WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 |   ...   | 16 | 17 || 19 | 20 |   ...   | 31 |

Диполь - ~ 1/rТочечный заряд - ~ 1/r.

Во-вторых.

p = q d P = p r Cos/40r3 = p r /40r3.

Для отыскания вектора напряженности электрического поля, необходимо рассчитать его компоненты по x, y и z. Воспользуемся выражениями = p z/ 40r3 и E = - = - (i/x + j/y + k/z), Ez = (-p/40 ) (z/r3)/z = (-p/40)(1/r3 – 3z2/r5), Ey = (-p/40)(z/r3)/y = 3zy/r5, Ex = (-p/40)(z/r3)/x = 3zx/r5.

Замечание. Здесь, например (z/r3)/x = [z (x2 + y2 + z2)- 3/2]/x = z (- 3x)/ (x2 + y2 + z2) 5/2 = -3xz/r5.

Тогда весь вектор E можно записать в виде E = (p/40)[3zxi/r5 + 3zyj/r5 + (1/r3 – 3z2/r5)k] Ex Ey Ez.

Таким образом, электрическое поле диполя рассчитано в данной модели с указанными допущениями.

§ 3 Поляризованность Итак, у нас есть понятие электрического дипольного момента p = q d.

Поскольку диэлектрик можно представить себе состоящим из диполей, то через понятие диполя можно охарактеризовать и диэлектрик в целом. Количественной характеристикой поляризации диэлектрика в целом служит физическая величина – поляризованность. Поляризованность – электрический дипольный момент единицы объема диэлектрика, он равен векторной сумме электрических дипольных моментов, pi, деленной на величину самого объема V P = (1/V) pi.

Частный случай. Если pi - все одинаковы, то есть q и d - одинаковы, то тогда и P – поляризованность одинакова во всем диэлектрике. Такие диэлектрики называют однородными в смысле поляризации. О размерностях.

[pi] = Кл м, [P] = Кл/м2.

Таблица поляризованности некоторых элементов Элемент H He Li Ne Na Ar K Поляри- 0.66 0.21 12 0.4 27 1.6 зованность, отн. ед.

Оболочки щелочных металлов легко деформируются в электрическом поле изза слабой связи валентных электронов с ядром, а благородные газы более жесткие в этом смысле, отсюда – количественные отличия в поляризованности.

H Cl H2O H O p Cl p H H Иногда применяют термин поляризуемость подчеркивая этим способность диэлектриков к поляризации в электрическом поле.

§ 4 Вектор электрической индукции В системе единиц «СИ» произведение 0E называется электрическим смещением вакуума и обозначается D0 = 0 E, [D] = Ф В/м м = Кл/м2.

Если обобщить это понятие на случай произвольной среды, а не только вакуума, то D = 0E + P, где D – вектор электрической индукции, или иначе - электрическое смещение.

Эта физическая величина содержит в себе информацию о реакции среды на приложение электрического поля (далее в данном разделе предполагается, что к диэлектрику приложено электрическое поле и исследуется вопрос о том, какое поле образуется внутри диэлектрика). В диэлектрике суммируется действие внешнего и внутреннего полей (точнее говоря происходит отклик диэлектрика своими внутренними ресурсами на приложенное внешнее поле), результирующее поле терминологически называется электрическим смещением.

Если диэлектрик изотропный, то есть у него во всех направлениях поляризация одинакова (существуют и анизотропные диэлектрики), то для него по всему объему диэлектрика можно записать следующее выражение P = 0 E, которое справедливо в не слишком сильных полях. Здесь - скалярная величина, называемая диэлектрической восприимчивостью и D = 0E + 0 E = (1 + )0E = 0E, = 1 +.

Если диэлектрик анизотропный, то возникнут составляющие электрического смещения Dx, Dy, Dz, зависящие от каждой компоненты Ex, Ey, Ez, приложенного извне электрического поля.

D = {Dx, Dy, Dz}.

