WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

W L cos exp -W L cos t 2. Анализ экспериментальных данных 2 Для количественного описания экспериментальных E - Eg(L) - EDA L cos, (4) данных по кинетике ФЛ ПК (cм. рис.1, 3) необходимо задать численные значения параметров, фигурирующих где L0 — средний диаметр кристаллита в образце ПК, в выражении (5). При этом часть из них извест — дисперсия гауссовского распределения, а рас- на из независимых измерений. Так, обработка данных стояние между локализованными электроном и дыркой по поглощению света образцами ПК приводит к слеr = L cos(/2) выражено через широтный угол и диа- дующим значениям: Eg = 1.17 eV, c1 = 18.4eV·, метр кристаллита L. При записи (4) нормировочная c2 = 202 eV·2 [1]. Такие величины, как средний постоянная взята равной тому значению, которое полу- размер кристаллитов и дисперсия их распределения, чалось бы из гауссовского распределения, проинтегри- тоже могут считаться известными (например, согласно рованного в бесконечных пределах (это допустимо при электронно-микроскопическим измерениям [1,9], харакдостаточно ”острой” функции распределения, что фак- терные значения L0 в люминесцентных образцах ПК тически отражает экспериментальную ситуацию в ПК, лежат в окрестности 5–7 nm). Что касается Wmax, то см. далее). из скорости спада ФЛ на рис. 1 легко получить оценку Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Кинетика люминесценции пористого кремния: флуктуационный подход Продемонстрированный в настоящей работе подход позволил с единых позиций дать количественное описание основных особенностей явления нестационарной ФЛ в неупорядоченных структурах типа ПК при низких температурах. При этом просхождение таких особенностей (неэкспоненциального — по типу эмпирического закона Кольрауша — временного спада ФЛ ПК, формы спектра ФЛ и ”красного смещения” максимума спектра со временем) удалось интерпретировать в рамках представлений о туннельной излучательной рекомбинации фотовозбужденных электрона и дырки, захваченных на поверхности каждого из кристаллитов, для которых имеется гауссовское распределение по размерам. Параметры Рис. 1. Экспериментальный (при T = 11 K) [12] (точки) теории, определяющие характеристики ПК, имеют ясный и построенный по формуле (5) (сплошная линия) временной физический смысл, и их численные значения могут быть спад ФЛ ПК. Значения параметров приведены в тексте.

восстановлены из экспериментов по кинетике ФЛ.

I — интенсивность.

Предложенный подход допускает естественное распространение на случай учета большего числа каналов донорно-акцепторной рекомбинации, что могло бы приWmax 106 s-1 (отметим, что величина такого же вести к уширению теоретических спектров, необходипорядка определяет спад ФД в легированных полупромому для количественного согласования с эксперименводниковых образцах GaP [15]). Эффективная диэлектрическая проницаемость может быть установлена по экспериментально измеряемому значению эффективного показателя преломления ПК [1], что дает 2-6.

Наконец, для радиуса локализации R0 в настоящее время не имеется сведений о возможных значениях, и мы определим эту величину из согласия построенной теории с экспериментальными данными по ФЛ ПК.

Для демонстрации применимости формулы (5) к количественному описанию экспериментов по кинетике ФЛ ПК на рис. 1 приведено сравнение теоретической кривой, построенной по этой формуле, с данными работы [12], полученными при 11 K для энергии люминесценции E = 1.86 eV. При этом были использованы следующие значения параметров: L0 = 75, = 12, = 3.1, R0 = 2.6, Wmax = 106 s-1 (значения остальных пара- Рис. 2. Временная эволюция спектров ФЛ, предсказываемая формулой (5), при значениях параметров, соответствующих метров см. выше).

кривой на рис. 1 (I — интенсивность). t, ms: 1 —1, 2 —5, Формула (15) также позволяет проследить временную 3 — 10, 4 — 15.

эволюцию спектров ФЛ ПК. На рис. 2 с помощью формулы (5) построены теоретические спектры при разных временах спада ФЛ при тех же значениях параметров. Поскольку авторы не имеют экспериментальных данных по соответствующим спектрам при близких к абсолютному нулю температурах, на рис. 3 приведена временная эволюция положения максимумов кривых, изображенных на рис. 2, совместно с соответствующими экспериментальными данными [12]. Что касается ширины представленных на рис. 2 теоретических спектров, то качественно ее ход со временем согласуется с экспериментально наблюдаемым [12], однако при приведенных значениях параметров она оказывается меньше измеренной.

Таким образом, с помощью предложенного подхода удается дать количественное описание как кинетики, Рис. 3. Временная эволюция положения максимумов спект так и эволюции спектров ФЛ ПК при реалистических ров, изображенных на рис. 2 (1), и соответствующие эксперизначениях параметров. ментальные данные [12] при T = 11 K (2).

3 Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 2146 В.Н. Бондарев, П.В. Пихица тальными данными по спектральным характеристикам ФЛ ПК.

Полученные результаты свидетельствуют о том, что предлагаемый подход может составить основу последовательной теории оптических явлений в неупорядоченных материалах типа ПК.

Список литературы [1] O. Bisi, S. Ossicini, L. Pavesi. Surf. Sci. Rep. 38, 1 (2000).

[2] В. Ванг, Х. Фрицше. В кн.: Аморфный кремний и родственные материалы / Под ред. Х. Фрицше. Пер. с англ. Мир, М. (1991). С. 361–379.

[3] I.M. Chang, S.C. Pan, Y.F. Chen. Phys. Rev. B48, 8747 (1993).

[4] М.Е. Компан, И.Ю. Шабанов. ФТТ 39, 7, 1165 (1997).

[5] R.G. Palmer, D.L. Stein, E. Abrahams, P.W. Anderson. Phys.

Rev. Lett. 53, 958 (1984).

[6] D.J. Dunstan, F. Boulitrop. Phys. Rev. B30, 5945 (1984).

[7] I. Kuskovsky, G.F. Neumark, V.N. Bondarev, P.V. Pikhitsa, Phys. Rev. Lett. 80, 2413 (1998).

[8] M.C. Бресслер, И.Н. Яссиевич. ФТП 27, 871 (1993).

[9] Y. Kanemitsu, T. Ogawa, K. Shiraishi, K. Takeda. Phys. Rev.

B48, 4883 (1993).

[10] L.N. Dinh, L.L. Chase, M. Balooch, W.J. Siekhaus, F. Wooten.

Phys. Rev. B54, 5029 (1996).

[11] Y. Sakurai, K. Nagasawa, H. Nishikawa, Y. Ohki. J. Appl. Phys.

86, 370 (1999).

[12] L. Pavesi. J. Appl. Phys. 80, 216 (1996).

[13] T. Matsumoto, T. Futagi, H. Mimura, Y. Kanemitsu. Phys. Rev.

B47, 13 876 (1993).

[14] K. Shiba, S. Miyazaki, M. Hirose. Jpn. J. Appl. Phys. 37, (1998).

[15] D.G. Thomas, J.J. Hopfield, W.M. Augustyniak. Phys. Rev. 140, A202 (1965).

[16] M.V. Rama-Krishna, R.A. Friesner. Phys. Rev. Lett. 67, (1991).

[17] D.L. Griscom. J. Non-Cryst. Sol. 73, 51 (1985).

[18] X. Chen, J. Zhao, G. Wang, X. Shen. Phys. Lett. A212, (1996).

[19] V.N. Bondarev, P.V. Pikhitsa. Phys. Rev. B54, 3932 (1996).

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.