WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. 10 Модель электронной структуры наполненной металлом углеродной нанотрубки © Н.А. Поклонский, Е.Ф. Кисляков, Г.Г. Федорук, С.А. Вырко Белорусский государственный университет, 220050 Минск, Белоруссия E-mail: Poklonski@phys.bsu.unibel.by (Поступила в Редакцию 12 октября 1999 г.

В окончательной редакции 5 апреля 2000 г.) Рассматриваются наполненные атомами K, Rb, Cs однослойные углеродные нанотрубки, у которых каждые десять атомов углерода захватывают один электрон легирующих атомов. Предполагается, что положительный заряд в объеме нанотрубки и отрицательный на ее поверхности распределены равномерно, так что потенциальная энергия электрона проводимости внутри нанотрубки квадратично зависит от расстояния до ее центра. В одноэлектронном приближении получена зависимость квазиимпульса Ферми электронов проводимости внутри нанотрубки от их объемной плотности и радиуса трубки для произвольного числа подзон поперечного движения. По формуле Ландауэра рассчитана зависимость проводимости металлической подсистемы нанотрубки от ее радиуса.

Работа поддержана грантом Ф97-246 Белорусского республиканского фонда фундаментальных исследований.

Открытие углеродных нанотрубок [1] предоставило рывов. Каждая такая возможность характеризуется по [5] удобные модельные объекты для исследования низкораз- определенным хиральным вектором (n, m), указываюмерных структур. В частности, углеродная нанотрубка, щим координаты бензольного кольца (в единицах длизаполненная металлом, перспективна для создания кван- ны базисного вектора графитового слоя), совмещаемотовой проволоки. Формирование нанотрубок с различ- го с кольцом, находящимся в начале координат, при ными диаметрами и легирование их различными метал- сворачивании слоя. Два типа нанотрубок — зигзаголами [2,3] позволяет управлять свойствами квантовой образные (zig-zag) с хиральным вектором (n, 0) и в проволоки. Поэтому построение модели электронной конфигурации кресла (armchair) с хиральным вектоструктуры заполненной металлом нанотрубки является ром (n, n) — обладают кроме оси симметрии еще и плосактуальной задачей. Например, в работе [4] рассчитывакостью симметрии, перпендикулярной оси нанотрубки.

ется электронная структура цепочки из отдельных атоЕстественно предположить, что наиболее устойчивыми мов металла внутри нанотрубки. Взаимодействие между будут нанотрубки, структура шестиугольных бензольэлектронами проводимости металла и окружающим их ных колец в которых искажена минимальным образом.

углеродным каркасом нанотрубки моделируется двумерВ случае прямых углерод-углеродных (C–C) связей ной цилиндрической прямоугольной ямой с бесконечно ни одна нанотрубка не является точно цилиндрически высокими стенками. Вопрос о происхождении такого (аксиально) симметричной. К цилиндрически симмепотенциала не рассматривается.

тричной нанотрубке ближе всего по форме нанотрубка В отличие от [4] в настоящей работе предлагается конфигурации zig-zag, у которой две стороны каждомодель, которая учитывает акцепторные свойства углего из составляющий ее шестиугольников параллельны родного каркаса нанотрубки и приводит к более реаоси нанотрубки. Далее рассматриваются нанотрубки тилистической форме среднего поля внутри нанотрубки.

па zig-zag.

Атомную структуру металла внутри нанотрубки мы не Нельзя построить нанотрубку так, чтобы все состарассматриваем, а ограничиваемся моделью ”желе” для вляющие ее бензольные кольца были плоскими. Для нанотрубок достаточно большого радиуса. Это предzig-zag трубок существуют две возможности, которые положение позволяет получить простые аналитические искажают структуру бензольного кольца минимальным формулы для расчета спектра электронов проводимости образом. Эти возможности показаны на рис. 1, где штриметаллической подсистемы внутри нанотрубки. Провоховыми линиями обозначены линии изгиба графитовой димость углеродного каркаса с избыточными электронаплоскости. В случае a все шестиугольники одинаковы и ми не анализируется.

