WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

k +(/d)5) В силу того что между частотами однородно(29) го АФМР (AFM) и ЯМР (n) с хорошей точноАнализ (29) показывает, что наличие в АФМ ромбистью выполнено соотношение AFM n, то при 2 ческой магнитной анизотропии (в данном случае индуn s2d-2 AFM спектр исследованного типа ЯСВ цированной внешним магнитным полем H L OZ) (ЭЯСВ-II) не является прямым ”отражением” спектра приводит к формированию уже в безобменном приблиэлектронных спиновых волн в отличие от ранее исслежении (c2 0) дополнительной точки вырождения дованных ”обменных” ЯСВ.

спектров ЭЯСВ-I и ЭЯСВ-II при k = 0. Эта точка Если считать, что частота несмещенного ЯМР связана с выполнением условия (17), причем и в случае n 102 MHz, s 105 cm/s, то толщина пленки, при =. Если же одновременно Hx = 0 и Hz = 0, которой становятся возможными вышеперечисленные то, пользуясь (18), (19), дисперсионное уравнение (28) эффекты в ядерной спиновой динамике ограниченного можно представить в виде магнетика, удовлетворяет условию d 10-3 cm.

2 2 2-2(k)+z 2-2(k)+z -42z = 0. (30) Работа выполнена при финансовой поддержке Фонда фундаментальных исследований ГКНТ Украины.

Таким образом, из анализа (30) можно сделать вывод о том, что в рассматриваемом случае наличие ненулевой Список литературы проекции внешнего магнитного поля на легкую ось АФМ OZ приводит по сравнению с (17)–(19) к снятию [1] С.О. Гладков. Автореф. канд. дис. ИФП, М. (1980).

вырождения мод с = при k = 0 в спектре объемных [2] P.G. de Gennes, P.F. Pincus, F. Hartmann-Boutron, J.M. WinЭЯСВ-I и ЭЯСВ-II и рассталкиванию их дисперсионных ter. Phys. Rev. 129, 1105 (1963).

кривых. Понятно, что в случае отклонения граничных [3] Е.А. Туров, М.П. Петров. Ядерный магнитный резонанс в условий от (9), (12) вырождение в спектре объемных ферро- и антиферромагнетиках. Наука, М. (1969).

эластообменных ЯСВ (I и II) будет сниматься и ха[4] В.А. Тулин. ФНТ 5, 965 (1979).

рактер изменения дисперсионных кривых в окрестности [5] А.В. Андриенко, В.И. Ожогин, В.Л. Сафонов, А.Ю. Якуволновых чисел, определенных условием (17), (28), бовский. УФН 161, 10 (1991).

качественно не будет отличаться от уже обсуждавшегося [6] A.R. Ring, V. Jaccarino, S.M. Rezende. Phys. Rev. Lett. 37, 533 (1976).

выше в случае |H| = 0.

[7] T.G. Blocker. Phys. Rev. 154, 446 (1967).

Основные результаты, полученные в рамках данной ра[8] Е.П. Стефановский, С.В. Тарасенко. ФНТ 19, 779 (1993).

боты, могут быть сформулированы следующим образом.

[9] С.В. Тарасенко. ФТТ 37, 8, 2348 (1995).

1) Последовательный учет косвенного взаимодействия [10] С.В. Тарасенко. ФНТ 21, 1208 (1995).

ядерных спинов через виртуальные фононы ”лэмбовско[11] С.В. Тарасенко. ЖЭТФ 110, 1411 (1996).

го” типа приводит к формированию в тонкой изолиро[12] Ю.И. Сиротин, М.П. Шаскольская. Основы кристаллофиванной пленке нового класса распространяющихся беззики. Наука, М. (1979).

обменных объемных ядерных спиновых волн (ЭЯСВ-II).

[13] А.Л. Сукстанский, С.В. Тарасенко. ЖЭТФ 105, 250 (1994).

Этот тип возбуждений не реализуется не только в рамках [14] В.А. Красильников, В.В. Крылов. Введение в физическую модели неограниченного магнетика, но и в случае ТМП, акустику. Наука, М. (1984).

если спин-спиновой обмен в подсистеме ядерных спинов [15] А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков. Магнитные колебания и волны.

магнетика реализуется за счет обмена виртуальными Наука, М. (1994).

фононами, отвечающими упругим волнам SH-типа.

2) В безобменном приближении (случае слабого неоднородного обмена в электронной спин-системе кристалла) дисперсионные кривые каждой из мод спектра объемных ЯСВ имеют максимум при k = 0.

Физика твердого тела, 1997, том 39, №

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.