WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 |   ...   | 15 | 16 || 18 | 19 |

( ) n=3. Возбуждение системы циклически повторяющейся реализацией xl(n) и регистрация одного периода установившейся реакции yl(n).

4. Вычисление с помощью алгоритма БПФ коэффициентов Yl(k) ДПФ реакции yl(n) системы N -Yl (k) = yl (n) exp j 2kn N, k = 0,..., N - 1.

() N n=5. Определение массива Zl[k, i] возможных значений периодограмм l I (k1,..., km) по формуле yx...x Z [k, i ] = Yl (k) exp j 2i R, k = 0,..., Ny, i = 0,..., R - 1.

( ) l 6. Формирование из массива Zl(k, i) периодограмм в соответствии с равенством l l l kI (k1,..., km) = Z +K + km, sk1 +K + sk m mod R.

yx...x l { } 7. Вычисление оценок H$m (k1,K, k ), m = 1,..., M ядер согласно m выражению (8.26).

Алгоритмическую основу данной процедуры составляет алгоритм БПФ, который используется как для генерирования воздействия, так и для анализа реакции системы. В общей сложности на протяжении всей процедуры операцию БПФ необходимо выполнить 2L раз, что вдвое меньше, чем в алгоритме, рассмотренном в предыдущем разделе.

Результаты промежуточных вычислений на этапах 6 и 7 алгоритма могут быть использованы для последующих вычислений. Так например, частичные суммы l l 1 = k1 +... + k, 2 = sk + K + sk mod R, mm m ( ) 1 m полученные при формировании периодограммы m-го порядка, модифицируются далее для нахождения сумм l 1 = 1 + km+1, 2 = 2 + sk mod R, m+1 m ( m ) m+m+определяющих расположение значений периодограммы (m + 1)-го порядка в двухмерном массиве Zl[k, i] данных согласно формуле l I (k1,..., k ) = Z 1, yx...x m+1 l [ ].

m+1 m+Для оценки эффективности алгоритма прежде всего отметим, что количество Km сочетаний (k1,..., km), входящих в опорную область Dm, быстро возрастает с увеличением порядка m ядра. Поскольку число операций умножения, необходимых для вычисления массива Zl[k, i] возможных значений периодограмм, не зависит от m, рассмотренный алгоритм по сравнению с известными [48, 108, 117] дает значительную экономию в вычислениях, причем тем большую, чем выше порядок ядра. Действительно, для вычисления оценок ядер до M-го порядка включительно в известных алгоритмах требуется порядка L(K1 +... + Km) операций комплексного умножения, тогда как в предложенном алгоритме достаточно выполнить лишь LRNy/2 таких операций. Таким образом, сокращение вычислительных затрат можно оценить отношением 2(K +... + K ) 1 M Ef (M ) =.

RN y 8.4. Влияние ошибок вычисления ядер ортогональных функциональных рядов на точность моделирования Вычисляя математическое ожидание оценки (8.26), нетрудно показать, $ что M{H (k1,K, km)} = H (k1,K, km). Следовательно, данная оценка m m является несмещенной и систематическая составляющая погрешности равна нулю. Случайная составляющая погрешности может быть охарактеризована дисперсией оценки ядра L L ll * cov I (k1,..., km)I (k1,..., km) { yxK x yxK x } l1 =1 l =$ D H (k1,..., km) =.

{} m L2A2(k1)K A2(km) (8.28) Ввиду независимости случайных фаз для различных значений l имеем l1 l2 * cov I (k1,..., km)I (k1,..., km) = 0, l1 l.

{ yxK x yxK x } При l1 = l2 = l ковариация периодограммы равна l l * l cov (k1,..., km)I (k1,..., km) = M I (k1,..., km) - {I yxK x yxK x } yxK x m 2 l - M I (k1,..., km) = M Yl (k1+...+km) - H (k1,..., km) A2(ki ).