слегка изогнуты по диагонали, так что существуют два типа неэквивалентных C–C-связей. В случае b половина 1. Атомная структура однослойных составляющих нанотрубку бензольных колец — плоские, а другая половина — изогнутые. Составленные из них нанотрубок слои чередуются по длине нанотрубки, так что имеются Рассмотрим нанотрубку из одного графитового слоя. три типа неэквивалентных C–C-связей; ширина плоских Существует много возможностей свернуть полосу гра- полос вдоль нанотрубки в 2 раза больше, чем в случае a.

фитового слоя в цилиндрическую поверхность без раз- Периоды трансляции по оси нанотрубки z в случаях a 1912 Н.А. Поклонский, Е.Ф. Кисляков, Г.Г. Федорук, С.А. Вырко 2. Заполнение нанотрубок атомами K, Rb, Cs Нанотрубки могут заполняться [6] либо в процессе изготовления, либо путем вскрытия торцов пустых трубок и наполнения их, например, за счет капиллярного эффекта. Для того чтобы проявлялся капиллярный эффект, поверхностное натяжение заполнителя должно быть 0.2 N/m. Этому условию удовлетворяют расплавы K, Rb, Cs. Их ионные радиусы по Полингу равны соответственно 0.133, 0.148, 0.167 nm [7]. Нанотрубка (12,0) имеет диаметр около 0.9 nm и может содержать в своем поперечном сечении 7 ионов калия (рис. 2). Согласно [8], однослойные нанотрубки имеют диаметры 0.8-3nm.

Будем рассматривать одиночную нанотрубку, радиус которой R много меньше ее длины L. Детальное обсуждение атомной структуры нанотрубки, содержащей внутри атомы щелочных металлов, не входит в нашу задачу. Для дальнейшего изложения существенно лишь то, что уже нанотрубку с диаметром всего лишь 1 nm с приемлемой степенью точности можно считать цилиндрически симметричной. Такая нанотрубка является простой и достаточно реалистичной моделью квантовой проволоки.

Известно [9], что фуллереноподобные объекты являются акцепторами электронов. По оценкам [10], каждые 10 атомов углерода нанотрубки захватывают один электрон. Предположим, что при заполнении (легировании) нанотрубки щелочными металлами поверхность Рис. 1. Две возможные атомные структуры углеродной нанотрубки типа zig-zag; z — ось нанотрубки; штриховые линии — линии изгиба графитового монослоя; 1, 2, 3 — неэквивалентные углерод-углеродные связи.

и b приблизительно одинаковы и равны 3a0, где a0 — средняя длина C–C-связи.

Для того чтобы выяснить, какая из рассматриваемых конфигураций является более устойчивой, необходимы детальные квантово-химические расчеты, которые, насколько нам известно, до сих пор не проводились.

Обычно при расчетах все C–C-связи на поверхности нанотрубки считаются одинаковыми и равными по длине связям в плоском графитовом слое a0 = 0.142 nm. Для нанотрубок достаточно большого радиуса такое приближение имеет смысл. Остановимся для определенности на структуре типа a, форма которой наиболее близка к цилиндрической. В этом случае минимальный радиус a0 3/2 имеет нанотрубка, у которой по периметру расположены всего лишь три шестиугольника (шесть Рис. 2. Поперечное сечение нанотрубки (12, 0) диаметром атомов углерода) и число атомов в элементарной ячейке 2R 0.9 nm, наполненной атомами K (штриховые окружноравно 12. Увеличение радиуса нанотрубки происходит сти); белые и черные кружки — атомы углерода в плоскости путем добавления в элементарную ячейку двух атомов поперечного сечения и на расстоянии a0/2 от нее (a0 —длина углерода и увеличения на единицу числа шестиугольни- C–C-связи) соответственно. Сплошные линии — проекции ков по периметру нанотрубки. C–C-связей на плоскость рисунка (длина проекции — a0 3/2).

