WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Таким образом, из приведенных на рис. 1 результатов ных доноров. При этом критическое значение параметра численных расчетов следует, что лишь при достаточrd, соответствующее точке перехода МИ, составляет но низких температурах (около 1 K для InSb) детали af rc = 3.4. В случае парамагнетика средняя энергия распределения спинов в системе нейтральных доноров взаимодействия нейтральных доноров (рис. 1) близка к могут сказаться на переходе МИ. Но уже при темпераp нулю, и rc = 3.6. В случае насыщенного парамагнетика турах жидкого гелия можно считать, что система спинов силы отталкивания между нейтральными донорами пообразует парамагнетик, и использовать при расчетах вышают внутреннюю энергию в фазе изолятора, сдвигая формулы (10) в случае µBH < kBT либо формулы (11) точку перехода МИ в сторону меньших концентраций.

в случае µBH > kBT.

sp В этом случае rc = 3.9. Напомним, что эмпирическое равенство для критического параметра rc 4 выполня2. Переход металл–изолятор ется для довольно большого числа полупроводниковых материалов.

Варьируя внутреннюю энергию системы Eint (2) по Достаточно сильное магнитное поле (H > H) попараметру n = ne/nd при фиксированной концентрации давляет ван-дер-ваальсовы силы, ориентируя спины в доноров, из условия экстремума (1) определим равноодном направлении. При этом внутренняя энергия образвесное значение электронной концентрации. Результаты ца в диэлектрической фазе возрастает, и металлическая численных расчетов представлены на рис. 2. Здесь фаза может оказаться энергетически более выгодной. В изображены зависимости относительной концентрации этом случае произойдет индуцированный магнитным позонных электронов n от среднего расстояния между лем переход из диэлектрической фазы в металлическую.

донорами rd. Случаю ”антиферромагнитного” порядка sp af Пусть концентрация доноров такова, что rc < rd < rc.

в системе спинов соответствует кривая 1, случаю хаотиТогда в отсутствие магнитного поля при температуре ческого распределения спинов — кривая 2, а случаю оди T < T (см. (12)) полупроводник находится в диэлекнаковой ориентации всех спинов — кривая 3. В общих af трической фазе, поскольку rc < rd. Если приложить чертах поведение всех кривых одинаково. При значении магнитное поле, то спины начнут ориентироваться вдоль параметра rd = 0.85 выполняется условие i0 - e = 1, и поля. При значениях поля H > H (H 700 G для все доноры оказываются ионизованными. При этом все InSb в выбранном интервале концентраций доноров) мы три кривые сходятся в точке, соответствующей значению получим насыщенный парамагнетик, который находится n = 1.

sp в металлической фазе, поскольку rd < rc.

Особенности распределения спинов в системе нейВпервые возможность аномальных переходов из фазы тральных доноров становятся существенными вблизи критической точки перехода МИ. В случае ”антиферро- изолятора в фазу металла под действием магнитного магнитного” порядка ван-дер-ваальсовы силы притяже- поля была предсказана для переходов Андерсона в нения понижают внутреннюю энергию системы нейтраль- упорядоченных материалах Ларкиным и Хмельницким, Физика твердого тела, 1997, том 39, № Влияние донор-донорного взаимодействия на переход металл–изолятор... а соответствующая фазовая диаграмма для таких систем [5] Т. Райс, Дж. Хенсел, Т. Филлипс, Г. Томас. Электроннодырочная жидкость в полупроводниках. Мир, М. (1980).

в магнитном поле была построена Шапиро [15]. В [6] Д.Н. Бычковский, О.В. Константинов, Б.В. Царенков. ФТП этих работах было показано, что подавление эффекта 29, 1, 152 (1995).

слабой локализации магнитным полем приводит к пе[7] P. Washishta, K.S. Singwi. Phys. Rev. B6, 875 (1972).

реходу изолятор–металл, связанному с отрицательным [8] В.М. Михеев. ФТТ 35, 9, 2410 (1993); В.М. Михеев. ФТТ магнитосопротивлением (подробное описание современ36, 4, 994 (1994).

