции по контуру обозначенному на рисунке. Интегрирование разобьем по четырем сторонам прямоугольника, имеем 2 2 4 B dl = B dl Cos 90° = = 0, (B 0) dl = 1 1 3 Остается участок 4 4 B dl = B dl = (B = cst) = B dl = BL.

1 1 Согласно закону полного тока вычисленная циркуляция магнитной индукции равна сумме токов, которые охватывает замкнутый контур с точностью до коэффициента. Пусть N – количество проводников, которое охватывает данный контур, тогда BL = µ0 N i B = Nµ0 i/L = µ0 n i.

Здесь n – число проводников, приходящееся на единицу длины соленоида (удельное число проводников).

Провод с током, навитый на непроводящий каркас в виде кольца круглого сечения называют тороидом D d D<< d Если D << d, то для него также справедлива формула длинного соленоида.

§ 8 Магнитное поле движущегося заряда Электрический ток есть упорядоченное движение заряженных частиц.

Попытаемся оценить создаваемое одной такой частицей магнитное поле (это может быть магнитное поле на большом расстоянии от движущегося электрона, протона и т.д.). Нам известно как рассчитывается магнитное поле, создаваемое малым отрезком провода с током (элементарным током) по формуле БиоСаварра-Лапласа dB = (µ0/4)i dl Sin /r2, но i = j S, j = q n v i = q n v S i dl = q n v S dl = q n v V.

Здесь j – плотность тока, S – сечение малого отрезка провода, n – концентрация частиц (n = N/dV N = n dV), v – скорость перемещения частиц, qe – элементарный заряд, V (dV) – объем (элементарный объем), N – полное число частиц.

Подставим полученное выражение в исходную формулу и положим N = 1.

B = (µ0/4) N qe v Sin/r2.

Векторная форма образуется по свойству векторного произведения B = (µ0/4) qe(vr)/ r3.

§ 9 Сила Лоренца Рассмотрим силу, действующую на заряженную частицу в электрическом и магнитном полях.

а. Электрическое поле. Из определения электрического поля имеем FE = q E б. Магнитное поле. Воспользуемся формулой силы Ампера F = i(lB), F = i l B Sin, i l = j S l = q n v V = q v N (i = j S, j = q n v, n V = N = 1).

F = q v B Sin, FB = q(vB) B^l = v= q = 0 F = B v F Объединим силы, действующие на частицу в электрическом и магнитном полях FЛ = FE + FH = qE + q(vB).

Так называемая сила Лоренца названа по имени физика-теоретика из Нидерландов Лоренца Хендрика Антона (1853-1928).

Глава 6 Магнитное поле в веществе До сих пор мы предполагали, что образующиеся вокруг проводников с токами или вокруг движущихся зарядов (что то же самое) магнитные поля действуют в вакууме. Формулы всех законов записаны для вакуума. Если вместо вакуума окажется какая-либо среда (как это обычно бывает на практике), то запись законов несколько изменится. Опыт показывает, что магнитные поля в различных средах могут как усиливаться так и ослабевать. Чтобы приблизиться к пониманию такого поведения, необходимо обратиться к ряду экспериментальных данных и теоретических расчетов, в частности, на уровне электронных оболочек атомов.

§ 1 Магнитный момент и намагниченность Для описания магнитных явлений необходимо ввести некоторые понятия.

Широко распространены в природе замкнутые токи. К ним относятся движущиеся электроны атомных оболочек. Их называют элементарными токами (заряд элементарен, контур мал). Рассмотрим такой элементарный ток и рассчитаем магнитную индукцию на оси, проходящей через центр круга, ограниченного таким контуром и перпендикулярной данному кругу.

dl R r dB i dB dl r Здесь необходимо проинтегрировать (просуммировать в пределе) проекции векторов dB на ось в формуле Био-Савара-Лапласа.

dB/dB = R/r, dB = (µ0/4) i dl r Sin (dl^r) /r 3.

dB = dB R/r = (µ0/4) i l dl/r3.

Интегрирование проводиться по длине контура, что и дает в результате его длину B = µ0 i R2/ 2 r3.

Введем понятие магнитного момента контура с током n n S i i S pm = iS, pm = i S, S = S n, [pm] = А мB = µ0 i S / 2 r3 = µ0 pm /2 r3.

Вектором магнитного момента p m контура с током называется произведение величины тока, текущего по контуру на величину площадки, обтекаемого током контура с направлением перпендикулярно плоскости контура и определяемым по правилу правого винта.

