WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Рассмотрим теперь роль второго сомножителя в вы- Изменения величины V /V0 и суммарного поля ражении (1) для Fg — скорости движения домена и H = H0 + H, отнесенного к Hs со временем = t/T, его стенки V. Если частота f поля не слишком велика приведены на рис. 4, a. На рис. 4, b показана кривая (рис. 1 области R0, R1, R2, рис. 2, a, b, c), торазумнопред- P0( ), построенная в соответствии с зависимостью P(H) положить, что изменение положения доменной стенки из работы [15]. Максимальное значение max = 1.7, отслеживает изменение магнитного поля dH/dt. Отсюда указывающее на наиболее благоприятные условия для V =V0 cos 2 ft. В моменты, когда поле H достигает формирования СДД, имеет место при относительной амплитудного значения, скорость V становится равной напряженности переменного поля H/H0 = 0.9. Считанулю (а значит, и Fg = 0) и меняет знак. Максимальные ем, что эти условия сохраняются и в окрестности max, скорости V = V0, а значит, и максимальные гиротропные например при = 1.5-1.7 (рис. 4, c). Отсюда следует, силы соответствуют моментам прохождения напряжен- что СДД скорее всего образуются в моменты уменьшености поля через нуль. Однако для формирования СДД ния величины переменного поля от 0.85Hs до 0.60Hs это самая неблагоприятная ситуация, т. к. в этот момент в (рис. 4, a). При этом в интервале H =(0.85-0.60)Hs образце находится плотный массив магнитных доменов. период доменной структуры меняется от 2.5P0 до 1.5PТаким образом, для формирования многовиткового СДД (рис. 4, b). Если P < 1.5P0, то в результате увеличения необходимы достаточно большая скорость V и достаточ- плотности доменного массива в образце условия для но разреженное, ”рыхлое” доменное окружение. формирования СДД становятся неблагоприятными.

В качестве первого приближения возьмем для количе- Примечательно, что нормированный на 4Js интервал ственной характеристики разреженности динамической полей, благоприятный для формирования СДД, пракдоменной структуры — ее эффективный период P. Будем тически совпадает с теоретически вычисленным в [11] полагать, что при изменении H от нуля до H0 (на интервалом стабильности статических спиральных домечетверти периода поля H = H0 sin 2 ft) величина P нов (СД). На опыте мы определили интервал H0 судинамической ДС изменяется так же, как при квазиста- ществования статических СД путем непосредственного тическом намагничивании, а кривая P(H) совпадает с наблюдения возникновения и роста таких доменов из сотеоретической зависимостью P(H), рассчитанной в [15]. хранившихся в полях выше Hs ”жестких” ЦМД (рис. 5).

Далее введем в качестве параметра, благоприятствующе- Оказалось, что Hb =(0.77-0.62)Hs. Верхняя граница го формированию СДД, величину в Hb несколько ниже таковой в H (вероятно, из-за гистерезисных эффектов), тогда как нижние границы в (H/H0) = P(H)/P0 V (H)/V0, (2) Hb и H почти совпадают.

где P0 —период ДС при H = 0, V0 —амплитудное Указанные соответствия, по-видимому, свидетельствузначение скорости. ют о том, что квазистатическое приближение при ввеФизика твердого тела, 1998, том 40, № 1870 Г.С. Кандаурова, А.А. Русинов дении параметра приемлемо до частот 20 kHz. [13] Г.С. Кандаурова, В.Х. Осадченко. Письма в ЖЭТФ 21, 20, 11 (1995).

При больших частотах может проявляться отставание в [14] А. Малоземов, Дж. Слонзуски. Доменные стенки в мате изменении скорости движения доменных границ от изриалах с цилиндрическими доменами. Мир, М. (1982).

менения поля. Не исключено, что именно с этим связано [15] C. Kooy, U. Enz. Philips Res. Rep. 15, 7 (1960).

наблюдаемое превышение максимальных амплитудных [16] А.Б. Борисов, В.А. Фейгин, Б.Н. Филиппов. ФТТ 33, 8, значений переменного поля над величиной Hs (рис. 3, d) (1991).

при частоте 60 kHz.

В заключение подчеркнем, что теория АС, а тем более теория индуцированных АС в настоящее время отсутствуют. Разработана теория статических спиральных доменов [11], но нет теории спиральных динамических доменов (СДД). В первой [16] и пока единственной попытке теоретически оправдать СДД расчет проведен лишь для малых отклонений векторов намагниченноси от однородного состояния, т. е. фактически показана возможность существования устойчивых спиральных малоамплитудных волн намагниченности (спиральных солитонов). На опыте же, судя по наблюдаемому сильному контрасту таких картин, как на рис. 2, векторы намагниченности в соседних доменах антипараллельны и направлены перпендикулярно к плоскости пленки. В реальной ситуации на формирование и ”жизнь” СДД может оказывать влияние множество факторов — скорость движения, внутренняя структура и коэрцитивность доменных границ; плотность динамического доменного массива и вид устойчивых динамических доменных структур (относительно разнообразия этих структур см., например, полную динамическую доменную фазовую диаграмму в [5]); взаимодействие упорядоченных и хаотических структур; время релаксации магнитных моментов к равновесному состоянию и т. д. Корректный учет этих факторов в теории спиральных динамических доменов и ангерного состояния многодоменной магнитной среды представляется сложной задачей.

Список литературы [1] Г.С. Кандаурова, А.Э. Свидерский. Письма в ЖЭТФ 47, 8, 410 (1988).

[2] Г.С. Кандаурова, А.Э. Свидерский. Письма в ЖЭТФ 14, 9, 777 (1988).

[3] Г.С. Кандаурова, А.Э. Свидерский. ЖЭТФ 97, 4, (1990).

[4] Г.С. Кандаурова, А.А. Русинов. Письма в ЖЭТФ65, 1, (1987).

[5] Г.С. Кандаурова, А.А. Русинов. ДАН 340, 5, 610 (1995).

[6] Г.С. Кандаурова, В.Х. Осадченко, А.А. Русинов, Е.А. Русинова. Письма в ЖЭТФ 63, 6, 453 (1996).

[7] Г.С. Кандаурова, Л.А. Памятных, М.А. Шамсутдинов, Б.Н. Филиппов. ФММ 78, 4, 26 (1994).

[8] В.А. Боков, В.В. Волков. ФТТ 39, 4, 5660 (1997).

[9] Ю.А. Гобов, Г.А. Шматов. ФММ 78, 1, 39 (1994).

[10] А.Ю. Лоскутов, А.С. Михайлов. Введение в синергетику.

Наука, М. (1990).

[11] А.Б. Борисов, Ю.И. Ялышев. ФММ 79, 5, 18 (1995).

[12] И.Е. Дикштейн, Ф.В. Лисовский, Е.Г. Мансветова, Е.С. Чижик. ЖЭТФ 100, 5, 1606 (1991).

Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.