Dx = xx 0Ex + xy 0Ey + xz 0Ez Dy = yx 0Ex + yy 0Ey + yz 0Ez Dz = zx 0Ex + zy 0Ey + zz 0Ez.

D0x D0y Doz (E) lm (параметр двойного индекса).

В данном случае диэлектрическая проницаемость – тензор второго ранга (напомним, что вектор – тензор первого ранга, скаляр – нулевого). Компоненты тензора второго ранга запишем в виде таблицы 11 12 lm = 21 22 23, x 1, y 2, z 31 32 D i = 0 ik E k k k, i = (1,2,3 или x,y,z).

В записи дважды встречающийся индекс означает суммирование по нему Dm = 0 i k El.

Резюме. В анизотропных диэлектриках D и E не коллинеарные вектора.

Емкость плоского конденсатора.

Рассмотрим конденсатор, прибор, способный накапливать электрический заряд.

1 2 U = 1 - 2 U S C0, q 2 = 0 0 d x d Пусть конденсатор – плоский, причем d<< S. d – расстояние между пластинами, S – площадь пластин, - поверхностная плотность зарядов, с которой равномерно заряжены пластины конденсатора (напомним, что = / 0). Найдем разность потенциалов U.

U = 1 - 2 = E dx = / 0 dx = d/ 0, = q/S U = qd/S0, C0 = q/U = 0/d.

Теперь проведем мысленный эксперимент – заполним пространство между пластинами диэлектриком и будем заряжать их до такого же заряда q как и без диэлектрика. Измерим разность потенциалов. Мы выясним, что разность потенциалов другой по сравнению с конденсатором без диэлектрика. Поскольку q остается неизменной (по нашему произволу) тогда Q = C1U1 = C0U C1/C0 = U/U1 = E /E1 =.

Здесь есть та самая относительная диэлектрическая проницаемость (относительно вакуума), которая была введена нами ранее. В данном представлении измеряется экспериментально как отношение напряжений. В таблицу сведены сильно отличающиеся диэлектрические проницаемости разных веществ.

вещество вакуум воздух стекло вода Титанат бария Ba Ti O1 1.000594 5-10 81 6000- Таким образом емкость конденсатора в произвольном случае равна C = C1 = C0 = 0 S/d.

Замечание: поведение Ba Ti O2 с температурой ~ в 10 раз К 120 Т°С Вещества с таким температурным поведением называют сегнетоэлектриками.

Они представляются состоящими из доменов – частей с одинаково направленными диполями (дипольными моментами). Слева от максимума происходит перестройка доменов – объединение мелких в один большой домен с одинаково направленными дипольными моментами.

Справа от максимума происходит разрушение всей доменной структуры по закону ~ 1/T, который называется законом Кюри – Вейсса. Максимальное значение приблизительно соответствует температуре, называемой температурой Кюри - К. При обратном ходе температуры проходит все стадии прямого пути с характерными для подобных процессов гистерезисными явлениями. В итоге возвращается к исходному состоянию.

§ 5 Энергия электрического поля В начале коснемся энергии, совершаемой при перемещении точечных электрических зарядов.

При перемещении электрических зарядов силы кулоновского взаимодействия совершают определенную работу А.

Системе электрических зарядов можно приписать энергию взаимодействия, за счет убыли которой совершается работа.

A = - W, = - A/q = W/q, - A = - q = W, - W = -(W2 – W1) = A21 = = - A12/ Часто работа против сил поля считается положительной, а работа самого поля – отрицательной. Пусть заряд q1 создающий поле точечный, тогда = q1/40r, W = q = q1 q / 40r.

Рассмотрим систему большого числа точечных зарядов.

qrqЭнергия взаимодействия между 1 и 2 зарядами равна W12 = q1q2/40r12.

Среду вокруг зарядов предполагаем эквивалентной вакууму с диэлектрической проницаемостью близкой к единице. Энергия взаимодействия между i и j зарядами запишется W ij = qiqj/40rij.

