WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 13 |
Федеральное агентство по образованию Уральский государственный университет им. А. М. Горького Ю. Д. Панов, Р. Ф. Егоров МАТЕМАТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА.

МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ Допущено УМО по классическому университетскому образованию в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлению 010700 Физика Екатеринбург • 2005 Оглавление Предисловие............................ 4 1 Элементы функционального анализа 5 Ответы и указания к главе 1................... 14 2 Задача на собственные значения для оператора Лапласа 21 2.1. Одномерный случай: отрезок................ 24 2.2. Двумерный случай: прямоугольник............ 28 2.3. Двумерный случай: круг.................. 31 2.4. Оператор Лапласа в криволинейных ортогональных координатах........................... 41 2.5. Трехмерный случай: прямоугольный параллелепипед и цилиндр............................ 44 2.6. Трехмерный случай: шар.................. 45 Ответы и указания к главе 2................... 56 3 Интегральные уравнения 59 3.1. Интегральное уравнение Фредгольма 2-го рода...... 59 3.2. Задача на собственные значения для интегрального оператора Фредгольма с симметричным ядром........ 60 3.3. Решение интегральных уравнений с симметричным ядром 64 3.4. Случай произвольного вырожденного ядра........ 68 3.5. Случай малых значений параметра............ 72 Ответы и указания к главе 3................... 77 4 Классификация ЛДУ 2-го порядка в частных производных 81 4.1. Канонический вид ЛДУ 2-го порядка........... 81 4.2. Уравнения с постоянными коэффициентами....... 84 4.3. Случай двух независимых переменных.......... 86 2 Ответы и указания к главе 4................... 89 5 Решение краевых задач с использованием рядов Фурье 5.1. Краевые задачи для УМФ.................. 5.2. Смешанная задача...................... 5.2.1. Одномерная задача с однородными граничными условиями....................... 5.2.2. Случай неоднородных граничных условий..... 5.2.3. Многомерные смешанные задачи (n = 2, 3).... 5.3. Краевая задача в узком смысле для стационарного уравнения............................. Ответы и указания к главе 5................... 6 Обобщенные функции 6.1. Действия над обобщенными функциями.......... 6.2. Фундаментальные решения линейных дифференциальных операторов.......................... 6.3. Решение задачи Коши методом свертки.......... Ответы и указания к главе 6................... СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ Предисловие Предлагаемое учебное пособие предназначено для студентов физического факультета университета, изучающих курс Линейные и нелинейные уравнения физики. Методы математической физики, и может быть использовано при подготовке к практическим занятиям по данному курсу и самостоятельной работе над некоторыми разделами математической физики.

Основное внимание в пособии уделено задаче на собственные значения (гл. 2) и решению смешанных и краевых задач математической физики методом Фурье (гл. 5). Рассмотрены также базовые понятия функционального анализа (гл. 1), методы решения интегральных уравнений (гл. 3), вопросы классификации линейных уравнений в частных производных второго порядка (гл. 4). Глава 6 посвящена теории обобщенных функций и решению задачи Коши для уравнения теплопроводности и уравнения колебаний методом свертки.

Пособие написано на основе многолетнего опыта проведения практических занятий и лекций по методам математической физики на физическом факультете Уральского государственного университета. Материал, изложенный в пособии, несколько превосходит по объему и подробности изложения реальный учебный план практических занятий.

При составлении задач использовались пособия [1, 2, 3]. Эти книги можно рекомендовать для более глубокого изучения курса. Основным учебником, в котором изложение теоретического материала наиболее близко по стилю данному пособию, является учебник [4]. В качестве дополнительных можно рекомендовать учебники [5, 6]. Справочный материал по линейным и нелинейным уравнениям математической физики можно найти в книгах [7, 8]. По вопросам теории специальных функций можно рекомендовать книгу [9], а также справочник [10], по функциональному анализу учебники [11, 12], по интегральным уравнениям учебник [13]. Для углубленного изучения теории обобщенных функций можно рекомендовать учебник [14].

Глава Элементы функционального анализа Понятия и теоремы функционального анализа широко используются в математической и теоретической физике. Здесь мы приводим краткую сводку основных определений и фактов, которые будут использоваться в следующих разделах. Часть понятий и простейших фактов сформулированы в виде задач в конце главы. Для углубленного изучения функционального анализа можно обратиться к пособиям [11, 12].

Множество M называется метрическим пространством, если для любых элементов x, y M задана действительная функция (x, y), которая называется метрикой и удовлетворяет следующим аксиомам:

1. (x, y) > 0 при x = y, (x, x) = 0;

2. (x, y) = (y, x);

3. (x, y) (x, z) + (z, y) (неравенство треугольника).

