WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

ВСП в интервале 300 < T < 400 K при y > 0.5 at.% [5].

K. Mibu, T. Shinjo. J. Phys. D: Appl. Phys. 35, 19, Иными словами, Sn играет роль электронного донора в (2002).

[8] M. Takeda, K. Mibu, T. Shinjo, Y. Endoh, J. Suzuki. Phys.

матрице Cr, хотя приближение „жесткой зоны“, строго Rev. B 70, 10, 104 408 (2004).

говоря, неприменимо к сплавам хрома с непереходными [9] N. Jiko, K. Mibu, M. Takeda. Phys. Rev. B 71, 1, 014 металлами [18]. Концепция „контактно-индуцированной (2005).

ВСП“ позволяет трактовать монослои X и интер[10] K. Mibu, A. Aimokhtar, A. Nakanishi, T. Kobayashi, T. Shinjo.

фейсы Cr/X как источники „локального“ допирования J. Magn. Magn. Mater. 226–230, part 2, 1785 (2001).

матрицы Cr. При этом интерфейс Cr/V (Cr/Sn) или [11] A. Almokhtar, K. Mibu, A. Nakanishi, T. Kobayashi, T. Shinjo.

монослой V(Sn) в матрице Cr можно рассматривать J. Phys.: Condens. Matter. 12, 44, 9247 (2000).

[12] H. Momida, T. Oguchi. J. Magn. Magn. Mater. 234, 1, как „локальный акцептор (донор)“ с полжительным (2001).

(отрицательным) эффективным потенциалом U0{V} > [13] Т. Мория. Спиновые флуктуации в магнетиках с коллек(U0{Sn} < 0).

тивизированными электронами. Мир, М. (1988).

Выше мы пренебрегли деталями поведения ВСП на [14] M. Avignon, V. Men’shov, V. Tugushev. Europhys. Lett. 56, масштабах порядка длины когерентности 0 вблизи 1, 132 (2001); В.Н. Меньшов, В.В. Тугушев. ЖЭТФ 120, 4, 899 (2001).

границ Cr/X, предполагая, что функция (x) плавно [15] В.Н. Меньшов, В.В. Тугушев. ЖЭТФ 122, 5(11), меняется в узкой приграничной области. В таком слу(2002).

чае магнитный момент в слоях Cr, непосредственно [16] В.Н. Меньшов, В.В. Тугушев. ЖЭТФ 125, 1, 136 (2004);

прилегающих к монослою металла X, пропорциона127, 3, 643 (2005).

лен величине (t/2). В мультислоях [Cr(t)/Sn(1ML)] [17] А.П. Леванюк, С.А. Минюков. ФТТ 25, 2617 (1983).

АФМ-порядок сохраняет когерентность через немаг- [18] Н.И. Куликов, В.В. Тугушев. УФН 144, 4, 643 (1984).

нитный монослой [6,10], так что сверхтонкое поле [19] V.V. Tugushev. In: Electronic Phase Transitions / Eds W. Hanke, Yu.V. Kopaev. Modern Problems in Condensed на узлах Sn определяется величиной Hhf (t/2).

Matter Sciences. North Holland, Amsterdam (1992). Vol. 32.

Зависимости (t/2) от корреляционной длины для P. 239.

трех различных значений t представлены на рис. [20] Справочник по специальным функциям / Под ред.

и 2. Таким образом, наша теория качественно верно М. Абрамовица, И. Стиган. Наука, М. (1979).

объясняет следующие экспериментальные результаты для [Cr(t)/Sn(1ML)]: а) изменение величины сверхтонкого поля Hhf (t, T ) как функции температуры и толщины слоя Cr; б) значительное увеличение магнитного момента на атомах хрома вблизи интерфейса Cr/Sn; в) стабилизацию АФМ-порядка в тонких слоях Cr (t < 40 ) при температуре, заметно превышающей объемную температуру Нееля. Что касается трехкомпонентной системы [Cr/Sn(1ML)/Cr/V], то ее магнитные свойства определяются конкуренцией между эффективными потенциалами различного знака и величины: U0{V} > 0 и U0{Sn} < 0.

Этот случай в работе явно не рассматривался ввиду громоздкости соответствующих вычислений, но главные его особенности могут быть понятны в рамках проанализированной выше простой модели. В частности, наш подход объясняет коллапс ВСП в структуре [Cr(t)/X] с U0 > 0 и периодом, меньшим некоторого критического значения t.

11 Физика твердого тела, 2006, том 48, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.