WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

свойствам и явлениям, которые не могут быть резульТеперь определим зависимость от давления амплитуды татом проявления только магнитной либо только структепловых эффектов, которые сопровождают исследовантурной подсистемы. В этом и состоит главный результат ные нами фазовые превращения в MnAs. По мере увепредставленных в работе исследований. Заметим также, личения действующего на образец давления амплитуда что последовательный учет взаимодействия магнитной пиков выделения тепла при ФП PM(B31) FM(B81) на и структурной подсистем является одним из важных и участке abcd P-T -диаграммы уменьшается. Это считаетрезультативных направлений развития представлений о ся обычным явлением и объясняется увеличением скорофазовых переходах в твердом теле.

сти диссипации тепловой энергии вследствие повышения Благодаря особенностям свойств арсенида марганца плотности передающей давление среды. Однако для ФП и сплавов на его основе влияние структурных свойств MMS(B31) FM(B81) с ростом давления величина пина фазовые превращения в нем проявляются ярко и ков поглощения тепла возрастает. Отметим, что вблизи эффективно. Однако нет нужды доказывать универсальтройной точки, где величины T и P для всех фазовых ный характер такого влияния и необходимость его учета превращений практически не отличаются, амплитуды при рассмотрении широкого круга явлений, выходящих пиков при ФП PM(B31) MMS(B31) незначительно за рамки магнетизма.

превышают амплитуды при ФП MMS(B31) FM(B81), а при ФП PM(B31) FM(B81) они приблизительно в Список литературы 3 раза меньше первых.

Аномальное увеличение с ростом P амплитуды пиков [1] A.T. Serres. J. Phys. et Rad. 8, 2, 146 (1947).

поглощения тепла при ФП MMS(B31) FM(B81) [2] G.I. Gulliond. J. Phys. et Rad. 12, 3, 223 (1951).

можно объяснить, предположив, что данное превраще[3] R.H. Wilson, Y.S. Kasper. Acta Cryst. 17, 95 (1964).

ние происходит через промежуточное PM(B31)-состоя[4] J.B. Goodenough, J.A. Kafalas. Phys. Rev. 157, 2, 389 (1967).

ние. Схематично это выглядит следующим обра[5] N. Menyuk, J.A. Kafalas, K.D. Wight, J.B. Goodenough. Phys.

зом. Первоначально развивается фазовый переход Rev. 177, 2, 942 (1969).

MMS(B31) PM(B31), который сопровождается по[6] C. Kittel. Phys. Rev. 120, 335 (1960).

глощением тепла. Далее PM(B31)-состояние переходит [7] C.P. Bean, I.S. Rodbell. Phys. Rev. 126, 1, 104 (1967).

в FM(B81)-фазу и при этом имеет место выделение [8] M. Blum. Phys. Rev. 141, 571 (1966).

тепла. Таким образом, на экспериментальных кривых [9] И.М. Витебский, В.И. Каменев, Д.А. Яблонский. ФТТ 23, будет зафиксирован суммарный эффект от указанных 1, 215 (1981).

тепловых процессов. И именно потому, что амплитуды [10] Е.Г. Галкина, Э.А. Завадский, В.И. Каменев, Д.А. Яблонский. ФТТ 25, 1, 79 (1983).

пиков различны по величине, знаку, а тепловые эффекты, [11] Е.Г. Галкина, Э.А. Завадский, В.И. Каменев, А.Л. Сукстанвероятно, и по скорости диссипации энергии, может ский, Д.А. Яблонский. ФТТ 28, 6, 1723 (1986).

реализоваться наблюдаемая аномальная ситуация, когда [12] F.H. Franzen, C. Haas, F. Jelinek. Phys. Rev. 10, 4, по мере уменьшения давления амплитуда суммарного (1974).

теплового эффекта при двухэтапном фазовом переходе [13] О.В. Ковалев. Неприводимые представления пространMMS(B31) PM(B31) FM(B81) уменьшается.

ственных групп. Изд-во АН УССР, Киев (1961). 156 с.

Таким образом, в настоящей работе предпринята по[14] В.И. Вальков, Е.Г. Галкина, Э.А. Завадский, В.И. Каменев, пытка представить особенности реализации фазовых пеБ.М. Тодрис. ФТТ 23, 7, 2209 (1981).

реходов в арсениде марганца и сплавах на его основе [15] Б.М. Тодрис. Всес. конф. по физ. магн. явлен. Тез. докл.

как результат взаимодействия его магнитных и структурЧ. 2. Донецк (1977). С. 139.

ных параметров. Предложена новая модель зарождения [16] А.А. Галкин, Э.А. Завадский, В.М. Смирнов, В.И. Вальков.

фазы FM(B81) при ФП 1-го рода PM(B31) FM(B81) Письма в ЖЭТФ 20, 4, 253 (1974).

в условиях метастабильности PM(B31)-состояния. Пока- [17] В.Г. Барьяхтар, И.М. Витебский, Д.А. Яблонский. ФТТ 19, зано, что термодинамически выгодным является зароды- 2, 347 (1977).

[18] И.М. Каганова, А.Л. Ройтбурд. ФТТ 31, 4, 1 (1989).

шеобразование FM(B81)-фазы в границах, разделяющих кристаллические домены, образовавшиеся в образце при понижении симметрии кристаллической решетки от Bк B31, в которых структурный параметр порядка обращается в нуль и не оказывает влияния на магнитные Физика твердого тела, 2000, том 42, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.