WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. 10 О возможности наблюдения эффектов хиральной симметрии в ферромагнитных наночастицах © С.Н. Вдовичев, Б.А. Грибков, С.А. Гусев, В.Л. Миронов, Д.С. Никитушкин, А.А. Фраерман, В.Б. Шевцов Институт физики микроструктур Российской академии наук, 603950 Нижний Новгород, Россия E-mail: gusev@ipm.sci-nnov.ru (Поступила в Редакцию 27 декабря 2005 г.) Экспериментально исследована статистика „левых“ и „правых“ вихревых состояний намагниченности в системе субмикронных ферромагнитных дисков. Решетки из эллиптических частиц кобальта с планарным размером 750 450 nm и толщиной 25 nm были сформированы с помощью высокоразрешающей электронной литографии. Для визуализации распределений намагниченности в дисках использован метод магнитносиловой микроскопии. Проведенные измерения свидетельствуют о сохранении магнитной хиральной симметрии в ферромагнитных частицах кобальта данного размера и формы.

Работа выполнена при частичной финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант № 04-02-16827), INTAS (гранты N 03-51-6426, 03-51-4778) и МНТЦ(грант № 2976).

PACS: 75.50.Tt, 75.50.-y.

1. Введение личными направлениями завихренности и направлениями кора вихря энергетически эквивалентны. Про такие Ферромагнитные частицы, размеры которых сопостасистемы говорят, что они обладают хиральной магнитвимы с характерными магнитными масштабами (толной симметрией. Однако, как было показано И.Е. Дзящина доменной стенки, обменная магнитная длина), лошинским [11] и T. Moriya [12], в некоторых низкостали в последнее время все чаще находить примесимметричных кристаллах из-за спин-орбитального взанение в различных технических устройствах. Наприимодействия хиральная симметрия может нарушаться, мер, наноразмерные ферромагнитные частицы могут что, например, приводит к формированию магнитных использоваться в качестве основного элемента таких геликоидальных сверхструктур. Феноменологически это приборов, как магниторезистивная память или магнитовзаимодействие учитывается добавлением в разложение резистивные сенсоры [1,2]. Двумерные системы таких свободной энергии магнетика инвариантов Лифшица, частиц можно применять для управления транспортт. е. слагаемых вида J(M rot M) [13], где J —константа ными свойствами сверхпроводящих устройств: джозефсоновских контактов и сверхпроводящих пленок [3–5].

Одним из главных стимулов большой доли исследований служит реальная возможность использования двумерных массивов наночастиц в качестве среды для сверхплотной магнитной записи [6]. Однако помимо практических приложений ферромагнитные наночастицы могут представлять и фундаментальный интерес с точки зрения изучения магнитных свойств низкоразмерных систем (наноструктур) [7–9]. Одно из возможных направлений таких работ — исследование особенностей у состояний с неоднородным распределением намагниченности.

Известно, что в ферромагнитных дисках, радиус и толщина которых больше некоторого критического значения (для переходных металлов 20 nm), основному состоянию соответствует вихревое распределение намагниченности [10]. Данное состояние можно охарактеризовать двумя топологическими зарядами: знаком завихренности намагниченности (влево или вправо, по или против часовой стрелки, рис. 1) и направлением Рис. 1. Схематичное изображение возможных конфигураций поляризации кора вихря (перпендикулярной составляюдля вихревого распределения намагниченности в ферромагнитщей намагниченности в центре частицы). В обменном ном диске: „правый“ (a) и „левый“ вихрь (b). Знак направлеприближении магнитный вихрь является четырехкратно ния намагниченности кора „вверх“ или „вниз“ определен по вырожденным, т. е. все возможные конфигурации с раз- отношению к подложке.

