WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

расстояния до поверхности раздела во второй-третьей В этом слое влияние волн Ван Кампена пренебрежимо областях. Из рисунков видно, что при положительных мало.

значениях величины наблюдается осцилляционный Наконец, область lrD x + называют обларежим, т. е. поле осциллирует, приближаясь к асимпто- стью сплошной среды. Определяющей поведение поля тическому значению пр x. Этот осцилляционный является мода Друде, которую можно найти из ураврежим становится все более выраженным по мере нений сплошной среды и уравнений Максвелла, не роста величины. При = 0 и <0 осцилляции не прибегая к решению кинетического уравнения.

наблюдаются. При этом величина поля в объеме плазмы при малых и значительно превышает величину поля Список литературы на поверхности, что естественно для рассматриваемого резонансного случая.

[1] Л.Д. Ландау. Собрание трудов. Наука, М. (1969). Т. 2. С. 7– Затухающая часть дискретной моды (мода Дебая) для 25; ЖЭТФ 26, 576 (1946).

резонансного случая = p, согласно (20), может быть [2] J.M. Keller, R. Fuchs, K.L. Kliewer. Phys. Rev. B 12, представлена в виде (1976).

[3] В.М. Гохфельд, М.А. Гулянский, М.И. Каганов, А.Г. Пляi венек. ЖЭТФ 89, 985 (1985).

eD(x) = exp (i - 1)x. (21) 6 [4] А.В. Латышев, А.А. Юшканов. Поверхность. Физика. Химия. Механика. 2, 25 (1993).

Для случая зеркального рассеяния электронов на [5] А.В. Латышев, А.А. Юшканов. Журн. вычисл. математики стенке в [3] для моды Дебая (при = p) получена и мат. физики 41, 1229 (2001).

формула, в точности совпадающая с формулой (21), [6] Д. Пайнс. Элементарные возбуждения в твердых телах.

а для случая диффузного рассеяния в [3] приводится Мир, М. (1965). 382 с.

следующий результат для поля: [7] В.С. Владимиров, В.В. Жаринов. Уравнения математической физики. Физматлит, М. (2000). 400 с.

i [8] K.M. Case, P.F. Zweifel. Linear transport theory. Reading, e1(x) =0.215 1 + i 3 exp (i - 1)x. (22) Mass., Addison-Wesley (1967). [К. Кейз, П. Цвайфель.

3 Линейная теория переноса. Мир, М. (1972). 384 с.] Итак, наблюдается полное согласие в поведении по[9] И.К. Лифанов. Метод сингулярных интегральных уравнеля, описываемом полученной в данной работе формуний и численный эксперимент (в математической физилой (21) и соответствующей формулой из работы [3] для ке, аэродинамике, теории упругости и дифракции волн).

ТОО „Янус“, М. (1995). 520 с.

случая зеркального отражения.

[10] Б.В. Кадомцев. Коллективные явления в плазме. Наука, М.

Из равенства (17) видно, что при любых и >(1988). 288 с.

Re (z /0) > 0; иными словами, осцилляционный режим не наступает даже при = 0, т. е. при = p. Это соответствует результату для газовой плазмы, полученному в работе [1].

5. Заключение В настоящей работе проведен анализ поведения экранированного электрического поля в столкновительной плазме вблизи резонанса, когда частота внешнего переменного электрического поля близка к собственной частоте колебаний. Внешнее поле является поперечным — перпендикулярным поверхности, ограничивающей плазму.

Оказалось, что в плазме можно выделить три области, в которых поведение электрического поля существенно различно. К поверхности плазмы примыкает слой шириной 0 x rD, где rD — дебаевский радиус экранирования. В первом слое поведение поля определяется тремя слагаемыми: модами Друде, Дебая (обе отвечают дискретному спектру задачи) и Ван Кампена (непрерывный спектр).

Второй слой имеет ширину rD x lrD. В этом слое поведение поля определяется модами Друде и Физика твердого тела, 2006, том 48, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.