WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Векторы состояний |n связанного экситона являютI ся собственными функциями оператора, а n — В магнитном поле пиннинг наблюдают [12–15], изменяя путем вариации напряженности поля. В случае его собственные значения. Оператор отличается от редкоземельных ионов — фиксированная величина и оператора некоторым мгновенным взаимодействием, пиннинга не наблюдается. Имеет место определенное имитирующим запаздывающее взаимодействие (6). Парасщепление бесфононной линии [16]. В случае свяраметры этого обычного оператора должны находиться самосогласованно. При расчете среднего (5) двухфонон- занных экситонов, согласно формуле (1), энергия En ные процессы можно учесть в приближении второй ку- зависит от концентрации электрон-дырочной плазмы, 1 а следовательно, можно менять, изменяя уровень мулянты метода Кубо [17] e e + ( 2 - ). С учевозбуждения. Положение компонент дублетной структом резонансных двухквантовых процессов спонтанного туры и их относительная интенсивность могут измеизлучения + мод колебаний [11] самосогласованное няться с концентрацией плазмы вне зависимости от уравнение для энергии верхнего уровня связанного того, является ли она равновесной или нет. Поэтому экситона имеет вид характер расщепления будет носить все черты пиннинга.

Fnm n = En +, Такая дублетная структура с характерными для пинn - Em - 2 + нинга разными относительными интенсивностями компонент бесфононной линии излучения Id наблюдалась, C+ Fnm = VkVk (k)nl(k )lm по нашему мнению, в [1,7] при температурах T 2K.

k,k l,p Отношение I1/I2 в дублете изменялось [1,7] от величин больших единицы до меньших единицы. Однако, 1 [(-k)mp(-k )pn +(-k )mp(-k)pn].

np -+ nl -+ уже при T = 4.2 K структура сглаживается и резонансное экситон-фононное взаимодействие приводит лишь к (8) уширению линии Id [4,9,10]. Если центрыId и Is находят1 1 Здесь En — энергия связанного экситона, определенная ся далеко друг от друга и волновые функции связанных выражением (1), а суммирование в формуле (8) провблизи них экситонов не перекрываются, то (k)nm = изводится по состояниям дискретного спектра связани расщепление отсутствует. Наибольший вклад в расного экситона, и предполагается, что резонируют два щепление бесфононной линии Id вносят самые близкие уровня n и m. При низких температурах расщеплением центры. Если таких пар в кристалле достаточно много, нижнего уровня можно пренебречь. Верхний уровень расщепление будет наблюдаться. Если величина расщепрасщепляется на два подуровня, которые находятся ления сильно зависит от расстояния между центрами, то решением квадратного уравнения (8) расщепление уровня энергии Id-центра приведет лишь En + Em + 2 к неоднородному уширению линии излучения, подобно n = ±, 2 тому, что наблюдается на рисунке, a.

В заключение отметим, что взаимодействовать могут = (En - Em - 2 +)2 + Fnm. (9) не только два уровня, принадлежащие разным центрам и разделенные энергией, равной энергии целого числа Здесь — фононный аналог частоты Раби. Взаи- квантов колебаний, но и уровни, принадлежащие одному модействие экситона с волной, возникающей при ко- центру.

Физика твердого тела, 2004, том 46, вып. 1750 А.А. Клюканов, К.Д. Сушкевич, М.В. Чукичев, В. Гурэу Список литературы [1] S. Huang, J. Nozne, K. Igaki. Jpn. J. Appl. Phys. 22, 7, (1983).

[2] P.J. Dean, D.C. Herbert, C.J. Werkhoven, R.N. Bhargava. Phys.

Rev. B 23, 10, 4888 (1981).

[3] P.J. Dean, A.P. Pitt, M.S. Skolnick, P.J. Wright, B. Ceckayne.

J. Cryst. Growth. 59, 12, 301 (1982).

[4] В.З. Болбошенко, Г.Н. Иванова, И. Калмыкова, И.А. Касиян, Д.Д. Недеогло, Б.В. Новиков. ФТП 24, 11, 1929 (1990).

[5] H. Roppisher, J. Jacobs, B.V. Novikov. Phys. Stat. Sol. (a) 27, 1, 123 (1975).

[6] Г.Н. Иванова, Д.Д. Недеогло, Б.В. Новиков, В.Г. Талалаев.

ФТТ 23, 9, 2693 (1981).

[7] J.L. Merz, H. Kukimoto, K. Nassau, J.W.W. Shiever. Phys. Rev.

B 6, 2, 545 (1972).

[8] A.A. Klyukanov, N.A. Loiko, I.V. Babushkin, V. Gurau.

Proceed. of SPIE 4748, 301 (2002); A.A. Klyukanov, N.A. Loiko, I.V. Babushkin. Laser Phys. 11, 3, 318 (2001).

[9] В.С. Вавилов, А.А. Клюканов, К.Д. Сушкевич, М.В. Чукичев, А.З. Ававдех, Р.Р. Резванов. ФТТ 41, 7, 1176 (1999).

[10] В.С. Вавилов, А.А. Клюканов, К.Д. Сушкевич, М.В. Чукичев, А.З. Ававдех, Р.Р. Резванов. ФТТ 43, 5, 776 (2001).

[11] Ф. Платцман, П. Вольф. Волны и взаимодействия в плазме твердого тела. Мир, М. (1975).

[12] E.J. Johnson, D.M. Larsen. Phys. Rev. Lett. 16, 15, (1966); K.L. Ngai, E.J. Johnson. Phys. Rev. Lett. 29, 24, (1972).

[13] В.И. Иванов-Омский, Е.М. Шерегий. ФТТ 16, 1, (1974); В.И. Голубев, В.И. Иванов-Омский, Е.М. Шерегий.

ФТТ 17, 1, 185 (1975).

[14] D.H. Dickei, E.J. Johnson, D.M. Larsen. Phys. Rev. Lett. 18, 10, 539 (1967); K. Nagasaca. Phys. Rev. B 15, 4, 2273 (1977).

[15] А.А. Клюканов, В.Н. Гладилин, Ву Чонг Хунг. УФЖ 25, 6, 937 (1980); A.A. Klyukanov, E.P. Pokatilov, V.N. Gladilin, Tr.H. Wu. Phys. Stat. Sol. (b) 87, 1, K159 (1978).

[16] Ю.Е. Перлин, А.А. Каминский, В.Н. Енакий, Д.Н. Вылегжанин. Письма в ЖЭТФ 30, 7, 426 (1979); V.N. Enachi, A. Lupei, V. Lupei, C. Presura, V.E. Ciobu. Proceed. of SPIE 3405, 570 (1998).

[17] R. Kubo. J. Phys. Soc. Japan 17, 7, 1100 (1962).

[18] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Квантовая механика. Наука, М. (1963).

Физика твердого тела, 2004, том 46, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.