{ yxK x } m { } i =Подставляя данное выражение в (8.28), получим:

Sy (k1+...+km) $ D (k1,..., km) = - H (k1,..., km), (8.29) {H m } m L NA2(k1)K A2(km) где Sy (k) - спектральная плотность мощности выходного сигнала системы, равная NM{|Y(k)|2}. Из полученного выражения следует, что дисперсия стремится к нулю при L, доказывая тем самым состоятельность оценки $ H (k1,..., km).

m Физический смысл соотношения (8.29) становится более понятным, если рассмотреть структуру выражения для спектра Sy (k) процесса на выходе нелинейной системы. Из ортогональности функционалов следует Sy (k) = N M Gm[H, X (k)]. (8.30) m { } m=Можно показать [85], что для ортогональных функционалов вида (8.23) выражение (8.30) принимает вид m Sy (k) = N H (k1,..., km) (k - k1-K -km) A2(ki ). (8.31) m m= 0 Dm i =На основании полученного выражения спектр Sy (k1 +K + km), входящий в (8.31), можно представить состоящим из двух слагаемых m Sy (k1+...+km) = N H (k1,..., km) A2(ki ) + Sy (k1+...+km), (8.32) m i =первое из которых обусловлено значением ядра Hm(k1,..., km), а второе характеризует вклад от остальных значений ядер. Подставляя (2.32) в выражение (8.29), получим:

Sy (k1+...+km) $ D (k1,..., km) =. (8.33) {H m } LNA2(k1)K A2(km) Таким образом, дисперсия оценки ядра Hm(k1,..., km) Винера в точке (k1,..., km) прямо пропорциональна значению спектра выходного сигнала системы за вычетом той составляющей спектра, которая обусловлена значением вычисляемого ядра. Чем меньший вклад в общий спектр дает подлежащее оценке значение ядра, тем менее точно его можно вычислить. С увеличением степени нелинейности системы оценки ядер имеют тенденцию ухудшаться, так как спектр выходного сигнала системы обогащается дополнительными составляющими. Если система линейна, то выходной спектр Sy (k) полностью определяется значением ядра H1(k) и, следовательно, дисперсия оценки H$1(k ) равна нулю. Этот факт подтверждается выражением (8.33) при m = 1.

При моделировании энергетических преобразований сигналов в нелинейных системах в соответствии с выражением (8.31) требуется знание квадратов модулей |Hm(k1,..., km)|2 ядер Винера в частотной области. Следует заметить, что использование для этой цели квадрата модуля оценки ядра $ |H (k1,..., km) |2 может привести к существенной погрешности, так как m свойство несмещенности оценки ядра при ее возведении в квадрат утрачивается. Подобной ошибки смещения можно избежать, если для оценки квадрата модуля ядра воспользоваться выражением $ $ H (k1,..., km) = H (k1,..., km) - D (k1,..., km) m m {H m }. (8.34) est Подставляя в (8.34) выражение (8.29) для дисперсии и полагая, что 2 $ H (k1,..., km) H (k1,..., km) и Sy (k1+...+km) Sy (k1+...+km), m m est получим следующую оценку:

$ 2 Sy (k1+...+km) $ L H m(k1,..., km) - H (k1,..., km) =, m est L - NA2(k1)K A2(km) (8.35) $ где Sy (k) - оценка спектра выходного сигнала системы, которая может быть вычислена по формуле L N $ Sy (k) = Yl (k). (8.36) L l =Вычисляя математическое ожидание оценки (8.35), нетрудно убедиться, что она обладает свойством несмещенности и, следовательно, более приемлема на практике при моделировании нелинейных спектральных преобразований сигналов.

