WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. 12 Отрицательный коэффициент Пуассона фрактальных структур © В.В. Новиков, K.W. Wojciechowski Одесский государственный политехнический университет, 270044 Одесса, Украина Institute of Molecular Physics of the Polish Academy of Sciences, 60–179 Poznan, Poland E-mail: novikov@te.net.ua (Поступила в окончательном виде 22 апреля 1999 г.) На основе фрактальной модели неоднородной среды с хаотической структурой определены макроскопические упругие свойства. Показано, что если отношение объемных модулей упругости фаз K2/K1 0, то в пороге перколяции pc коэффициент Пуассона среды равен 0.2. Проведено исследование поведения двухфазной среды с отрицательным коэффициентом Пуассона.

Типичные окружающие нас материалы имеют положи- гамильтониан, описывающий упругие свойства перколятельные коэффициенты Пуассона, > 0 [1]. Однако в ционной системы, должен удовлетворять определенным последнее время было показано, что при определенных требованиям. А именно, должны реализоваться упругая условиях коэффициент Пуассона может быть меньше связность: решетка при p pc должна иметь конуля ( <0) [2–15]. нечные макромодули упругости, обращающиеся в нуль Такие среды еще недостаточно теоретически иссле- при p pc + 0; правильно воспроизводиться тензордованы. В данной работе коэффициент Пуассона неод- ные свойства упругости длинных цепочек, образующих перколяционный кластер; выполняться инвариантность нородной среды с хаотической структурой исследуется на основе итерационного метода усреднений, который относительно вращений в свободных состояниях гамильпоказал достаточно высокую эффективность при ис- тониана.

следовании проводимости, диэлектрических и упругих Первому условию удовлетворяет, например, модель свойств композитов [16–20].

Борна [29], однако она не удовлетворяет второму услоИсследования упругих свойств неоднородных сред с вию и в итоге приводит к системе уравнений, аналохаотической структурой и большим различием свойств гичных уравнениям Кирхгофа для электрических токов компонентов проводились в большинстве своем числен- в сетке сопротивлений, и как следствие — к тому, ными методами на перколяционных решетках [21–28]. что критический индекс равен критическому индексу В частности, были исследованы переходы несвязного проводимости t.

множества связей или узлов в связное множество, и Кантор и Уэбман предложили [23] гамильтониан, конаоборот [29–33]. Было установлено, что в критической торый учитывал изменение энергии системы за счет точке (в пороге протекания) pc соединяющее множество изменения углов между связями решетки. Этот гамильобразует перколяционный кластер, который является тониан удовлетворял всем трем условиям, что привело к самоподобным множеством, т. е. фракталом [32–35], а корректному описанию упругих свойств перколяционных модуль объемной упругости имеет скейлинговую зависистем [24–28].

симость Нужно также отметить, что некоторые конфигурации из связей (локальные области) могут обладать необычK (p - pc) в упругой области (p pc), (1) ными свойствами, в частности отрицательным коэффициентом Пуассона < 0. Так, например, цепочка связей, K (p- pc)s в высокоэластичной области (p pc), (2) изображенная на рис. 1, при растяжении не только удлиняется, но и ”утолщается”. Если такие конфигурации где p — концентрация целых связей, а критические будут вносить определяющий вклад в макроскопические индексы, s зависят только от размерности пространсвойства системы, то это может привести к тому, что ства d.

коэффициент Пуассона системы будет отрицательным.

Типичными представителями таких материалов являются полимеры, коллоидные и композиционные материалы [35—-37].

Необходимо отметить, что задача определения упругих свойств на перколяционной решетке будет сформулирована полностью, если определить гамильтониан на рассматриваемом множестве узлов и связей, геометрические характеристики которого (число узлов или связей, расстояние до наиболее удаленных элементов, Рис. 1. Конфигурация цепочки из связей перколяционной извилистость и т. д.) заданы статистически. При этом системы.