1792 С.Н. Вдовичев, Б.А. Грибков, С.А. Гусев, В.Л. Миронов, Д.С. Никитушкин, А.А. Фраерман, В.Б. Шевцов взаимодействия, а M — вектор намагниченности; и в объемных кристаллах, решетка которых обладает центром инверсии, оно запрещено. Однако в ограниченных образцах — наноструктурах — этот запрет может сниматься [14], и, если взаимодействие Дзялошинского в системе есть, оно может быть обнаружено. Существование у ферромагнитных наночастиц вихревых магнитных состояний позволяет использовать их в качестве объекта для изучения эффектов хиральной симметрии в наносистемах. В случае отсутствия корреляции между знаком завихренности и направлением намагниченности кора вихря можно говорить о сохранении хиральной магнитной симметрии в таких частицах, в противном случае — о ее нарушении. Настоящая работа посвящена экспериментальному исследованию подобных эффектов в ферромагнитных нанодисках, распределение намагниченности которых представляет собой одиночный конусный вихрь.

2. Эксперимент Направление намагниченности в сердцевине вихря можно задавать предварительным намагничиванием образца (до насыщения) во внешнем поле, приложенном в направлении, перпендикулярном плоскости диска. Тогда экспериментальная задача сводится к определению знака завихренности и подсчету числа левых и правых вихревых распределений, возникающих при снятии внешнего магнитного поля. Для визуализации распределений намагниченности в частицах можно использовать метод Рис. 2. Экспериментальные изображения участка решетки Co дисков: a) микрофотография, полученная в режиме вторичмагнитно-силовой микроскопии (МСМ).

ных электронов в сканирующем электронном микроскопе (a);

В наших экспериментах исследовались квадратмагнитно-силовое изображение (b).

ные решетки овальных кобальтовых дисков, размером 750 450 nm и толщиной 25 nm (рис. 2), имеющих форму, близкую к эллиптической. Период решетки составлял примерно 1500 nm. Частицы изготавливались метобелых и черных сегментов МСМ-изображения вихря надом высокоразрешающей электронной литографии [15] правление завихренности можно определить однозначно.

на кремниевых подложках, покрытых слоем SiO2 толВ-третьих, довольно существенным фактором оказащиной 50 nm. Способ формирования частиц, их размеры лась необходимость формирования геометрически сими форма выбирались из следующих соображений. Вометричных дисков. Численное моделирование, которое первых, как показывают предварительные исследования было проведено авторами работы [19], показывает, что с помощью микромагнитного моделирования [16] и наши даже очень небольшое нарушение симметрии формы измерения МСМ [3], основное состояние намагничен- частицы может влиять на направление завихренности ности частиц с таким форм-фактором и размером со- одновихревого состояния при снятии внешнего поля.

ответствует одновихревому. Однородно намагниченное Более того, экспериментально было показано [20], что состояние (вдоль длинной оси) в таких дисках может можно эффективно управлять знаком вихря, если поле существовать в нулевом внешнем поле, но оно является предварительного намагничивания имеет компоненту метастабильным, и при используемой в данных экспе- в плоскости ассиметричного ферромагнитного диска.

риментах геометрии предварительного намагничивания По этой причине для изготовления частиц была исэто состояние практически никогда не возникало.

пользована оригинальная методика электронно-лучевой Во-вторых, эллиптическая форма частиц позволяет литографии [15,21], разрешающая способность которой определять знак завихренности в одновихревом состо- имеет в настоящее время одно из наилучших значеянии при помощи метода МСМ [17,18]. Контраст на ний, что обеспечивает создание большого количества МСМ-изображении эллиптической частицы с вихревым идентичных магнитных нанодисков с латеральным разраспределением намагниченности (рис. 3) аналогичен мером от 20 nm. Кроме этого, перед основными экспеизображению магнитного квадруполя. По расположению риментами системы ферромагнитных дисков проходили Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. О возможности наблюдения эффектов хиральной симметрии в ферромагнитных наночастицах микроскопии (АСМ). Системы магнитных частиц, содержащие большое количество дефектных дисков, не использовались в основном эксперименте, а в прошедших эту первую ступень отбора решетках фиксировались координаты отбракованных частиц. Для дополнительной проверки качества формы отобранных частиц были проведены МСМ-исследования остаточных состояний нанодисков после намагничивания их вдоль различных направлений в плоскости образца. Направление поля при намагничивании было выбрано параллельно длинной оси частиц в первой серии предварительных экспериментов и параллельно короткой оси во второй. После намагничивания наночастиц вдоль длинной оси до насыщения и уменьшения внешнего поля до нуля количество образовавшихся „левых“ и „правых“ вихрей было примерно одинаково (50/50%). Такая же статистика сохранялась и при исследовании остаточных состояний после намагничивания вдоль короткой оси.