ного состояния проблемы и соответствующие ссылки [9] В.М. Михеев. Вторая рос. конф. по физике полупроводсм. в [16]). В нашей работе впервые показано, что ников. Зеленогорск (26 февраля–1 марта 1996). Тез. докл.

подобные аномалии возможны в случае моттовских пеТ. 2. C. 100; V.M. Mikheev. Int. Conf. on Electron Lokalization реходов МИ. В рассматриваемом нами случае переход and Quantum Transport in Solids. Jaszowiec, Poland (3– изолятор–металл, индуцируемый магнитным полем, об- 6 August 1996). Extend. Abstracts. 166 p.

[10] P. Nozieres, D. Pines. Phys. Rev. 111, 442 (1959).

условлен подавлением слабых ван-дер-ваальсовых сил [11] Ч. Киттель. Квантовая теория твердых тел. Наука, М.

взаимодействия между нейтральными донорами и связан (1967).

с концентрационными эффектами.

[12] B.N. Finkelstein, G.E. Horowitz. Zs. Phys. 48, 118, Рассмотрим полупроводник, который находится на (1928).

af металлической стороне перехода МИ (rd < rc ). В [13] W. Heitler, F. London. Zs. Phys. 44, 455 (1927); N. Rosen.

этом случае концентрация электронов с ростом магPhys. Rev. 38, 2099 (1931).

нитного поля будет возрастать до тех пор, пока поле [14] Дж. Слэтер. Электронная структура молекул. Мир. М.

не достигнет критической величины H = H, и лишь (1965).

[15] D.E. Khmelnitskii, A.I. Larkin. Solid State Commun. 39, затем начнет убывать. При значении параметра rd = (1981); B. Shapiro. Phil. Mag. B50, 241 (1984).

относительное увеличение концентрации электронов со[16] Б.А. Аранзон, Н.К. Чумаков. ФТП 30, 1, 46 (1996).

ставляет n/n 0.7 в максимуме, величина 1.5 и H 3.4 kG для InSb.

Таким образом, переход в металлическую фазу в слабо компенсированных полупроводниках имеет особенности, связанные с ван-дер-ваальсовыми силами взаимодействия нейтральных доноров. Достаточно сильное магнитное поле, напряженность которого H больше некоторого критического значения H (для InSb H 1kG), подавляет ван-дер-ваальсовы силы, ориентируя спины в одном направлении. При этом внутренняя энергия образца в диэлектрической фазе возрастает, и металлическая фаза оказывается энергетически более выгодной.

В этом случае произойдет индуцированный магнитным полем переход из диэлектрической фазы в металлическую. Предсказываемый нами эффект имеет свой аналог в андерсоновских переходах из фазы диэлектрика в фазу металла, индуцированных магнитным полем в сильно компенсированных полупроводниках. В этих материалах переход обусловлен подавлением эффектов слабой локализации в магнитном поле и наблюдается в подвижности, в то время как предсказываемые нами эффекты должны наблюдаться в концентрированных зависимостях.

Список литературы [1] Н.Ф. Мотт. Переходы металл–изолятор. Наука, М. (1979).

[2] J. Hubbard. Proc. Roy. Soc. Lond. Ser. A 281, 401 (1964).

[3] J. Spalek, W. Wojcik. Phys. Rev. B45, 3799 (1992).

[4] G.A. Thomas, Y. Ootuka, S. Kobayashi, W. Sasaki. Phys. Rev.

B24, 4886 (1981); G. Biskupski, H. Dubois, J.L. Wojkievicz, A. Briggs. J. Phys. C: Sol. Stat. Phys. 17, L411 (1984);

Г.А. Матвеев, Ф.Т. Лончаков. ФТП 18, 4, 589 (1984);

V.G.I. Deshmukh, D.P. Tunstall. J. de Phys. Colloq. C-4, 37, 329 (1976); M. Nakamura, W. Sasaki. J. Phys. Soc. Jap. 19, 236 (1964).

Физика твердого тела, 1997, том 39, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.