2148 В.В. Новиков, K.W. Wojciechowski Численные исследования [24] плоских (d = 2) упругих хаотических перколяционных сеток показали, что если их линейный размер L < 0.2, то коэффициент Пуассона системы отрицательный, а если L.0.2 >, то коэффициент Пуассона положительный ( —длина корреляции). При этом если L/, то предельное значение коэффициента Пуассона равно = 0.08 ± 0.и является универсальной величиной, т. е. не зависит от соотношения локальных упругих характеристик; если L/ 0, то = -1; если L/ = 5, то = 0.

Усреднение локальных упругих свойств перколяционных (фрактальных) систем можно проводить различными методами. Далее предлагается метод усреднения, основанный не на дискретной (перколяционной) решетке, а на континуальной ”капельной” модели, в которой учитывается тензорный характер упругих свойств. Подход базируется на методе трансфер-матриц [22].

При описании перколяционных систем наряду с фрактальной геометрией используются различные аналоги метода ренормгрупповых (РГ) преобразований, основанного на идее масштабной инвариантности [32,33], который в теории температурных фазовых переходов привел к плодотворным результатам [38].

В данной работе проведены численные расчеты упругих свойств хаотической среды на основе разработанного нами итерационного метода усреднений, который Рис. 2. Иллюстрация ренормгруппового преобразования на базируется на результатах фрактальной геометрии и прямоугольной решетке для случая l0 = 2: a — p0 = 1;

ренормгрупповых преобразований [16–20]. b — p0 = 0.75.

1. Cтруктурная модель Основное множество связей было получено с помощью итерационного процесса, в котором на начальном шаге (k = 0) рассматривается конечная решетка в пространстве d = 2 или d =3 c вероятностью p0 того, что связь между соседними узлами решетки целая — ”окрашена” в определенный цвет. Связи, окрашенные в один цвет, будут считаться обладающими одинаковыми свойствами. На следующем шаге (k = 1, 2,..., n) каждая связь в решетке заменяется решеткой, полученной на предыдущем шаге (рис. 2) Итерационный процесс заканчивается, когда свойства решетки перестают зависеть от номера итерации. Таким образом были получены решетки с линейными размерами Ln (Ln — много больше длины корреляции), на которых определялись эффективные физические свойства. Полученное с помощью итерационной процедуры множество связей n(l0, p0) Рис. 3. Зависимость вероятности образования СМ от концензависит от размера начальной решетки l0 и вероятности трации целых связей (l0 = 3, d = 3).

p0 [16–18].

Вероятность того, что множество связей образует связное множество на k-м этапе, R(lk, pk), определялась k как отношение числа соединяющих множеств ко всему N = 2l0) — может быть определена с какой угодно числу разбросов (к числу способов раскраски) связей точностью в знаке при любом p0 и l0.

при фиксированных значениях l0, p0. Функция R(lk, pk), На основе фрактальных моделей структур хаотичебудучи полиномом степени N — числа всех связей на ской неоднородной среды, построенных на различных решетке (если размерность решетки равна d = 2, то исходных прямоугольных решетках: 3 3; 4 4; 5 4;

Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. Отрицательный коэффициент Пуассона фрактальных структур 5 5; 6 6; 9 8; 9 9 для d = 2 и 3 3 для d = 3 [16] были определены порог перколяции pc, критические индексы для длины корреляции p, плостности перколяционного кластера и фрактальная размерность df. Было показано, что геометрические свойства полученных фрактальных множеств в пороге перколяции совпадают со свойствами перколяционного кластера, если размеры исходной решетки l0 8 для d = 2 и l0 3 для d =3.

Далее рассмотрены эффективные упругие свойства неоднородной среды, вложенной в пространство размерности d = 3, для расчета которых использовалась функция R(p), полученная на основе модели 3 3 (l0 = 3, d = 3) (рис. 3).

2. Упругие свойства Рис. 4. К моделированию структуры связанного (a) и несвязанного (b) множеств целых связей (”капельная модель”) на Рассмотрим двухфазную систему с функцией распреразных итерационных этапах (масштабах).