Следует также отметить, что смена направления поля при намагничивании на противоположное не влияло на получаемый результат. Таким образом, был сделан вывод о том, что возможные дефекты формы частиц, которые не удается визуализировать, несущественны и не будут влиять на получаемые остаточные состояния наночастиц при намагничивании по нормали к плоскости дисков в ходе основного эксперимента. В результате всех этих процедур был отобран участок одной из решеток, который содержал 100 одинаковых частиц и участвовал в основных измерениях.

Для АСМ/МСМ-исследований изготовленных ферромагнитных наночастиц применялся комплекс сканирующих зондовых микроскопов „Solver PRO“ (NT–MDT, Зеленоград, Россия). В МСМ-экспериментах использовались кремниевые зонды, покрытые тонкой (около 30 nm) пленкой кобальта (NT–MDT, MicroMasch, Таллинн, Эстония). Предварительно зонды намагничивались вдоль оси иглы в поле 20 kOe. МСМ-эксперименты проводились в стандартной двухпроходной моде с амплитудой колебаний на втором проходе порядка 40-50 nm и „lift height“ 70-100 nm.

В ходе основных измерений для предварительного намагничивания в направлении, перпендикулярном плоскости образца, прикладывалось внешнее магнитное поле величиной 20 kOe, что превышает поле насыщения для кобальтовой пленки ( 12 kOe), из которой формировались ферромагнитные частицы. Отклонение внешнего Рис. 3. Смоделированные магнитно-силовые изображения и поля от нормали к поверхности образца не превышало соответствующие им распределения намагниченности для фер5 градусов.

ромагнитных дисков с „левым“ (a) и „правым“ (b) вихревыми состояниями.

3. Результаты и выводы дополнительный контроль и отбор. Было изготовлено На экспериментальном МСМ-изображении (рис. 2, b) несколько одинаковых решеток частиц по 256 штук показано типичное остаточное состояние небольшого (16 16) в каждой. Из них были отбракованы диски, участка массива наночастиц. При сопоставлении их с имеющие видимые геометрические дефекты или асси- модельными изображениями (рис. 3) хорошо видно, метричную форму, что контролировалось с помощью что распределение намагниченности в каждой частице методов сканирующей электронной и атомно-силовой соответствует одновихревому. Нами было проведено две 5 Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. 1794 С.Н. Вдовичев, Б.А. Грибков, С.А. Гусев, В.Л. Миронов, Д.С. Никитушкин, А.А. Фраерман, В.Б. Шевцов серии экспериментов, отличающихся направлением на- [3] С.Н. Вдовичев, Б.А. Грибков, С.А. Гусев, Е. Ильичев, А.Ю. Климов, Ю.Н. Ноздрин, Г.Л. Пахомов, В.В. Штольтц, магничивающего поля: в первой поле имело направление А.А. Фраерман. Письма в ЖЭТФ 80, 758 (2004).

„вверх“ (от подложки, направление p ), во второй —к [4] D.J. Morgan, J.B. Ketterson. Phys. Rev. Lett. 80, 3614 (1998).

подложке (условно „вниз“, направление p ). Для увели[5] D.Y. Vodolazov, B.A. Gribrkov, S.A. Gusev, A.Yu. Klimov, чения размера выборки в каждой серии было проведено Yu.N. Nozdrin, V.V. Rogov, S.N. Vdovichev. Phys. Rev. B 72, несколько актов намагничивания и подсчета статистики 064 509 (2005).