Для объяснения намагничения тел (то есть возникновения в среде внутреннего магнитного поля) Ампер и предположил, что в молекулах веществ циркулируют некие круговые токи (молекулярные токи). Каждый такой ток обладает магнитным моментом и может создавать в окружающем пространстве магнитное поле. В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты среды направлены хаотически (по случайному закону). При действии внешнего магнитного поля, а иногда и спонтанно (в природных магнитах) магнитные моменты могут приобретать преимущественную ориентацию, тогда суммарный магнитный момент среды отличен от нуля.

Вещества с отличным от нуля суммарным магнитным моментом характеризуются магнитным моментом единицы объема, тогда (pm – магнитный момент одной молекулы), pm – магнитный момент всех молекул, содержащихся в объеме V V. J = pm / V - намагниченность V Объем V мал с точки зрения макроскопики, но содержит очень большое число микроскопических токов. Определение. Вектором намагниченности называется отношение суммы векторов магнитных моментов отдельных молекул, содержащихся в малом объеме V к величине этого объема.

Таким образом, магнитное поле в веществе (среде) равно сумме внешнего, приложенного к веществу поля, и внутреннего, образующегося при приложении внешнего B = Bвнешн + Bвнутр.

§ 2 Напряженность магнитного поля Для описания магнитного поля наряду с магнитной индукцией используется и другая физическая величина. По определению для вакуума (в системе единиц СИ) H = B/µ0 B = µ0 H, [H] = Тл м/Гн = Вб/Гн м = А/м.

Закон Био-Савара-Лапласа при этом можно записать как dH = i (dlr)/ 4 r3.

Для поля, создаваемого круговым током H = pm/ 2 r3.

H называется напряженностью магнитного поля. Сравним размерности H и J - они одинаковы. Можно показать, что B = Bвнеш + Bвнутр = µ0 H + µ0 J.

Направления H и J обычно не совпадают. В тех же случаях, когда они совпадают можно записать J = H.

Напомним, что внутреннее поле в большинстве случаев порождается внешним.

называют магнитной восприимчивостью, она безразмерна. В этом случае результирующее поле (магнитную индукцию) можно записать в виде B = µ0 H + µ0 J = µ0 H + µ0 H = µ0 (1 + ) H = µµ0 H.

µ = 1 + называют магнитной проницаемостью вещества, из которого состоит среда.

Замечание. Намагничение вещества (зависимость магнитной индукции от напряженности внешнего приложенного к этому веществу магнитного поля) происходит часто по сложному закону, то есть µ не является в общем случае постоянной величиной.

§ 3 Законы магнитного поля в среде (и с учетом H) Закон Ампера dF = i (dlB) dF = i µµ0 (dlH).

Закон Био-Савара-Лапласа B = (µµ0/4) i (dlr)/ r3 H = i (dlr)/ 4 r3.

Закон полного тока B dl = µµ0 Ii H dl = Ii.

L i L i Форма записи законов Максвелла div B = 0 div H = rot B = µ0 j Для вакуума rot H = j В среде rot Bсреды = µ0 (jсреды), jсреды= jвнешн + jвнутр, jвнутр= rot J, rot Bсреды = µ0 (jвнешн+ rot J) rot [(Bсреды/µ0) – J] = jвнешн.

Bсреды = µ0 (J + H) H = (B/µ0) – J rot H = jвнешн.

Если опустить обозначение «внешнее» у плотности тока, то формулы как для вакуума так и для среды приобретают точно одинаковый вид.

§ 4 Диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики В справочниках магнитные свойства веществ различают часто по магнитной восприимчивости. Составим таблицу.

Диамагнетики Парамагнетики [ = µ - 1] 10 6, [ = µ - 1] 10 6, µ < 1, - отрицательна µ > 1, - положительна Азот - 0.0062 Кислород (газ) 1.Водород - 0.063 Алюминий Углекислота - 5.3 Платина Графит - 50 Хлористое железо Вода - 9.0 Кислород (жид- кость) Серебро -26 - Висмут - 170 - Ферромагнетики (железо и его сплавы) [ = µ - 1], µ>>1, µ Исходная намаг- После принуди- Состав ниченность тельного намагничения Железо 200 Железо- 600 10000 96.7%Fe, кремний 3.3% Si Пермалой 8000 100000 22% Fe, 78% Ni Супермалой - 800000 79% Ni, 5%Mo, 16% Fe Из таблицы следует, что диа- и парамагнетики имеют разные знаки магнитной восприимчивости, а порядок величин сравнительно близкий. Ферромагнетики имеют знак магнитной восприимчивости такой же как у парамагнетиков, однако, их абсолютная величина на 8-10 порядков больше, чем у первых двух магнетиков.