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. Модель электронной структуры наполненной металлом углеродной нанотрубки нанотрубки захватывает их валентные электроны так, 3. Электрон проводимости внутри что все вакантные орбитали боковой поверхности нанолегированной нанотрубки трубки оказываются заполненными. Это предположение подтверждается расчетами [11] моноатомной цепочки В приближении эффективной массы гамильтониан атомов калия внутри нанотрубки (7, 0), которые пока- электрона в цилиндрической системе координат (r, z, ) зывают полный перенос валентных электронов калия имеет вид на углеродный каркас. В результате поверхность нано- 1 1 трубки заряжается отрицательно, а ее внутренность — = - r + 2m r r r r2 положительно. Считаем, что отрицательный заряд распределен по поверхности нанотрубки равномерно. Угле родная нанотрубка, наполненная металлом, представляет - + U(r), (3) 2m zпростую модель квантовой проволоки с неоднородным распределением положительных и отрицательных зарягде m, m — поперечная и продольная эффективные дов по ее поперечному сечению. Нанотрубка в целом массы делокализованного в легированной нанотрубке электронейтральна, поэтому потенциал вне ее равен электрона, U(r) — потенциальная энергия электрона на нулю. Если предположить, что положительный заряд по расстоянии r от центра нанотрубки в перпендикуляробъему, ограниченному поверхностью нанотрубки, расном оси симметрии z направлении. Для 3D щелочных пределен равномерно, то потенциальная энергия элекметаллов эффективные массы электронов проводимости тронов проводимости внутри нанотрубки квадратично (в единицах массы свободного электрона m0) равны [7]:

зависит от расстояния r < R до центра нанотрубки (см., K — 1.25, Rb — 1.26, Cs — 1.43. Поскольку в например, [12]) поперечном сечении нанотрубки находится небольшое количество атомов, то m m0. Величина m формиre - 1, r R, руется периодичностью потенциала вдоль нанотрубки, RU(r) = (1) которую мы не исследуем, полагая m m0.

0, r > R, В приближении среднего поля состояния электронов где e — модуль заряда электрона, —модуль поверх- проводимости наполненной металлом нанотрубки при ностного заряда на единицу длины нанотрубки радиу- r < R находятся из решения уравнения Шредингера с са R L. потенциальной энергией (1). Размещение электронов Поскольку ионные остовы атомов щелочных метал- по энергетическим уровням проводится в соответствии лов практически не поляризуются [13], относительную с принципом Паули.

диэлектрическую проницаемость внутри нанотрубки бу- Операторы проекции квазиимпульса pz и момента дем полагать равной 1. Глубина потенциальной ямы импульса lz электрона на ось z коммутируют друг с другм и с гамильтонианом (3), поэтому собственные функции U(0) =-e связана с радиусом нанотрубки R простым соотношением, следующим из условия, что десять ато- этих операторов имеют вид [14] мов углерода захватывают один электрон [10]. Тогда 1 pzz равна числу атомов углерода на единицу длины наnmz pz = exp i + mz n|mz|(r), (4) нотрубки, умноженному на e и деленному на 10. Если пренебречь различием между длиной окружности 2R и где волновая функция ”продольного” движения элекпериметром 2Rn sin(/n), вписанного в нее n-угольника трона нормирована на -функцию от квазиимпульса;

с атомами углерода в вершинах (рис. 2), то простые n|mz|(r) является решением радиального уравнения геометрические соображения дают Шредингера e 4e R 1 d d mz =, (2) - r + n|mz| 10 · 3a0 15 3 a0 2m0 r dr dr r + U(r)n|mz| = En|mz|n|mz|, (5) где 8R/(a0 3) — число атомов углерода в аксиально-симметричной элементарной ячейке наноопределяющим энергетический спектр ”поперечнотрубки с периодом трансляции 3a0.