Пример 8.1. Для идентификации была выбрана система, показанная на рис. 8.2 и состоящая из двух линейных звеньев второго порядка, разделенных статической нелинейностью аппроксимированной многочленом третьего порядка. Значения параметров полагались равными: a11 = -1.5681, a12 = 0.6400, b11 = -1, a21 = -1.2895, a22 = 0.4900, c1 = 0.1, c2 = 0.003, c3 = 0.001. В качестве тестового воздействия использовался псевдослучайный процесс вида (8.21) с длительностью периода N = 128, генерируемый с помощью алгоритма БПФ.

Амплитуды A(k) коэффициентов X(k) воздействия полагались равными единице, а случайные фазы равновероятно выбирались из R = 16 значений в интервале [0, 2]. Количество спектральных дискрет на входе и выходе фильтра составляло соответственно Nx = 20, N = 40.

y Рис. 8.2. Моделируемая нелинейная система третьего порядка Так как степень нелинейности системы характеризуется полиномом третьей степени, для ее моделирования вычислялись оценки ядер до третьего порядка включительно. На рис. 8.3 и 8.4 изображены модули истинных значений ядер в частотной области и их оценки, полученные усреднением по L = 500 реализациям случайных процессов. На рис. 8.5 приведены результаты моделирования системы ортогональными фильтрами различного порядка, построенными на основе полученных оценок ядер. Для сравнения выходных сигналов системы и моделирующих ее фильтров были вычислены среднеквадратические ошибки, которые для линейного (рис. 8.5, б), квадратичного (рис. 8.5, в) и кубического (рис. 8.5, г) фильтров составили соответственно 1 = 30.6, 2 = 17.5 и 3 = 15.4.

Следует заметить, что было бы неверно судить о точности моделирования по результатам лишь одного эксперимента. Поэтому с целью получения более достоверных результатов было проведено усреднение среднеквадратических ошибок по результатам 100 аналогичных опытов. При этом усредненные ошибки моделирования составили 1 = 27.2, 2 = 16.1, 2 = 16.3. Таким образом, введение квадратичной составляющей фильтра позволяет уменьшить ошибку моделирования приблизительно на 40%, повышая точность моделирования, в то время как добавление кубического члена в среднем даже несколько снижает точность моделирования. Эта казалось бы парадоксальная ситуация объясняется статистическими ошибками, присущими оценкам ядер для конечного числа L усреднений.

$ |H (k)| |H (k)| 1 а б Рис. 8.3. Ядро первого порядка:

а - истинное значение; б - оценка $ |H (k1, k2)| |H (k1, k2)| 2 а б Рис. 8.4. Ядро второго порядка:

а - истинное значение; б - оценка Рис. 8.5. Результаты моделирования нелинейной системы:

а - входной сигнал; б, в, г - истинная реакция y(n) системы и реакции y1(n), y2(n), y3(n) ортогональных фильтров различного порядка M Кроме того, с использованием выражения (8.35) были вычислены также оценки квадратов модулей ядер. На основе полученных оценок согласно (8.31) моделировались составляющие спектра реакции системы m ~ Sm(k) = N H (k1,..., km) (k - k1-K -km) A2(ki ), m = 1, 2, 3, m est Dm i =обусловленные ядрами различных порядков. Данные спектральные составляющие вместе с их истинными значениями, полученными аналитическим путем, показаны на рис. 8.6 а-в. Суммарный спектр ~ ~ ~ ~ Sy (k) = S1(k) + S2(k) + + S3(k) на выходе ортогонального фильтра, как видно $ из рис. 8.6, г, достаточно хорошо совпадает с оценкой спектра Sy (k), определяемой согласно (8.36) непосредственно по выходному сигналу системы.

