WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

(3) 1014-1015 N/m2.

В заключение отметим, что сильная зависимость моИзменение модулей упругости за счет МУ-взаимодулей упругости от величины и направления магнитного действий не сводится к простой их перенормировке, поля H0 (S H0, M0 H0) открывает возможность так как магнитная часть тензора эффективных моуправления нелинейными процессами в ФМ внешним дулей ef может иметь дополнительные компоненты, магнитным полем.

отсутствующие в немагнитных кристаллах. Такие компоненты тензора (3) приводят к новым нелинейным Работа поддержана Российским фондом фундаменвзаимодействиям акустических волн. Например, в куби- тальных исследований (проект № 96-02-16489).

Физика твердого тела, 1998, том 40, № 2084 И.Ф. Мирсаев Приложение рами k и M0, Dn =[(n)2 - S]-1, S =(12)1/2 — частота спиновых колебаний, где Динамические модули упругости 2K Ci33l3n(2; ; ) (i, l, n = 1, 2) 1 = H00 + (1 - 2 sin2 2) +4M0 sin2, Mдля кубических ферромагнетиков 0 2K При k 100 a3 и M0(0, M2, M3) эти модули имеют 2 = H00 + 1 - sin2 2, вид M0 3K C555(2) =i(b2/M0)2b2 sin 2 cos D3 = 2M0 - cos 2, M 2D1D224 cos2 +(D2 -D1)1, 15K 4 = 6M0 - cos 2. (П2) MC544(2) =-i2(b2/M0)2b2 sin cos 2D1 Здесь K — константа магнитной анизотропии.

2D2 cos2 [(D142 - 3) cos Список литературы [1] В.И. Ожогин, В.Л. Преображенский. УФН 155, 4, - (1 + 42)] - D12 cos 2, (1998).

[2] И.Ф. Мирсаев, В.В. Меньшенин, Е.А. Туров. ФТТ 28, 8, C554(2) =0.5(b2/M0)2b2 sin 2D1 D1 cos 2428 (1986).

[3] Е.А. Туров. Кинетические, оптические и акустические свойства антиферромагнетиков. Изд-во УрО АН СССР, [4D2242 cos2 - (2 + S)] Свердловск (1990). 130 с.

[4] И.Ф. Мирсаев. ФТТ 36, 8, 2430 (1994).

- D2[2(2 + 42) cos2 +((S -22) [5] И.Ф. Мирсаев, Е.А. Туров. ФММ 81, 4, 68 (1996).

[6] И.Ф. Мирсаев, Е.А. Туров. ФММ 81, 6, 5 (1996).

+213 cos2 ) cos 2], [7] И.Ф. Мирсаев. ФТТ 39, 8, 1432 (1997).

[8] Е.А. Туров. ЖЭТФ 96, 6, 2140 (1989).

[9] Л.К. Зарембо, С.Н. Карпачев, С.Ш. Генделев. Письма в C455(2) =-(b2/M0)2b2 sin 2D1 D2 cos ЖЭТФ 9, 8, 502 (1983).

2 [10] Л.К. Зарембо, С.Н. Карпачев. ФТТ 25, 8, 2343 (1983).

[D1242 cos2 +(S -22)] [11] А.Н. Гришмановский, Н.К. Юшин, В.Л. Богданов, В.В. Леманов. ФТТ 13, 6, 1833 (1971).

+ D1 cos2 [12 cos 2 +2 -22], [12] А.И. Ахиезер, В.Г. Барьяхтар, С.В. Пелетминский. Спиновые волны. Наука, М. (1968). 368 с.

[13] И.Ф. Мирсаев, Г.Г. Талуц, А.П. Танкеев. ФММ 44, 1, C444(2) =(b2/M0)2b2 sin 2 cos2 2D(1977).

[14] Л.К. Зарембо, В.А. Красильников. УФН 102, 4, 549 (1970).

D1D22 cos 2(24 + 323) [15] В. Штраусс. Физическая акустика / Под ред. И. Мэзона.

Мир, М. (1970). Т. IV. Ч.Б. 247 с.

- D1(22 - 2) - 4D2(2 + 2), 2 C445(2) =i(b2/M0)2b2 sin cos 2D 2D1 cos2 [D2 cos 2(3(S + 22) +24) +(1 -22)] - D2[2 cos +4(1 +2) cos2 ]. (П1) Выражения (П1) записаны без учета пространственной дисперсии спиновых колебаний ( = 0). Здесь b2 = 2b2323 — МУ-константа, — угол между вектоФизика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.