го” движения En|mz| с главным квантовым числом Отметим, что потенциальная энергия U(r) является n = 0, 1, 2,... и азимутальным mz.

лишь первым приближением к среднему самосогласованВолновой функции (4) отвечает энергия делокализоному полю, в котором движутся электроны. Проводить ванного внутри нанотрубки электрона полную процедуру самосогласования в рамках предложенной упрощенной структурной модели легированной pz En|mz|pz = En|mz| +, (6) нанотрубки вряд ли имеет смысл. Ясно лишь, что в 2mсилу аксиальной симметрии рассматриваемой системы самосогласованный потенциал также должен обладать где En|mz| определяется конкретным видом потенциальэтой симметрией. ной энергии U(r).

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. 1914 Н.А. Поклонский, Е.Ф. Кисляков, Г.Г. Федорук, С.А. Вырко Каждому энергетическому уровню дискретного спек- решений уравнения Шредингера при r = R внутри тра поперечного движения En|mz| отвечает либо одна и вне ямы. Однако в случае глубокой ямы низшие собственная функция (при mz = 0), либо две (при дискретные уровни меняются мало по сравнению с mz = 0). Если имеется случайное вырождение, то крат- чисто осцилляторными (8), и спектр остается при ность вырождения уровней может принимать и другие близительно эквидистантным. Проведем количественные значения. Основное состояние имеет квантовые числа оценки числа и энергий уровней поперечного движеn = 0, mz = 0 и является невырожденным. ния в однослойной легированной нанотрубке с диаметром, близким к минимально возможному. Так, при В аксиально-симметричном случае, так же как и в 2R = 1 nm глубина ямы U(0) = -17.27 eV, и расодномерном, всегда имеется как минимум один уровень стояние между уровнями = 3.24 eV, т. е. в такой с mz = 0. В двумерной прямоугольной яме с постоянной нанотрубке имеется примерно пять дискретных осцилглубиной U и радиусом R число дискретных уровней с ляторных уровней E. Первый уровень не вырожден mz = 0 определяется (см., например, [14]) параметром и имеет энергию E00 = -14 eV. Ему отвечает волно = m0R2|U|. При 1 имеется только один уровень вая функция 00(r) = (b2)-1/4 exp ( - r2/(2b2)), где с n = 0 и mz = 0, энергия которого мала по сравнению с b = /(m0). Второй уровень двукратно вырожден, глубиной ямы. Состояние с n = 0 и |mz| = 1 появляется имеет энергию E01 = E10 = -10.8 eV и две линейно при 2.88.

независимые функции 01(x, y) x exp ( - r2/(2b2));

Для оценки числа дискретных уровней энергии элек10(x, y) y exp ( - r2/(2b2)). Третий уровень трехтрона в локализующем потенциале (1) используем паракратно вырожден и т. д. Отметим, что глубина ямы метр, приняв U = U(0).

U(0) прямо пропорциональна радиусу нанотрубки R, а В соотвестствии с (2) в нанотрубке с диаметром расстояние между уровнями пропорционально R-1/2, т. е.

2R = 1 nm, периодом трансляции 3a0 = 0.426 nm и число уровней пропорционально R3/2.

глубиной ямы U(0) = -e параметр 57, т. е. яма оказывается достаточно глубокой, так что в ней существует много уровней с mz = 0. Условие существования 4. Плотность одноэлектронных только одного дискретного уровня в нанотрубке выполсостояний и проводимость няется для предельно тонких нанотрубок (R 0.2nm).

В случае поперечного движения электрона в параболиРасчет плотности квазиодномерных состояний D(E) и ческой потенциальной яме (1) переменные в уравнении энергия Ферми EF = p2/(2m0) нанотрубки выполним, F Шредингера разделяются также и в декартовых коордиисходя из формулы (9) для осциллятороподобного спекнатах [14] тра поперечного движения электрона проводимости в нанотрубке при температуре T 0.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.