§ 5 Электромагнитная индукция Мы уже знаем, что электрические токи создают вокруг себя магнитное поле. Естественно, что существует и обратный эффект в том смысле, что магнитное поле порождает в проводниках токи (потоки заряженных частиц), а следовательно вызывает появление ЭДС. Это явление называется электромагнитной индукцией (М. Фарадей 1831), токи называют индукционными. Сформулируем закон Ленца о направлении индукционных токов. Индукционный ток всегда направлен таким образом, что его действие противоположно действию причины его вызвавшей.

5.1 Об основном законе электромагнитной индукции Индукционный ток, а следовательно и ЭДС индукции появляется если: проводник пересекает линии магнитной индукции или, что тоже самое изменяется число линий индукции, проходящих через площадку, ограниченную проводящим контуром B n B n Ei i Ei i Опытным путем Фарадей установил, что Ei ~ dФ/dt (Ei = f dФ/dt, dФB = B dS).

ЭДС индукции Ei прямо пропорциональна изменению потока магнитной индукции, или ЭДС равна скорости изменения потока магнитной индукции с (точностью до некоторого коэффициента f ). Теперь переформулируем закон (или правило) Ленца применив понятие потока. ЭДС индукции стремиться препятствовать всякому изменению магнитного потока его вызывающего. Рассмотрим размерность скорости изменения потока.

[dФ/dt] = Вб/с = Тл м2/с = Н м/А с = Дж/К = В, то есть размерность прямо выражает ЭДС индукции. Исследуем размерность, величину и знак коэффициента f. Во первых ясно, что он безразмерный. Если взять в законе 1Вб, 1 В и 1 с, то |f| = 1. Чтобы рассудить о знаке f, обратимся к правилу Ленца. Согласно правилу Ленца B вызывает в контуре такой ток i, что этот ток образует встречное поле, направленное противоположно исходному следовательно знак коэффициента должен быть отрицательным f = - 1.

B i B Таким образом, закон электромагнитной индукции запишется в виде Ei = - dФ/dt.

5.2 О самоиндукции Изменяющийся в проводнике ток i1 вызывает изменяющееся магнитное поле B1, это магнитное поле (линии B1 пересекают контур) в свою очередь вызывает другой ток i2. Здесь прослеживается непосредственная и многократная связь токов и магнитных полей. Один раз запустить, а дальше чередование токов и магнитных полей будет самопроизвольно повторяться. Если бы не потери, то и до бесконечности.

i1 B1 i2 B2 ….

Токи i - называются экстра токами. Заметим, что B Ф ~ i Ф ~ i, dФ = L di, [L] = Вб/А = Гн (Генри).

Тогда ЭДС самоиндукции определим как E s = - dФ/dt = - L di s /dt.

§ 6 Диамагнетизм – проявление электромагнитной индукции элементарных токов Итак, если µ<1, то мы говорим, что вещества диамагнитны. Это означает, что намагниченность J = H в этих веществах направлена навстречу намагничивающему их внешнему магнитному полю.

S Север S J B N N Юг Напомним, что направление магнитных линий в магнитах принято от северного полюса к южному. Географические полюса не совпадают с магнитными (здесь наоборот).

6.1 О магнитомеханическом отношении для электрона Пусть электрон движется по круговой орбите радиуса r со скоростью v. Найдем для такого электрона отношение магнитного момента к механическому.

pme = i S, S = S n, S = r2, i = q / t = q / (2 r/ v) = q v/ 2 r pme = q v r / 2, p = q v r n / 2.

Теперь запишем механический момент той же самой системы L = p r = m v r (здесь p – импульс). L = m (rv) pme L i n n v r r v Найдем отношение Pme / L = q v r n / 2 m (rv) = q /2 m.

Отношение векторов мы понимаем также как скалярное произведение. Получили универсальную константу: орбитальное магнитомеханическое отношение для электрона pme / L = q /2 m, q = - e, m = me pme / L = - e / 2 me.

e/2 me = 1.6 10-19 / 2 9.1 10-31 = 8.8 1010 Кл/кг.

Заметим, что отношение заряда электрона к его массе (удельный заряд электрона) является фундаментальной физической постоянной e/me = 1.8 1011 Кл/кг.

Заметим также, что выражение e ћ/2me, где ћ = 1.06 10- 34 Дж с называется постоянной Планка также является фундаментальной физической постоянной, которая называется магнетоном Бора.

e ћ/2me = µБ 10-23 Дж/Тл.

Pages:     | 1 |   ...   | 18 | 19 || 21 | 22 |   ...   | 31 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.