WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

p2 M2xx H0 = + - J(+2 + +1). (B) [8] E.V.L. de Mello, J. Ranninger. Phys. Rev. B55, 14872 (1997).

1 2m [9] Е.К. Кудинов, Ю.А. Фирсов. ФТТ 7, 3, 546 (1965).

[10] H. Bateman, A. Erdlyi. Higher Transcendental Functions.

В этом случае в нулевом по V приближении E = 2|J|.

Toronto London MC Graw-Hill Book Company, N.Y. (1953).

Подобный результат не может быть получен без сущеV. 2. (Г. Бейтмен, А. Эрдейи. Высшие трансцендентные ственной перестройки разложения (A). Это свидетельфункции. Наука, М. (1968).) ствует в пользу того, что радиус сходимости этого ряда [11] А.С. Александров. ЖФХ 57, 2, 273 (1983).

конечен, т. е. E(J) как функция |J| имеет особеность.Представляется целесообразным исследование простейшей модели поляронного кристалла — упрощенной модели Холстейна, в которой колебательная система моделируется приписыванием каждому узлу решетки осциллятора с одной степенью свободы и частотой (дисперсия отсутствует!) и линейной электронколебательной связью рассмотренного выше типа. Такая система не обладает диссипативными свойствами и поэтому непригодна для рассмотрения кинетических задач.20 Однако она допускает адекватное рассмотрение равновесных задач, а ее простота позволяет надеяться, что в ее рамках можно продвинуться дальше, чем это позволяют сделать более изощренные модели.

В качестве конкретной проблемы приложения этой модели можно предложить исследование в ее рамках биполяронной модели (введя в простейшем виде члены взаимодействия), так как ее рассмотрение на основе модели Холстейна [11] приводит к громоздким и трудноинтерпретируемым выражениям. В то же время биполяронная модель заслуживает внимания как чрезвычайно наглядная (по сравнению с моделью BCS) модель сверхпроводимости.

Авторы выражают благодарность Ю. Раннингеру за присылку препринта статьи [8].

На это же указывает и различие между гамильтонианами H0 и H0: состояния первого вырождены, а второго — нет. Заметим также, что при возрастании J при J > Jc = 2Ep меняется структура адиабатических термов: у них исчезают минимумы в точках x = 0.

Это может породить особенность по J в точке Jc.

Именно кинетическим явлениям были посвящены работы по поляронам [3,4], поэтому данная модель не привлекла внимания их авторов, хотя они, разумеется, понимали применимость их методики к квантовомеханической задаче.

Физика твердого тела, 1997, том 39, №

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.