деления ( ( P0(C) =(1 -p0) C- C20) +p0 C- C10), (3) моделируются составными ”каплями”: СМ — в непрегде (x) — функция Дирака, p0 — вероятность того, рывном массиве из ”упругой” фазы находится включение (0) что данная локальная область обладает свойством C1 в виде шара (капли) из ”мягкой” фазы (рис. 4, a);

(0) (с вероятностью (1 - p0) обладает свойством C2 ).

НСМ — в непрерывном массиве из ”мягкой” фазы После k шагов РГ-преобразований функция плотности находится включение в виде шара (капли) из ”упругой” принимает вид фазы (рис. 4, b). Доли СМ и НСМ на каждом этапе расчетов определялись равными pk = R(lk-1, pk-1) и ( ( Pk(C) =(1 -pk) C- C2k) +pk C- C1k). (4) 1 - pk = R(lk-1, pk-1) соответственно.

Эффективные упругие свойства (модуль объемной При k упругости K и модуль сдвига µ) СМ и НСМ на основе капельной модели определялись с помощью формул, Pk(C) =(C- Cef ), (5) полученных в физике неоднородных сред [39,40] с учетом тензорного характера упругих свойств.

где Cef — эффективные свойства среды, pk = Схема расчета эффективных свойств имеет следующий = R(lk-1, pk-1) — концентрация целых связей на k-м вид: 1) на основании фрактальной модели (на решетках) этапе.

определяется функция R(p, l); 2) на k-м итерационном Определение эффективных свойств структурной модеэтапе расчетов концентрация СМ рассчитывается по ли в общем случае можно вести по следующей схеме:

формуле вначале находятся свойства различных конфигураций на первом этапе, проводится их усреднение, затем эти свойpk = R(pk-1, lk-1), (6) ства передаются на следующий этап и т. д. [16]. Определение свойств возможных конфигураций множества а упругие свойства — на основе ”капельной” модели по связей приводит к достаточно трудоемким вычислениям.

формулам вида Поэтому воспользуемся приближенным методом, который заключается в том, чтобы не рассчитывать свойства (k) (k-1) (k-1) Cc = f1 Cc, Cn, p(k-1) (для СМ), (7) конфигураций, получаемых при разбросах целых связей на решетке, а выделить два вида конфигураций множеств связей: соединяющие множества (СМ) и несоединяющие множества (НСМ); и перейти от дискретных моделей (k) (k-1) (k-1) Cn = f2 Cc, Cn, p(k-1) (для НСМ), (8) (на решетках) к континуальным моделям, в которых СМ и НСМ представляются непрерывной средой. Для где f1, f2 — известные функции, которые зависят от моделирования структуры СМ и НСМ использовалась структурной модели и упругих свойств связанных и капельная модель (шар в однородной среде, см. рис. 4).

несвязанных множеств на (k-1)-м этапе соответственно Таким образом, на каждом этапе (масштабе) итераци(k-1) (k-1) онного расчета упругих свойств структуры СМ и НСМ Cc, Cn.

Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. 2150 В.В. Новиков, K.W. Wojciechowski Рис. 5. Зависимость упругих свойств от номера итерации n при 1 — p = 0.2088; 2 — p = 0.2092; 3 — p = 0.2098.

(a) — логарифм модуля сдвига lg µ; (b) — логарифм объемного модуля упругости lg K; (c) — коэффициент Пуассона.

При этом для эффективных свойств неоднородной Для соединяющего множества модуль объемной упрусреды Cef выполняются неравенства гости Kc и модуль сдвига µc на (i + 1)-м этапе имеют вид [40,41] (k) ( Cc Cef Cnk).