Элементы метрического пространства называются также точками.

Значение функции (x, y) называется расстоянием от точки x до точки y.

Метрическими пространствами являются множество C[a, b] функций, определенных и непрерывных на отрезке [a, b], с метрикой (f, g) = max |f(x) - g(x)|, и множество L2[a, b] функций, определенa x b ных и интегрируемых с квадратом по Лебегу на отрезке [a, b], с метриb кой (f, g) = [f(x) - g(x)]2 dx.

a Используя понятие расстояния между элементами, в метрическом пространстве можно определить понятие сходимости. Последовательность {xk} элементов из M сходится к x M (xk x в M, k=k ), если числовая последовательность (xk, x) сходится к нулю:

(xk, x) 0, k. Элемент x называется пределом последовательности {xk} и обозначается lim xk.

k=k Последовательность элементов {xk} из метрического пространk=ства M называется фундаментальной, если для любого > 0 существует номер N() такой, что (xm, xn) < при m, n N(). Метрическое пространство M называется полным, если всякая фундаментальная последовательность элементов из M сходится к некоторому x M.

Значимость этих понятий обусловлена следующим обстоятельством: общего алгоритма, позволяющего найти предел любой последовательности, не существует, поэтому важны необходимые и достаточные признаки сходимости, основанные на свойствах самой последовательности.

В полном метрическом пространстве таким признаком является фундаментальность последовательности.

Множество G из метрического пространства M называется ограниченным, если существуют > 0 и элемент x0 M такие, что для любого x G: (x, x0). Множество K из метрического пространства M называется компактным, если из любой бесконечной последовательности элементов K можно выделить фундаментальную подпоследовательность.

Множество G из метрического пространства M называется всюду плотным в M, если любой элемент из M есть предел последовательности элементов из G. Множество называется счетным, если все его элементы можно занумеровать всеми натуральными числами. Например, множество всех рациональных чисел отрезка [0, 1] счетное, а множество всех иррациональных чисел отрезка [0, 1] счетным не является. Метрическое пространство M называется сепарабельным, если в нем существует счетное всюду плотное множество.

Множество E называется вещественным (комплексным) линейным пространством, если для любых элементов x, y E определен элемент x + y E сумма элементов x и y, для любого элемента x E и любого числа R (C) определен элемент x E произведение элемента x на число и справедливы следующие аксиомы:

1. x + y = y + x;

2. (x + y) + z = x + (y + z);

3. Существует 0 E такой, что для любого x E: 0 + x = x;

4. Для любого x E существует -x E такой, что -x + x = 0;

5. 1 · x = x;

6. ( x) = ( ) x;

7. (x + y) = x + y;

8. ( + ) x = x + x.

Элементы линейного пространства называются также векторами.

Множества C[a, b] и L2[a, b] являются линейными пространствами.

Конечная система x1,... xn векторов из E называется линейно независимой, если равенство 1x1 +... nxn = 0 выполняется только при 1 =... = n = 0. В противном случае система x1,... xn линейно зависима. Бесконечная система {xk} векторов из E называется линейно k=независимой, если любая ее конечная подсистема линейно независима. Линейной оболочкой D(X) множества X E называется множество всех конечных линейных комбинаций из векторов множества X :

n D(X) = { k xk : xk X, k R(C)}.

k=Линейное пространство N называется нормированным, если для каждого x N определена действительная функция x, которая называется нормой и удовлетворяет следующим аксиомам:

1. x > 0 при x = 0, 0 = 0;

2. Для любого числа : x = || x ;

3. x + y x + y.

Нормированными пространствами являются линейное пространство C[a, b] с нормой f = max |f(x)| и линейное пространство L2[a, b] с a x b b нормой f = |f(x)|2 dx.

a В каждом нормированном пространстве N можно ввести метрику, порожденную нормой: (x, y) = x - y, и рассматривать N как метрическое пространство. Отсюда следует, что нормированные пространства обладают всеми свойствами метрических пространств. В частности, последовательность элементов из N сходится по норме, если она сходится по метрике, порожденной нормой; аналогично в N определяется понятие фундаментальной последовательности. Нормированное пространство B называется банаховым, если оно является полным относительно метрики (x, y) = x - y.

Система {ek} векторов нормированного пространства N назыk=вается базисом, если любой вектор x N может быть единственным образом представлен в виде x = k xk, где сходимость ряда понимаk=ется как сходимость по норме последовательности его частичных сумм.