Если найти энергию взаимодействия между каждой парой зарядов и сложить их все, получим W = (1/2) qiqj/40rij = qi j/по всем парам Коэффициент появляется от того, что каждая пара зарядов в такой сумме просчитана дважды. Представим, что число зарядов возрастает до непрерывного их распределения (так, что становиться возможен континуальный подход).

qi dqi, dqi = i dVi, d = dqi/40r, = dV/40r (по j – ым объемам) Если для нахождения потенциалов интегрирование ведется по объемам, содержащим заряды с индексом j, то для самих зарядов интегрирование остается вести по объемам содержащим заряды i.

dW = (1/2) dqi dj,, W = (1/2) dqi dj = (1/2) idVijdVj/40r.

(i, j) (i, j) Интегрирование как по i, так и по j в конечном итоге проводится по одному и тому же объему как суммирование в пределе по каждому элементарному объему всего объема в целом. В итоге получим равенство W = (1/2) dV V Это равенство можно истолковать так: потенциальная энергия заряда величины q = dV равна произведению величины этого заряда на потенциал, создаваемый другими зарядами в той же точке. Вообще говоря, только что была вычислена энергия внутри объема WV. Можно также говорить и об энергии на поверхности Ws = dS S W = WV + WS.

Заметим, что энергия поверхности как правило много меньше энергии объема.

Справедливы также формулы объемной и поверхностной плотности энергии, например w= dW/dV = /2.

Выразим энергию электрического поля через его напряженность.

В конденсаторе U = E d, E = /0 = q/S0 q = S 0 E = S 0 U/d.

W = Uq/2 =( ) E d S 0 = (S d = V) = 0 V E2 w = W/V = 0E2/2.

Для произвольного объема В общем случае, если энергия распределена по объему неравномерно, имеем W = dW/dV, dW = w dV W = w dV = 0E2 dV/2.

V V В проводнике Поверхность проводника эквипотенциальна, то есть потенциалы точек поверхности проводника все одинаковы.

W = qi j/2 = /2 qi = Q/2.

Глава 4 Постоянный электрический ток § 1 Сила и плотность электрического тока Электрическим током называют упорядоченное движение электрических зарядов (электрически заряженных частиц). Для получения электрического тока необходимо выполнение двух условий одновременно.

1. Наличие свободных электрических зарядов 2. Эти заряды должны находиться в электрическом поле Как осуществить эти условия Возможность приложения электрического поля как правило сводится к проблеме хороших электрических контактов. Свободные электрические заряды есть, например, в металлах, электролитах, ионизованном газе, других твердых и иных телах. Силу электрического тока определим как изменение электрического заряда со временем. Если за равные промежутки времени заряд изменяется на одинаковую величину, то i = q/t, [i] = Кл/с = А.

А если же нет i= dq/dt, q = i(t) dt.

Возможен и другой подход. Прежде, чем охарактеризовать движение зарядов силой тока, введем понятие плотности тока.

Плотность электрического тока равна (численно) величине заряда, проходящего в единицу времени через единичную площадку, расположенную перпендикулярно линиям тока j = q/St.

В среде с движущимися упорядоченно зарядами рассмотрим параллелепипед, составленный из линий тока S = n S, v = l/t S S n l Длина такого параллелепипеда l численно равна скорости в единицу времени (скорость – единичная длина или иначе говоря длина в единицу времени). Тогда число частиц, которые пройдут через площадку S за единицу времени равняется числу частиц, заключенному внутри этого параллелепипеда, а полное же число частиц равно N = n S v t (v t = l).

n – концентрация частиц (число частиц единичного объема). Полный заряд внутри параллелепипеда равен q = qe N = qe n S v t.

Отсюда можно найти плотность тока, направление которого совпадает с направлением скорости частиц j = q/St = qe n v, j = qe n v.

Заметим, что так как J = i/S, i = q/t j = di /dS, i = j dS.

