WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

12 Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. 1714 М.М. Воронов, Е.Л. Ивченко, А.Н. Поддубный, В.В. Чалдышев Поскольку эти частоты расположены вблизи краев за- ние наличия в спектрах оптического отражения особых прещенной зоны экситонных поляритонов, применимо частот ±, на которых коэффициент отражения RN разложение (5). При = 0 необходимо аналогично (14) близок к r2 и слабо зависит от числа квантовых ям в учитывать слагаемые, квадратичные по разности Kd-. структуре. Амплитудный коэффициент отражения r(N) Так же как и в случае na = nb, на частотах ± модуль вблизи этих частот может быть приближенно записан коэффициента отражения r(N) слабо зависит от N, но в виде дробно-линейной функции аргумента N, которая фаза зависит от N существенно. Закон изменения N на сопоставляет точкам на вещественной прямой точки частоте, близкой к верхнему или нижнему краю поля- комплексной плоскости, расположенные на окружности ритонной запрещенной зоны, может быть приближенно с центром вблизи начала координат. Это означает, что описан выражением коэффициент отражения R(±) =|r(±)|2 действительно почти не зависит от N, хотя фаза отраженной волны a 4nbN arg r(N) хорошо аппроксимируется линейной функциN() = + - 2rab, - 0 d - nb ей N. Мы показали, что при учете нерадиационного затухания экситона = 0 в спектрах отражения также применимым при | - 0|,. В частном случае присутствуют особые частоты, но чувствительность коrab = 0 оно переходит в выражение (13).

эффициента отражения к N на этих частотах становится В отличие от частот ± на частоте + как модуль, так сильнее.

и фаза коэффициента отражения r(N) почти не зависят В спектрах оптического отражения от резонансной от N, т. е. не только RN = |r(N)|2 r2, но и r(N) r01.

брэгговской структуры с диэлектрическим контрастом Это связано с тем, что на частоте + практически имеется не две, а три особые частоты. Появление двух отсутствует отражение света от одной квантовой ямы, из них может быть объяснено в терминах дробнопомещенной между полубесконечными барьерами, т. е.

линейного преобразования так же, как и в случае близка к нулю сумма двух слагаемых r(0)(+) +rexc(+) na = nb. На третьей частоте + практически не пров выражении (15) для коэффициента отражения. На этой исходит отражения света от одной квантовой ямы, частоте взаимно компенсируются вклады в отражение от помещенной между полубесконечными барьерами, поквантовой ямы, обусловленные наличием диэлектрическольку взаимно компенсируются вклады в отражение, ского контраста и наличием экситонного резонанса [19].

обусловленные диэлектрическим контрастом и наличиСогласно (2), равенство нулю коэффициента отражения ем экситонного резонанса. Это приводит к тому, что от одной ямы приводит к обращению в нуль коэффиамплитудный коэффициент отражения от структуры, социента отражения от N таких же ям, т. е. rN(+) =0.

держащей произвольное количество таких ям, на частоте Поэтому амплитудный коэффициент отражения от всей + близок к r01, как если бы квантовых ям не было структуры r(N, +) равен r01 и не зависит от N.

вообще.

Значение частоты + удовлетворяет неравенствам |+-0|,. Это позволяет пренебречь затуханиями 0 и в знаменателе выражения (17) для rexc. Кроме Список литературы того, ввиду близости показателей преломления na и nb выполняется неравенство |rab| 1. В пренебрежении [1] Е.Л. Ивченко, А.И. Несвижский, С. Йорда. ФТТ 36, поправками порядка r2 в выражениях для r(0) и t(0) и ab (1994).

отличием 0 от условие r1(+) =0 выполняется на [2] V.P. Kochereshko, G.R. Pozina, E.L. Ivchenko, D.R. Yakovlev, частоте A. Waag, W. Ossau, G. Landwehr, R. Hellmann, E.O. Gbel.

Superlatt. Microstruct. 15, 471 (1994).

+ = 0 +, (19) 2rab sin k(0)a [3] Y. Merle d’Aubign, A. Wasiela, H. Mariette, T. Dietl. Phys.

a Rev. B 54, 14 003 (1996).

где k(0) = na/c. Видно, что неравенства a [4] J. Sadowski, H. Mariette, A. Wasiela, R. Ande, |+-0|, выполняются при достаточно малом Y. Merle d’Aubign, T. Dietl. Phys. Rev. B 56, 1664 (1997).

коэффициенте rab. В пределе na nb, когда rab 0, [5] M. Hbner, J. Kuhl, T. Stroucken, A. Knorr, S.W. Koch, значение + стремится к бесконечности, т. е. эта особая R. Hey, K. Ploog. Phys. Rev. Lett. 76, 4199 (1996).

частота отсутствует для структуры с согласованными [6] C. Ell, J. Prineas, T.R. Nelson, jr., S. Park, H.M. Gibbs, диэлектрическими константами. Для параметров G. Khitrova, S.W. Koch. Phys. Rev. Lett. 80, 4795 (1998).

[7] G.R. Hayes, J.L. Staehli, U. Oesterle, B. Deveaud, R.T. Phillips, структуры, использованных при расчете спектров на C. Ciuti. Phys. Rev. Lett. 83, 2837 (1999).

рис. 4, частоты + и + случайно оказались близкими.

[8] J.P. Prineas, C. Ell, E.S. Lee, G. Khitrova, H.M. Gibbs, S.W. Koch. Phys. Rev. B 61, 13 863 (2000).

4. Заключение [9] В.А. Кособукин, М.М. Моисеева. ФТТ 37, 3694 (1995).

[10] Е.Л. Ивченко, В.П. Кочерешко, А.В. Платонов, Д.Р. ЯковДля резонансной брэгговской структуры с согласованлев, А. Вааг, В. Оссау, Г. Ландвер. ФТТ 39, 2072 (1997).

ными диэлектрическими проницаемостями материалов [11] E.L. Ivchenko, M. Willander. Phys. Stat. Sol. (b) 215, квантовых ям и барьеров дано аналитическое объясне- (1999).

Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. Особые частоты в спектрах оптического отражения от резонансных брэгговских структур [12] L.I. Deych, A.A. Lisyansky. Phys. Rev. B 62, 4242 (2000).

[13] G. Malpuech, A. Kavokin, W. Langbein, J.M. Hvam. Phys.

Rev. Lett. 85, 651 (2000).

[14] T. Ikawa, K. Cho. Phys. Rev. B 66, 85 338 (2002).

[15] L. Pilozzi, A. D’Andrea, K. Cho. Phys. Rev. B 69, 205 (2004).

[16] E.L. Ivchenko, M.M. Voronov, M.V. Erementchouk, L.I. Deych, A.A. Lisyansky. Phys. Rev. B 70, 195 106 (2004).

[17] E.L. Ivchenko. Optical spectroscopy of semiconductor nanostructures. Alpha Science International, Harrow, U.K. (2005).

[18] М.А. Лаврентьев, Б.В. Шабат. Методы теории функций комплексного переменного. Лань, СПб (2002). 688 с.

[19] M.V. Erementchouk, L.I. Deych, A.A. Lisyansky. Phys.

Rev. B 71, 235 335 (2005).

12 Физика твердого тела, 2006, том 48, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.