Будем говорить, что в вещественном (комплексном) линейном пространстве H задано скалярное произведение, если для любых x, y H определена действительная (комплексная) функция (x, y) скалярное произведение векторов x и y, удовлетворяющая следующим аксиомам в случае вещественного H:

1. (x, x) > 0 при x = 0, (x, x) = 0 при x = 0;

2. (x, y + z) = (x, y) + (x, z);

3. (x, y) = (y, x);

4. Для любого R: ( x, y) = (x, y).

В случае комплексного H аксиомы 1 и 2 сохраняют свой вид, а аксиомы 3 и 4 следует заменить на 3. (x, y) = (y, x), где звездочка обозначает комплексное сопряжение;

4. Для любого C: ( x, y) = (x, y).

В каждом пространстве H со скалярным произведением можно ввести норму, порожденную скалярным произведением: x = (x, x);

следовательно, H обладает всеми свойствами нормированного пространства.

Линейное пространство H со скалярным произведением называется гильбертовым, если H является полным относительно нормы, порожденной скалярным произведением.

Примером гильбертова пространства является линейное пространb ство L2[a, b] со скалярным произведением (f, g) = f(x) g(x) dx.

a Векторы x, y H называются ортогональными, если их скалярное произведение равно нулю: (x, y) = 0. Система {ek} называется орk=тонормированной, если (ek, em) = km, k, m = 1, 2,.... Ортогональные векторы линейно независимы. Система {ek} векторов из гильбертоk=ва пространства H называется полной, если не существует ненулевого вектора из H, ортогонального всем векторам этой системы. Согласно теореме Фурье в гильбертовом пространстве полная ортонормированная система является базисом, т. е. любой вектор x H можно един ственным образом представить в виде ряда x = ckek, который назыk=вается рядом Фурье элемента x по системе {ek}, а числа ck = (x, ek) k= называются коэффициентами Фурье элемента x, причем x = c2.

k k=Пусть E линейное пространство. Оператор, определенный в пространстве E, есть отображение, которое каждому элементу x E ставит в соответствие элемент y E. Оператор называется линейным, если для любых x, y E и любых чисел, выполняется равенство (x + y) = x + y. Линейный оператор, определенный в нормированном пространстве N, называется ограниченным, если он переводит ограниченные множества в ограниченные. Нормой линейного ограниченного оператора называется число = sup x.

x =Линейный оператор, определенный в нормированном пространстве N, называется непрерывным в точке x N, если для любой после довательности {xk}, сходящейся к x, последовательность {xk}k=k=сходится к x. Можно доказать, что линейный оператор, непрерывный в какой-либо точке нормированного пространства, непрерывен во всем пространстве и что непрерывность оператора равносильна его ограниченности.

Линейный оператор, определенный в нормированном пространстве N, называется вполне непрерывным, если он переводит всякое ограниченное множество в компактное. Всякий вполне непрерывный оператор является непрерывным, обратное утверждение несправедливо.

Линейный оператор, определенный в гильбертовом пространстве H, называется неотрицательным, если для любого x H справедливо (x, x) 0. Линейный оператор, определенный в гильбертовом пространстве H, называется симметричным, если для любых векторов x, y H выполняется равенство (x, y) = (x, y).

Одной из главных задач, связанных с изучением линейных операторов в гильбертовом пространстве, является задача на собственные значения, имеющая вид x = x, где число. Каждый элемент x = 0, удовлетворяющий этому уравнению, называется собственным вектором, а собственным значением. Удобно также выбирать собственные векторы нормированными: x = 1, чтобы избавиться от неопределенности, связанной с однородностью уравнения по x. Задача на собственные значения в связи с уравнениями математической физики будет подробно рассматриваться в последующих разделах.

Важность задачи на собственные значения определяется теоремой Гильберта: в сепарабельном гильбертовом пространстве собственные векторы линейного симметричного вполне непрерывного оператора образуют ортонормированный базис. Теорема Гильберта дает один из главных инструментов решения задач математической и теоретической физики.

1.1. Докажите, что метрическими пространствами являются:

1) множество C[a, b] функций, непрерывных на отрезке [a, b], с метрикой (f, g) = max |f(x) - g(x)|;

a x b 2) множество L2[a, b] функций, интегрируемых с квадратом по Леb бегу на отрезке [a, b], с метрикой (f, g) = [f(x)-g(x)]2dx.

a 1.2. Пусть M метрическое пространство. Докажите, что если xk x и yk y в M, k, то (xk, yk) (x, y), k.

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 13 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.