S Интегрирование проводится по всей поверхности, через которую протекает электрический ток.

§ 2 Закон Ома Ом экспериментально установил закон. Сила тока, текущего по однородному металлическому проводнику прямо пропорциональна разности потенциалов, приложенной к концам этого проводника.

Интегральная форма записи закона Ома.

+ i _ 1 = 2 - 1, U = 1 - 2, i ~ U, i = GU = U/R, [G] = Сименс, [R] = Ом.

Дифференциальная форма записи закона Ома.

Рассмотрим отрезок проводника (кусок проволоки). Выразим сопротивление этого куска проволоки через его размеры, считая его электрически однородным.

S l R l/S, R = l/S = (1/) l/S, [] = Ом м, [] = (Ом м)-1.

- удельное сопротивление, - удельная электрическая проводимость. Приведем сводку удельных сопротивлений металлов и одного сплава при 20°С.

Элемент Медь Железо Серебро Константан (сплав, Cu - 58.8%, Ni – 40%, Mn – 1.2%) 17 98 16, 10-9 Ом м Проведем преобразования R = l/S = U/i i/S = U/l j/ = E j = E.

В векторной форме j= E.

Здесь j, и E характеризуют электрическое состояние среды в каждой данной точке являясь функциями координат и времени.

§ 3 Подвижность носителей заряда Введем новую физическую величину, характеризующую поведение заряженных частиц при их движении в электрически активной среде.

j = env, j = E env = E, = env/E = enµ. µ = v/E, [µ] = м2/В с.

µ - скорость заряженной частицы приведенная к единичной напряженности электрического поля называется подвижностью. v называют дрейфовой скоростью (vдр) или скоростью дрейфа заряженной частицы (электрона) или квазичастицы (дырка) в электрическом поле. (Заметим, что наличие падения напряжения (разности потенциалов) означает, что для вектора напряженности электрического поля существует отличная от нуля ее составляющая E вдоль проводника.

En E E µ для данного проводника в одних и тех же условиях является постоянной величиной. Механически движение под действием электрического поля заряженной частицы можно трактовать, например, как скатывание шарика под уклон на наклонной плоскости с шероховатостями, препятствующими скатыванию.

_ + Уклон эквивалентен напряженности электрического поля (электрическому напряжению, разности потенциалов), а шероховатости – электронным оболочкам атомов, их ядрам, носителям заряда, а также несовершенствами среды, по которой течет ток.

§ 4 Закон Ома для замкнутой цепи Ранее мы упоминали об элементах Вольты и Даниэля-Якоби. Существуют и другие элементы и источники напряжения (тока). В электротехнике элементы обозначают символами.

e r e _ + _ + R R В элементе заряды разделены. Если замкнуть цепь на внешнюю нагрузку, которой служит резистор R, то при переносе заряда по электрической цепи будет совершена работа.

E = A/q A = e q.

e – электрическое напряжение, для которого исторически сложилось название электродвижущая сила – ЭДС.

A = e i t (q i t).

Рассмотрим участок цепи. Для него работа численно равная теплу Джоуля - Ленца рассчитывается по формуле Q = AR = U q = U i t. U = i R AR = i2R t.

Для замкнутой цепи с источником ЭДС необходимо учесть внутреннее сопротивление самого источника согласно эквивалентной схеме на рисунке. Составим баланс энергий.

A = Qr + AR A – полная энергия высвобождаемая при химической реакции в элементе A = e i t.

Qr – тепло, которым обменивается электролит и электроды со средой, оставаясь при этом в тепловом равновесии со средой Qr = Ur q = r i2 t.

AR – работа тока на внешней нагрузке (утюг, компьютер, город и т.д.) AR = UR q = R i2 t.

Подставив в уравнение баланса соответствующие выражения получим e i t = r i2 t + R i2 t i = e/(R + r).

Pages:     | 1 |   ...   | 16 | 17 || 19 | 20 |   ...   | 31 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.