Для сравнения на рис. 8.6 д, е показаны соответственно истинные спектры ~ ~ ~ ~ Sy (k), S1(k), S2(k), S3(k) системы и их оценки Sy (k), S1(k), S2(k), S3(k), вычисленные по модели. Как видно из рис. 8.6, д, основной вклад в спектр реакции системы вносит линейная составляющая S1(k). Поэтому, как и следовало ожидать, оценка ядра первого порядка хорошо приближает истинное значение ядра (см. рис. 8.3). Так как основная мощность квадратичной составляющей S2(k) сконцентрирована в области низких частот, погрешности в оценке ядра второго порядка возрастают в области частот, для которой сумма аргументов k1 + k2 ядра приближается к верхним границам частотного диапазона (см. рис. 8.4). Отсутствие смещения при моделировании спектральных составляющих на рис. 8.6, а-в и хорошее совпадение $ ~ спектра Sy (k) модели с традиционной оценкой Sy (k ), вычисленной по формуле (8.36), подтверждают эффективность использования выражения (8.35) для вычисления квадратов модулей ядер в частотной области.

Рис. 8.6. Моделирование выходного спектра нелинейной системы:

а-в - истинные и вычисленные составляющие спектра от линейного, квадратичного и кубического членов; г - оценки спектра по выходному сигналу и по модели; д, е - истинный и вычисленный спектры и их составляющие Таким образом, на приведенных рисунках явно наблюдается увеличение погрешности вычислений в оценках ядер высших порядков, что связано с обогащением спектра реакции системы по мере увеличения степени нелинейности. Это объясняет также возрастание ошибки вычисления составляющих спектра реакции высших порядков на рис. 8.6 б, в, причем чем меньший вклад вносит составляющая в суммарный спектр, тем значительней случайные ошибки, присутствующие в ее оценке.

Следует также заметить, что в отличие от линейного случая погрешность вычисления ядер зависит также от количества дискрет Nx и Ny, определяющих размер области его определения. Это связано с тем, что увеличение числа дискрет в области частот при сохранении общей мощности входного сигнала приводит к уменьшению относительного вклада отдельных значений ядер в спектр выходного сигнала. В результате возрастает числитель выражения (8.33), определяющего дисперсию оценки, что приводит к ее ухудшению.

Проведенные численные эксперименты подтвердили данный вывод.

Одним из возможных путей уменьшения случайных погрешностей при оценке ядра Винера m-го порядка является предварительное вычитание из коэффициентов Y(k) ДПФ реакции системы составляющих фильтра, определяемых по ранее вычисленным ядрам более низкого порядка. Хотя с теоретической точки зрения, вследствие ортогональности функционалов, $ H (k1,..., km) m данная операция не является необходимой, дисперсия оценки ядра в этом случае уменьшится, так как будет пропорциональна лишь той части выходного спектра, которая обусловлена ядрами порядков.

Заключение Учебное пособие охватывает основные методы построения линейных динамических математических моделей и их параметрической идентификации.

Используя материалы пособия, посвященные динамическим моделям систем управления, появляется возможность получения любой формы представления математической модели, начиная от дифференциального или разностного уравнения, передаточной функции, АРСС – модели или модели в пространстве и заканчивая математической моделью на базе матричных операторов. Переход от одной формы представления математической модели к другой сопровождается многочисленными примерами с использованием системы инженерных и научных расчетов MATLAB.

Излагаемые в учебном пособии материалы по параметрической идентификации динамических систем ориентированы на получение имитационных математических моделей на основе использования экспериментально – аналитического метода с проведением активных и пассивных физических экспериментов с исследуемым объектом. Активные эксперименты направлены на получение экспериментальных временных и частотных характеристик, пассивные на регистрацию временных рядов входа и выхода системы, получаемых в результате ее нормальной эксплуатации.

По результатам активных экспериментов, с использованием методов идентификации по временным и частотным характеристикам в среде MATLAB создаются линейные динамические модели идентифицируемого объекта.

Пассивные эксперименты, оформленные в виде временных рядов входа и выхода объекта, служат основой для получения динамических моделей с использованием корреляционного и рекуррентных методов идентификации.

В учебном пособии затронуты вопросы построения и идентификации математических моделей с использованием аппарата матричных операторов или спектральных методов в ортогональных базисах различных функций.

Pages:     | 1 |   ...   | 15 | 16 || 18 | 19 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.