(i) (i) (1 - pi)(Kn - Kc ) (i+1) (i) Kc = Kc +, (11) (i) (i) (i) В пределе k последовательности C(k) сходятся к 1 + piac (Kn - Kc ) Cef (k) (k) lim Cc = lim Cn = Cef. (9) (i) (i) k k (1 - pi)(µn - µc ) (i+1) (i) µc = µc +, (12) (i) (i) (i) 1 + pibc (µn - µc ) Для реализации расчета упругих свойств фрактальных структур по данной схеме желательно иметь аналитичегде скую зависимость для функции R(p).

(i) (i) Если для построения фрактального множества берутся 3 6(Kc + 2µc ) a(i) = ; b(i) =, (13) исходные (затравочные) решетки небольших размеров c i i (i) (i) (i) 3Kc + 4µc c 5µc (3Kc + 4µc ) l0 < 5 для d =2, то определение функции R(p) можно провести аналитически. Для решеток l0 > 5 (d = 2) и 0 Kc = K1, µc = µ1 — модуль объемной упругости и моl0 3 для размерности пространства d = 3 получение дуль сдвига ”упругой” фазы соответственно, а Kn = K2, аналитического выражения для функции R(p) приводит µn = µ2 — модуль объемной упругости и модуль сдвига к громоздким выражениям, исследование по которым ”мягкой” фазы соответственно (K1, K2, µ1, µ2 —упругие можно вести только численными методами [33].

свойства фаз неоднородной среды).

Аппроксимация численных результатов расчетов Для несоединяющего множества упругие свойства функции R(p) для решетки 3 3 3 [16] показала, что (i+1) (i+1) Kn и µn определяются по формулам, полученным имеет место хорошее совпадение численных результатов из (11)–(13) заменой индексов c n и pi (1 - pi).

с функцией R(p) =p2(4 +8p -14p2 - 40p3 + 16p4 + 288p3. Результаты расчетов + 655p6+ 672p7- 376p8 + 112p9 - 14p10), (10) На рис. 5 представлены зависимости логарифма мокоторая была ранее получена в [39].

дуля сдвига µ (рис. 5, a), логарифма модуля объемПорог протекания pc, согласно (10), (pc есть решение ной упругости K (рис. 5, b) и коэффициента Пуассона уравнения p = R(p)) равен 0.2085, т. е. НСМ (рис. 5, c) фрактального множества от номера итерации переходит в СМ при pc = 0.2085 (рис. 3).

n. До выхода на горизонтальный участок зависимости Для расчета упругих свойств перколяционной си- упругих свойств имеют фрактальный характер. Выход на стемы с помощью поэтапного (итерационного) мето- горизонтальный участок указывает на верхнюю границу да усреднения были использованы формулы Хашина– фрактальной асимптотики, т. е. на тот факт, что упругие Штрикмана [40,41] которые базируются на структурной свойства системы не зависят от масштаба (от номера модели — ”шар в однородной среде” (рис. 4). итерации).

Физика твердого тела, 1999, том 41, вып. Отрицательный коэффициент Пуассона фрактальных структур Рис. 6. Упругие свойства. (a) — зависимость логарифма модуля объемной упругости от p (a = lg(K2/K1)):

1 — K1/µ1 = K2/µ2 = 5; 2 — K1/µ1 = K2/µ2 = 0.025. b — отношение модуля объемной упругости к модулю сдвига K/µ:

1 — K1/µ1 = K2/µ2 = 0.025; 2 — K1/µ1 = K2/µ2 = 0.75. 3 — K1/µ1 = K2/µ2 = 5.

На рис. 6, a представлены зависимости логарифма мо- Критический индекс, который определяется сингудуля объемной упругости K от объемной концентрации лярным поведением модуля объемной упругости K вбли”жесткого” компонента p. На основе этих расчетов был зи критической точки pc+0, по данным наших численных определен индекс для упругой области расчетов равен 3.25 ± 0.05 (рис. 7), что несколько меньше значений, приведенных в [23] ( =3.55) и [28] K (p - pc), p > pc (14) (3.64 < < 3.85), и совпадает с данными работы [22] ( = 3.26).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.