вихревых состояний. Прежде всего, было обнаружено, [6] N. Weiss, T. Cren, M. Epple, S. Rusponi, G. Baudot, S. Rohart, что примерно половина частиц изменяет направление A. Tejeda, V. Repain, S. Rousset, P. Ohresser, F. Scheurer, завихренности за одиночный акт намагничивания. СлеP. Bencok, H. Brune. Phys. Rev. Lett. 95, 157 204 (2005).

дует также отметить, что корреляций в состоянии со[7] A.A. Fraerman, S.A. Gusev, I.R. Karetnikova, L.A. Mazo, седних частиц не наблюдалось, что свидетельствует об I.M. Nefedov, Yu.N. Nozdrin, M.V. Sapozhnikov, I.A. Sheотсутствии (слабости) взаимодействия между соседними reshevsky, L.A. Suhodoev. Phys. Rev. B 65, 64 424 (2002).

ферромагнитыми дисками. Этот факт позволяет пред- [8] J.M. Vargas, W.C. Nunes, L.M. Socolovsky, M. Knobel, D. Zanchet. Phys. Rev. B 72, 184 428 (2005).

положить, что частицы перемагничиваются независимо [9] G. Gubbiotti, G. Carlotti, T. Okuno, M. Grimsditch, друг от друга, следовательно, можно статистически L. Giovannini, F. Montoncello, F. Nizzoli. Phys. Rev. B 72, обрабатывать сразу весь массив частиц, не проводя 184 419 (2005).

эксперименты с одной частицей. Все МСМ-изображения [10] R.P. Cowburn, D.K. Koltsov, A.O. Adeyeye, M.E. Welland, были получены на одном и том же участке массива D.M. Ticcker. Phys. Rev. Lett. 83, 1042 (1999).

частиц. Таким образом, можно судить о вероятности [11] И.Е. Дзялошинский. ЖЭТФ 32, 1547 (1957).

появления „левых“ и „правых“ вихревых распределений [12] T. Moriya. Phys. Rev. Lett. 4, 228 (1960).

при заданном направлении поляризации кора вихря.

[13] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Электродинамика сплошных Статистическая обработка полученных МСМ-изобрасред. Наука, М. (1982).

жений, проведенная в предположении о бимодальности [14] A.N. Bogdanov, U.K. Robler. Phys. Rev. Lett. 87, 037 (2001).

распределения [22], дает следующие значения вероят[15] С.Н. Вдовичев, А.Н. Господчиков, Б.А. Грибков, С.А. Гусев.

ности реализации „правых“ вихрей при различных наСб. тр. совещ. „Нанофизика и наноэлектроника 2005“.

правлениях намагничивающего поля: p = 0.49 ± 0.02, Нижний Новгород (2005). Т. 1. С. 171.

p = 0.51 ± 0.03. Соответственно для „левых“ вихрей [16] http://math.nist.gov/oommf.

p = 0.51 ± 0.02, p = 0.49 ± 0.03. Большая ошибка в [17] A. Fernandez, C.J. Cerjan. J. Appl. Phys. 87, 1395 (2000).

случае p обусловлена меньшей выборкой.

[18] A.A. Fraerman, B.A. Gribkov, S.A. Gusev, V.L. Mironov, Таким образом, проведенные первые эксперименты S.N. Vdovichev. Сб. тр. совещ. „SPM-2004“. Нижний Новпока свидетельствуют в пользу эквивалентности разгород (2004). С. 201.

нонаправленных вихрей в ферромагнитных частицах [19] M. Grimsditch, P. Vavassori, V. Novosad, V. Metlushko, кабальта данного размера и формы. Следует отметит, H. Shima, Y. Otani, K. Fukamichi. Phys. Rev. B 65, 172 что метод исследования, использованный в настоящей (2002).

[20] M. Schneider, H. Hoffmann, J. Zweck. Appl. Phys. Lett. 79, работе, основан на определении заселенности состояний 3113 (2001).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.